挤压和轧制对两相共存镁锂合金组织与性能的影响

为了找到一种可以显著提高镁锂合金强度的工艺,根据镁-锂二元合金相图及铝元素在合金中的作用,设计了一种α(Mg)、β(Li)两相共存的镁锂合金(Mg-6Li-3Al),并进行了挤压和轧制;用光学显微镜和X射线衍射仪对合金不同状态的组织及性能进行了研究。结果表明:该合金挤压后在300℃轧制具有比较理想的组织,晶粒动态再结晶进行得比较完全,大小相对均匀,第二相颗粒有规律地分布在晶界处;合金的抗拉强度达到了280 MPa,伸长率也达到了13%,具有较高的强度和较好的塑性。

Fourier过滤技术在半结晶高聚物两相共存结构分析中的应用

联用Rietveld方法和Fourier过滤技术,首先以标准试样PbSO4的实测X射线衍射全谱图数据进行精修和分离,获得其结晶相结构参数和低本底值。然后将此联用方法推广到半结晶聚酯(PET)试样中,精修其结晶相结构参数,并同时分离出非晶相的散射数据。在两相分离过程中,关键问题之一,是必须将非晶相的X射线散射曲线用多个非晶散射峰表征,此外还指出,评价结果的正确依据是,由两相分离同时获得的结晶相结构参数,和由被分离出来的非晶相散射数据所计算的径向分布函数(RDF)都必须合理。

水平管内油水两相分散流反相特性研究

油水分散流是液液两相流中的基本流型之一,在流动过程中会有反相现象发生。油水管道在反相点及其附近运行时,流动特性会发生改变,压降急剧增大,对管道的运行产生极不利影响。对三种不同粘度的油品的反相特性进行了研究。研究结果表明:不同粘度的油品反相时其压降特性不同,主要表现在"爬坡"和"跳跃"特性不同、在水到油与油到水实验反相时的压降梯度特性不同,形成油包水分散体时与水包油分散体时的压降梯度不同,而远离反相点处的压降梯度相差不大;混合流量对两相共存区的宽度的影响与油品的粘度有关;相同流量下,两相共存区的宽度随着粘度的增加而减小;反相前后液滴粒径形状不同,水到油实验中出现二次分散体。

相变中的潜热符号与热容量C_(共存)

本文应用统计物理的方法对一级相变中的潜热的符号进行了讨论.根据压强和温度,对相平衡曲线两侧的相加以规定,在发生相的转移时,潜热的符号具有一定的视律.并且,文章还对潜热的符号与两相共存的热容量C共存之间的关系进行了讨论.

极端相对论重离子碰撞中的夸克流

本文唯象地给出了极端相对论重离子碰撞中两相共存的物理图象，并讨论了夸克流的物理性质。

CeO_2和γ-Al_2O_3混合氧化物的共生共存效应

采用改进的柠檬酸络合法合成了Ce-Al-O两相氧化物,并运用X射线衍射、X射线光电子能谱、27Al魔角核磁、N2吸附-脱附和储氧量测定等手段对样品进行了表征.结果表明,两相共生时CeO2和γ-Al2O3间发生了强相互作用,相互调变了彼此的存在状态和微观结构,抑制了两物相晶粒的长大,从而提高了γ-Al2O3的高温水热老化稳定性,并使Ce-Al-O体系两相氧化物的储氧能力比单相的纳米CeO2提高了2～3倍,即使在高温水热处理后样品仍保持很高的储氧性能.

杠杆定律在铁碳相图中的应用

铁碳合金是应用最广泛的金属材料。在合金系中,不同成分的合金会有不同的相和组织,而这些又直接影响材料的性能及用途。所以分析给定合金的相、组织及它们的含量比是相当必要的。本文利用杠杆定律来确定给定合金在给定温度下处于二相平衡状态时,各相、各组织所占的重量百分数及它们之间的重量比。通过分析找出一般规律。

钙钛矿锰氧化物Pr_(0.2)Gd_(0.3)Sr_(0.5)MnO_3的磁性研究

用固相反应法制备了掺杂多晶样品Pr0.2Gd0.3Sr0.5MnO3,用X射线衍射仪（XRD）和超导量子磁强计（SQUID）对其磁性进行了研究.研究结果表明：样品的单相性很好,具有单一正交畸变钙钛矿结构,空间群为Pbnm;掺杂后的样品在低温区表现出铁磁态,整个温度区出现了两个磁转变温度点（TC1=305K,TC2=110K）;当温度为110~305K时,样品呈现出铁磁-顺磁混合态.

Nd_(0.5)Sr_(0.5-x)Ca_xMnO_3(x=0.1,0.2)多晶的电子自旋共振研究

研究了多晶样品Nd_(0.5)Sr_(0.5-x)Ca_xMnO_3(x=0.1,0.2)的磁性.实验结果表明,样品的单相性好,无杂相,空间群为Pbnm.随着温度的降低,样品先后经历了3次磁性转变,分别为顺磁-铁磁转变TC、电荷有序转变TCO和奈尔温度转变TN;在TC以上,系统处于顺磁态,在TC-TCO范围内,系统处于铁磁-顺磁共存态,在TCO-TN范围内,系统处于反铁磁-铁磁-顺磁共存态,在TN以下,系统主要处于反铁磁态.

液滴大小与蒸发温度之间的定量关系研究

从单元系的液滴和蒸汽两相共存的热力学平衡条件出发,在视液滴表面张力引起的压强相对于共存时蒸汽相压强为一级小量的情况下,分析了热力学平衡状态时的温度、压强和化学势三个重要参量随熵变值变化的行为,导出了液滴蒸发温度与其半径大小之间的定量关系式。该定量关系式表明液滴半径越小越容易蒸发,亦可解释半径越小的水滴越容易蒸发的这一实际生活中遇到的现象。对该式适当加以推广,可以解释纳米颗粒材料的熔化温度为什么小于其块材熔化温度,即可阐明材料做成纳米尺度后,其熔融烧结温度将明显低于相应的固体大块材料的实验事实。

水气联合雾化法制备微细球形金属粉末

结合水雾化和气雾化的优点,开发了一种水气雾化制粉方法.在雾化过程中发现,熔融的金属液流被气流及高压水流先后破碎,破碎的金属液滴在表面张力的作用下收缩成球形.研究结果表明：该雾化方法制得316L金属粉末D50（8-13μm）的收得率达到78.3%,振实密度超过4.7g/cm^3;粉末的形貌为近球形,组织为奥氏体和铁素体两相共存.

玻色—爱因斯坦凝聚现象中几个问题的探讨

以理想玻色—爱因斯坦气体为例,从量子统计出发,给出玻色—爱因斯坦凝聚现象的相变点方程和相变点曲线、等温线方程和等温线、两相平衡共存曲线方程和两相平衡共存曲线及克劳修斯—克拉伯龙方程,了解这些对于全面掌握玻色—爱因斯坦凝聚现象是非常有用的.

关于水的5个问题

1.为什么水呈液态? 如果水仅由互不相关并且随机冲撞的简单分子H2O所组成,那么水在常温常压下应该呈气态,然而水却是呈液态的.这是因为氢键在起作用.两串氢键分别将两个氢原子和一个氧原子结合起来,组成一个水分子.此时,由两个氢原子和一个氧原子组成的水分子与呈气态的氢和氧相比,自由程度减小.

一级相变磁制冷材料的基础问题探究

由于一级相变磁制冷材料发生磁相变时有晶胞体积的突变,相变过程中有相变潜热存在,其磁化过程中有许多磁学问题有待于进一步探究.本文以LaFe13-xSix合金为研究对象,在现有对磁一级相变基础问题的分析基础上,对一级相变材料中系统熵变、等温熵变、绝热温变、热滞、磁滞、铁磁与顺磁态两相共存的温度区间和磁场区间、制冷能力的计算等磁学基础问题进行了较为细致的探究.分析表明,在忽略完全铁磁态和顺磁态对磁热效应的贡献时,Maxwell方程和Clausius-Clapeyron方程计算熵变的值具有等效性.等温磁化过程中升温和降温曲线包围的面积SABCE(磁滞的大小),实际上是升温过程和降温过程中磁场做的净功,等于相变潜热之差.磁滞和热滞的大小与磁化过程数据测量的时间有关,测量时间越长则滞后越小,当相变是平衡相变则滞后为零.另外,对温度和磁场诱导磁相变过程进行了分析,提出了一级相变磁制冷材料制冷能力的不同计算模型.本文对一级相变磁制冷材料的磁学基础问题研究有一定的参考价值.

一级相变磁制冷材料LaFe_(11.6)Si_(1.4)合金的磁相变特性系统分析

以La Fe11.6Si1.4合金为研究对象,系统分析了该一级相变材料的居里温度(TC)、磁场诱导磁相变的临界磁场(HC)、磁化率(χ)、磁滞、磁熵变(ΔS)、制冷能力(RCP)等磁性特性。结果表明:温度诱导磁相变的居里温度和磁场诱导磁相变的临界磁场均随磁场呈线性增加,ΔTC和ΔH随磁场和温度的变化率的值分别为4.1 K·T-1和0.2 T·K-1。当合金处于纯铁磁态和顺磁态时熵变磁熵变几乎为零,但磁场诱导的磁相变,会导致某一定温度下合金磁熵变有一个突变。但合金最大熵变并不是随磁场的增加而线性增加,当磁场达到一定值后随磁场增加其值基本没有变化。不同模型计算的制冷能力均随磁场的增加而呈线性增加。在两相共存态中,同一温度下两种不同铁磁的磁化率存在差异,即因磁场诱导的铁磁态相与合金中本身的铁磁态相的磁化率存在差异,且前者小于后者,这种物理现象对深入研究温度诱导和磁场诱导磁相变的差异有一定的参考价值。

LaFe13-xSix合金中不同铁磁态磁化率与磁场诱导磁相变的临界磁场实验研究

通过对采用不同方法制备或热处理的LaFe13-xSi合金中处于不同磁状态的1:13相磁化过程的观察和分析,实验研究了该系合金中各种铁磁态的最大磁化率,以及磁场诱导顺磁态到铁磁态的巡游电子变磁相变临界磁场与温度的关系。结果表明,在居里温度以下合金中铁磁态的最大磁化率,高于居里温度以上因磁场诱导由顺磁态相变而来的铁磁态的最大磁化率。居里温度附近两相共存态中的顺磁态,由磁场诱导转变为铁磁态的临界磁场,小于居里温度以上合金处于完全顺磁态时由磁场诱导转变为铁磁态的临界磁场随温度变化的线性关系外推值。且在两相共存态中,因磁场诱导的铁磁态的最大磁化率也小于合金中本身存在的铁磁态的最大磁化率。另外,当合金中1:13相处于顺磁态和铁磁态两相共存时,经励磁-退磁至零场后转变为铁磁态,两相共存现象消失。