用二维复式晶格有限集团模型计算聚乙炔的电子结构

以二维复式晶格作为有限系统的集团模型 ,在紧束缚近似下 ,计算了π电子在最近邻及次近邻跳跃集团的态密度。

二维复式晶格有限集团的电子结构特性

选取二维复式晶格作为有限系统的集团模型,在紧束缚近似下,计算了最近邻及考虑到次近邻集团的态密度。讨论了不同结构参数对态密度及带宽的影响。

原子表面扩散的对称破缺对二维原子岛形成的控制

据国家自然科学基金委员会2002年11月8日报道,如何在原子层次上控制量子点的形成和薄膜生长,无疑是当今凝聚态物理学的热点课题之一。早期德国一小组发现,在亚单层 Pt(111)上同质外延生长时,紧致岛随温度发生正三角形-六边形-倒三角形的转变(Phys.Rev.Lett.,1993.70:3943)。这一漂亮而神秘的图案的立即变化,引起了人们广泛的关注。更为重要的是.

基于DLCA模型的絮凝过程模拟与应用

在二维有限扩散集团凝聚(DLCA)模型基础上,利用Matlab软件建立DLCA模型,模拟絮凝体的生长过程。模拟结果表明:簇团数目与单个粒子数目随着循环步数增加而减小,盒子法计算模拟絮体获得的分形维数在1.341～1.551之间。屏蔽效应的存在使絮体呈现内部致密、外部疏松且高度多孔结构,模拟过程体现了分形的特征。实验采用聚合氯化铝絮凝剂处理模拟洗煤废水,盒子法计算真实絮体获得的分形维数在1.378～1.520之间,且随废水浓度增加而减少,与模拟结果相似性较高。

絮凝体的DLA分形模拟及其分形维数的计算方法

运用有限扩散凝聚(DLA)模型对絮凝体的成长过程进行了二维模拟.模拟絮凝体分别采用密度函数法、回转半径法、图像分析法进行分形维数计算,分形维数均随模拟絮凝体尺寸的增大而减小.三种计算方法的结果显示,密度函数法和回转半径法得到的分形维数基本相当,但图像分析法所得到的分形维数较小,约为密度函数法和回转半径法所得到的分形维数的0·8左右,其原因可能是图像分析过程中计算机对图像的识别误差所致.以DLA模型模拟得到的絮凝体内部的孔隙率随絮凝体尺寸的增大而增加.絮凝体中孔隙率的增加是絮凝体密度减小、结构松散的主要原因,也是絮凝体分形维数降低的主要因素.

三维空间下非均匀泥沙絮团分形维数计算方法比较

运用有限扩散凝聚模型对絮凝体的成长过程进行了三维模拟。在三维空间下，分别运用密度函数法、球体的回转半径法、沉降法推导了均匀沙、非均匀沙絮凝体分形维数的计算方法，建立模型计算并比较了各分形维数方法的计算值。结果表明：三种方法计算得出的分形维数均为1．75-2．19，回转半径法得到的分形维数略大于密度函数法和沉降法；均匀沙、非均匀沙维数均随颗粒数的增加而降低；非均匀沙絮团的分形维数略大于均匀沙絮团维数值。研究结果对黄河等高浊度细颗粒含沙水流的治理与处理具有一定的理论和实际应用价值。

跳动概率比例对各向异性DLA集团结构的影响

得到不同跳动概率比例下各向异性DLA集团的计算机模拟图,求出其Hausdorff维数,并初步讨论跳动概率比例和各向异性DLA集团的结构之间的关系。