临界状态下的三项Diophantine方程

本文研究临界状态下三项Diophantine方程解的问题.运用无穷递降法证明了:设m,n,r是大于1的正整数,当1/m+1/n+1/r=1时,方程xm+yn=zn,min(x,y,z)>1,gcd(x,y)=1无正整数解(x,y,z).

超临界状态下煤岩吸附/解吸二氧化碳的实验

查明超临界状态下煤岩对CO2的吸附/解吸特征,能为煤层气开采现场注CO2的注入参数选取提供理论依据。以山西屯留矿的瘦煤和寺河矿的无烟煤为研究对象,借助ISO-300型等温吸附实验仪分别进行了不同温度(35℃、45℃、55℃)、最高压力达到CO2临界压力以上时的吸附/解吸实验。结果表明:超临界状态下,随着压力升高,容量法测得的吸附量存在最大值,不代表煤样的绝对吸附量,而是Gibbs吸附量;根据煤岩在高压下吸附CO2的本质,计算出超临界状态下煤岩吸附/解吸CO2的真实量。超临界状态下煤岩吸附CO2的真实量与压力之间符合langmuir吸附曲线,随着吸附压力的升高,Gibbs吸附量与绝对吸附量之间的差值越来越大;随着温度的升高,煤样的饱和吸附量降低;同样条件下,高变质程度的无烟煤对CO2的饱和吸附量大于瘦煤;超临界状态下煤样对CO2的绝对吸附等温线和绝对解吸等温线是可逆的。

超临界状态下的多相催化反应

介绍近年来超临界流体在多相催化反应中的理论研究和试验应用。前者主要从化学动力学和化学平衡的角度进行了深入的讨论；后者阐述了目前所研究的烯烃齐聚、烃类异构化、烷基化、费－托合成、甲苯脱氢、合成甲醇，以及低碳醇的合成等几个模型反应。最后探讨了该领域今后的发展趋势。

临界状态下沙堆大规模坍塌的机制

基于自组织临界性的概念,探讨了散粒体系统的动态特性.通过单面坡沙堆实验,发现颗粒非均匀系数为2.85的沙堆呈现自组织临界性,而由均匀沙构成的沙堆大规模坍塌呈现准周期分布.提出了沙堆具有散粒层和摩阻层典型的二元结构.实验表明,非均匀颗粒的沙堆,在临界状态发生的大规模坍塌基本上只发生在散粒层;而均匀沙堆发生的大规模坍塌影响到摩阻层.认为颗粒的均匀性影响系统在临界状态下的动力学行为特征,均匀性不同的沙堆,在临界状态下发生的大规模坍塌具有散粒层坍塌和深层坍塌2种不同形式.

近临界状态下甲醇-大豆油液液相平衡数据的测定与关联

测定了近临界状态下甲醇-大豆油二元体系的液液相平衡数据,温度、压力范围分别为381.2～472.2 K、9.79～18.16 MPa。用PR状态方程关联了所测的液液相平衡数据。PR方程中的参数a和b采用van der Walls单流体混合规则。采用单参数van der Waals模型计算交互参数项aij和bij,二者各包含一可调参数kij和lij。对可调参数kij和lij,采用了与温度无关和与温度有关两种处理方法,并根据实验数据估计了可调参数值。采用与温度无关的可调参数时,用PR方程关联实验数据所得均方偏差和平均偏差(按质量分数计)分别为0.0391和0.0166;采用与温度有关的可调参数时,均方偏差和平均偏差相应为0.0380和0.0162。表明PR状态方程适用于近临界状态下甲醇与大豆油的液液相平衡计算。

超临界状态下中高阶变质煤吸附甲烷特性研究

为揭示中高阶变质煤对超临界甲烷的吸附特性,更准确预测深部煤层气资源量和评判煤层气(瓦斯)抽采效果,选取4个矿区不同变质程度中高阶煤样,采用重量法进行等温吸附试验,并基于过剩吸附理论和Langmuir单层吸附理论,分析甲烷超临界状态下煤吸附甲烷的吸附相密度、吸附甲烷层数和吸附量等吸附特性。结果表明:试验得到的过剩吸附量随压力增大出现峰值;低压状态下,绝对吸附量随压力增加而增大,甲烷在煤表面表现为单分子层排列,接近临界压力4.59 MPa时,增量变缓并趋于稳定,超临界状态下甲烷在煤颗粒表面以单分子层吸附为主,局部逐渐出现2层吸附;同温同压下绝对吸附量与变质程度正相关,无烟煤极限吸附量为中阶烟煤的2倍左右。

临界状态下弯管段浓相气力输送的两相速度分布

以气固两相流动实验中常用的玻璃微珠为输送物料 ,利用二维DualPDA系统 ,测量弯头半径为 60 0mm、输送管道水力直径为 2 5mm的方型截面弯管段内的气固两相的速度 ,获得了临界输送状态下

临界状态下温度对挤出自增强PP片材结构性能的影响

采用楔形收敛流道挤出口模 ,临界挤出状态下获得了聚丙烯自增强片材。研究结果表明 :PP自增强片材在此状态下挤出成型其纵、横向拉伸强度均有明显上升 ,其结晶形态为串晶互锁结构 ,而结晶的晶型与常规成型的PP片材相比则没有变化。

临界状态下一阶中立型时滞微分方程的振动性

证明了一阶中立型时滞微分方程［ｘ（ｔ） － Ｐ（ｔ）ｘ（ｔ－ τ）］′＋ Ｑ（ｔ）ｘ（ｔ－ σ） ＝０ 所有解振动，如果ｌｉｍｔ→∞Ｐ（ｔ）＝１ 且ｌｉｍｉｎｆｔ →∞∫ｔｔ－ τＱ（ｓ）ｄｓ＞０，其中Ｐ（ｔ） ，Ｑ（ｔ）∈Ｃ（［ｔ０ ，∞），Ｒ＋） ，τ，σ∈（０，∞） ．

破裂临界状态下大理岩的剪切波分裂特征

以山东莱州大理岩为样品对岩样在破裂临界状态下的剪切波分裂特征进行了观测和分析。在两个样品上 ,得到破裂临界状态下的系列记录。结果表明 ,在岩石崩溃之前的临界状态下 ,即使载荷不变 ,剪切波分裂时间延迟也可能会有涨落现象 。

工作在临界状态下的单级功率因数校正电路研究

对单级功率因数电路中的PFC电路及DC/DC电路工作在连续及不连续的边界条件进行了讨论 ,得出了电路工作状态的精确解 ,进而提出了一种全新利用普通控制芯片实现较高功率因数的Boost Forward单级功率因数校正电路。仿真及实验有力地证实了该电路有效地降低了储能电容的电压值 ,降低了开关应力 。

临界状态下中立型时滞差分方程解的振动性

考虑中立型时滞差分方程 △ (xn-pnxn-k) +qnxn-l =0 ,n =0 ,1,2 ,… ( )其中pn,qn(n =0 ,1,2 ,… )是实数且pn≥ 0 ,qn≥ 0 ,k和l是非负整数 ,获得了临界状态下方程 ( )所有解振动的一个充分条件 .

超临界状态下湿式氧化硝化工艺废水

本文叙述了在亚临界和超临界状态下，采用湿式氧化法处理硝化工艺废水的情况。废水所含的重点污染物有二硝基甲苯，2-硝基酚、4-硝基酚、2、4-二硝基酚，4、6-二硝基邻甲酚和酚。根据小型间歇试验，连续试验室试验和中试的试验数据，设计了工业装置。小试和中试的工艺参数为：温度250～500℃，压力23，000～28，000KPa（3，450－4，000PSi），废水停留时间1～7分钟。最终设计了一个在稍低于水的临界温度下操作的管式反应器。废水在反应器内的停留时间很短，但大部分重点污染物的分解率均超过99％。

临界状态下三维仿射控制系统的局部光滑镇定

讨论三维仿射非线性控制系统,在具有零和一对共轭纯虚数特征值的临界状态下的局部光滑镇定性.首先,应用非奇异线性状态变换和时间尺度变换,将系统转化成标准形式.之后,运用形式级数法的思想和扩展正则判别函数法,构造多组线性方程组,给出确定光滑控制律和闭环系统李雅普诺夫函数的一种方法,从而得到该标准化系统局部光滑镇定的充分条件.示例说明该方法是有效的.

散粒体临界状态下的变形规律

分析了散粒体临界状态下的变形特征，应用能量平衡原理导出了临界状态下的变形规律．指出散粒体临界状态下的主应变率与主应力共轴，而与临界应力面形状无关．给出了临界状态下的能量平衡方程及塑性功与临界应力面的关系．当散粒体的塑性功与静水压力成正比，则临界应力面在主应力空间是以原点为锥顶的锥面；反之亦然．

临界状态下具渐近周期系数的一阶时滞微分方程的振动性(英文)

首先证明了在临界情形 limt→∞inf[p( t) - r( t) ]=0且∫tt-τr( s) ds≡ 1e下一阶时滞微分方程x′( t) +p( t) x( t-τ) =0 ( * )所有解振动等价于 Riccati不等式 w′( t) +r( t) w2 ( t) +2 e2 ( p( t)- r( t) )≤ 0无最终正解 .然后据此给出了方程 ( * )

土力学中应力应变及临界状态下基本概念的研究

针对土壤的力学特性,从土壤应力应变状态及临界状态土力学的基本概念出发,对应力分析微元体、临界状态"墙"、土壤失效应力应变进行了分析,对土力学的学习和土壤耕作具有一定指导意义。

临界状态下中立型时滞微分方程解的振动性

讨论了一类中立型时滞微分方程所有解的振动性 。

临界状态下一阶中立型时滞微分方程的线性化振动性

在临界状态下建立了一阶非线性中立型时滞微分方程(x(t)-cx(t-τ))′+∑mi=1pix(t-τi)+f(t,x(t-σ1(t)),…,x(t-σn(t))=0与一个相关的二阶常微分方程振动性等价定理,进而给出了一阶非线性中立型微分方程(x(t)-cx(t-τ))′+∑mi=1pif(x(t-τi))=0与相应的线性方程振动性等价的充分条件,从而推广了文[1]的相应结果.

肺功能临界状态下的肺切除探讨

分析了 66例肺功能最大自主通气量 (MVV) >5 0 %的肺切除病人 ,手术后呼吸循环并发症为 2 2 .7% ,手术死亡率为 66.1%。术前MVV为 40 %或第一秒最大呼气量 (FEV1.0 ) >10 0 0ml患者手术死亡率分别为 11.5 %和 16.7% ,作者认为应将该指标作为临界标准。同时提出标准之下并非手术绝对禁忌 ,标准之上亦非无手术危险 ,应结合不同疾病 ,手术性质 ,手术范围 ,患者的生理功能如年龄 ,体形等以及功能在两肺分布做全面考虑 。