基于二维散射变换的湖相碳酸盐岩储层厚度预测方法研究

济阳坳陷沙四段湖相碳酸盐岩受湖盆内沉积环境和构造运动等因素控制,储层厚度变化大,非均质性强,油气开发难度大.为了准确预测湖相碳酸盐岩储层的厚度,本文提出一种基于二维散射变换和随机森林的储层厚度预测方法.首先,引入二维散射变换提取地震时频属性,该变换是在二维小波变换的基础上,通过迭代小波分解和非线性操作来实现的.与传统的二维小波变换对比,散射变换提取的时频属性具有局部形变稳定性以及对噪声鲁棒性的优点,有助于提高储层厚度预测的准确率.在此基础上,在有限测井数据的条件下,利用随机森林算法建立多尺度时频属性与测井解释厚度之间的非线性关系,实现湖相碳酸盐岩储层预测.模型数据的预测结果表明,与基于传统地震振幅属性的厚度预测和基于二维小波变换的储层厚度预测对比,本文所提的厚度预测方法具有最优的性能.叠后三维地震数据的预测结果表明,与基于传统地震振幅属性的厚度预测和基于二维小波变换的储层厚度预测对比,本文所提方法的厚度预测结果与实际钻井数据误差更小,提高了储层厚度预测的精度,清晰刻画了灰礁、灰滩与灰泥等三种沉积亚相的空间展布,有利于后续井位部署和优化.

基于FEM-MEI和正余弦算法的二维电磁成像方法

针对二维介质目标的电磁成像问题,将正余弦算法(Sine Cosine Algorithm,SCA)与有限元方法(Finite Element Method,FEM)和不变性测试方程(Measured Equation of Invariance,MEI)进行结合提出一种新的成像方法。将FEM与MEI进行结合求解二维介质目标的电磁散射正问题,即求解Helmholtz方程。其中,MEI保证边界截断的精度,FEM适用于复杂介质目标的准确模拟。对于电磁散射逆问题,引入SCA并加以改进提出一种新的重构方法。该方法采用等效原理与格林函数的渐近式求得远区散射场,以测量的散射场和计算的散射场最大偏差为目标函数,采用改进的SCA优化介质参数,使目标函数达到最小值,以此重构散射体。为提高计算效率,采用MPI算法进行并行计算。文中采用基准函数展示了改进的SCA算法的快速收敛性,并采用非规则的均匀介质柱目标验证了成像方法的正确性。

二维Coulomb散射的|m|分波处理与Regge极点

研究了二维Coulomb散射的对称性和|m|分波分析. 作为能量E的函数, 把|m|分波散射波幅f |m|(q )解析延拓到负E(复k)平面, 发现束缚能量本征值(E < 0)恰好位于f |m|(q )在正虚k轴上的极点. 此外, 作为|m|的函数, 把f |m|(q )解析延拓到复|m|平面, 发现束缚能量本征值正好处于f |m|(q )在正实|m| 轴上的极点.

集装箱CT检查系统二维防散射滤线栅作用分析

基于辐射成像系统蒙卡模拟软件NucRPD,对一款以9 MeV加速器作为辐射源的集装箱CT检查系统进行全系统蒙卡模拟,并使用目标晶体笔标记法、散射部件标记法与断层图像计算法综合分析了位于探测器晶体前方的二维防散射滤线栅对散射X射线的压低作用。计算结果表明此款集装箱CT检查系统中二维防散射滤线栅对于降低散射X射线的作用有限,后续在工程应用中无需使用二维防散射滤线栅,这将极大降低后端集装箱CT检查系统探测器与旋转机架等部件的机械设计难度与工程实现成本。

朗伯三锥体的激光后向二维散射成像仿真

利用目标激光后向散射光强的表达式推导激光后向二维散射成像公式,在计算朗伯三锥体的激光后向散射光强表面积分的公式中增加窗函数得到朗伯三锥体的激光后向二维散射成像公式。根据成像单元的激光散射强度获得图像结果,把最高强度的灰度级设定为255,其他强度等比例缩小,得到256级灰度图像。提出两种成像方法:统一积分法、差异积分法。统一积分法得出的成像结果有缺陷,差异积分法仿真出来的图像克服了这个缺陷。利用射线跟踪解决三锥体面元之间的遮挡问题。

一种高频区复杂雷达目标二维散射的参数模型

为描述高频区雷达目标复杂的二维散射 ,提出采用更贴近散射机理的、特征含量更为丰富的二维散射中心模型———类型区分的几何绕射理论 (TD GTD)模型。将一种高效的基于AGR的参数估计初始值选取方法 ,以及引入RELAX技术的最大似然估计算法 (ML RELAX) ,用于模型参量的估计。解决了同时估计多个散射中心这一造成计算量过大的根源问题。实验证实了TD GTD模型的合理性以及ML

基于相干反斯托克斯拉曼散射的二维温度场扫描测量

开展了基于相干反斯托克斯拉曼散射(CARS)技术的二维温度场扫描测量研究。通过同步扫描测量点及信号接收端的方式,实验测量了甲烷/空气预混火焰水平截面离散点的温度,并插值重建了二维温度场;用同步扫描法调节测量点与火焰的位置,实现了在扫描过程中对火焰同一空间位置的温度测量,排除了火焰空间分布不均匀性对扫描测温结果的附加影响。最后分析了提出的扫描CARS测量系统在实验设定状态下的扫描测温A类不确定度。结果显示:在扫描测量同一空间位置的实验中,测得该点平均温度为2 074K;测温A类不确定度优于21K。本研究量化了扫描CARS温度测量系统的不确定度,提高了扫描温度测量结果的可信度,为后续稳态火焰温度分布高精度测量、计算机流体动力学(CFD)模拟验证及燃烧基本问题研究奠定了实验基础。

SAR二维余弦调相转发散射波干扰原理

本文提出一种新的合成孔径雷达(SAR)干扰方法:SAR二维余弦调相转发散射波干扰.该方法将SAR二维余弦调相转发干扰同散射波干扰结合,利用二维余弦调相转发干扰实现多假目标干扰,再通过散射波干扰使干扰回波携带真实目标的散射信息,二者的结合相得益彰,为实现多假目标干扰和假目标携带真实目标散射信息提供了一种可行途径,实现了对SAR在时域、频域和极化域都较为逼真的多假目标欺骗干扰.理论分析和仿真实验验证了该干扰方法的可行性和有效性.

聚合物交联反应诱导相分离过程的光散射二维相关分析研究

采用二维相关分析技术对聚醚砜(PES)/环氧树脂/二(2,6-二甲基苯胺基)甲烷体系的相分离过程的光散射数据进行了分析研究.分析结果表明二维光散射分析可以提供一维光散射较难得到的信息:在该体系相分离的演化过程早期,即扩散控制期内,体系中较小尺寸相区的粗大化早于较大的相区.在相分离的中后期,较小尺寸的富集相因碰撞融合产生更大尺寸相区的变化优先于较大尺寸相区的粗大化过程.其原因可能是:一方面这种增长方式比较有利于体系的能量较快地降低,另一方面是在相分离的中后期界面运动导致的流动作用影响不容忽视.

ADI-FDTD在二维散射问题中的应用

利用交替隐式时域有限差分 (ADI FDTD)这一新方法计算二维电磁散射问题。研究了ADI FDTD方法的入射波设置、连接边界条件、PML吸收边界和近远场变换等关键技术。与传统FDTD方法相比 ,ADI FDTD的时间步长不受时间步长和空间步长的稳定性条件 (CFL约束条件 )限制。在该方法中 ,可选取较大的时间步长进而提高计算效率。最后还给出了金属和介质柱散射截面的数值算例 ,证实了ADI

基于激光二维散射原理在线测量表面粗糙度

针对现有零件表面粗糙度测量仪器操作复杂,现场测量能力差的问题,提出一种基于激光二维散射的在线测量方法,该方法不仅可以测量表面粗糙度的统计参数,而且可以反映出表面纹理的形貌特征。在测量中,用无衍射激光光束作光源,用高精度的CCD摄像机作位移传感器,利用Matlab进行表面粗糙度测量数据采集与处理,使表面粗糙度在线检测成为可能。该方法运用模块化设计,具有结构简单、实时处理能力强、测试精度高、显示结果直观、不会划伤被测件等优点。

蒙特卡洛法求二维矩形散射性介质内的辐射传递

引入辐射传递因子RDij的概念,由于该因子与温度的关系较小,因此可以将蒙特卡洛法模拟与温度场的迭代求解分开来进行。建立任意几何形状条件下蒙特卡洛法求解辐射传递因子的计算模型,并对二维矩形黑体及灰体壁面条件下的纯散射灰介质内辐射传递问题进行了模拟计算。其中,黑体壁面计算结果与文献[5,6]的结果吻合较好。另外,计算了二维矩形灰体壁面、灰体吸收散射性介质内的温度场及壁面热流分布,其结果可以供比较参考。

利用激光二维散射特征的表面粗糙度测量方法

从分析激光散射表面粗糙度测量技术和激光在粗糙表面的二维散射特征出发,引入表征二维散射光能量分布的三个特征量,提出一种表面粗糙度测量方法,不仅可以测量表面粗糙度的统计参数,而且可以反映出表面纹理的形貌特征。

二维分形海面电磁后向散射系数的分析与计算

根据改进的二维分形海面模型推导了一种在不同极化方式下(HH水平极化,VV垂直极化)新的电磁后向散射系数计算方法,对多个海浪波长区域内所有分辨单元后向散射系数进行平均统计.在时域内研究了海水介电常数、电磁波入射角、入射频率以及风速风向对后向散射系数的影响,运用盒维数方法计算了该散射系数的分形维数.最后通过数值分析方法证明了该散射系数实部与虚部曲线是分形的,并且与二维分形海面的分形维数相等,从而表明该海面的雷达回波信号也具有分形特性,为运用分形理论研究海面微弱目标检测提供了一个重要方法.

FMM算法用于二维复杂散射体的RCS计算

利用快速多极子算法 (FMM )计算任意形状二维电大尺寸导体加介质体目标的电磁散射 ,介质体为镶嵌在电大尺寸金属体上的有耗介质。建立金属 -介质体的混合积分方程 ,用共轭梯度法和场量叠代的方法计算散射场 ,在叠代过程中用快速多极子方法 ,大大降低计算时间和减小内存要求。

基于组稀疏表示的二维全极化散射中心提取

针对CP-GTD模型,利用全极化雷达回波的组稀疏特性,提出了一种基于组稀疏表示的二维全极化散射中心参数估计方法。该方法将全极化散射中心参数估计问题转化为组稀疏信号重构问题,并利用自适应网格细化的方法来划分网格,最后利用最小二乘法对相干极化散射矩阵的估计进行修正。与基于联合谱估计的方法相比,该方法无需已知散射中心数,从而可以避免由于散射中心数估计错误而引起的性能恶化,且适用范围更广。仿真实验也表明,该方法具有更好的鲁棒性,可以有效地用于目标全极化散射中心提取。

膨胀石墨的毫米波二维平面散射截面研究

本文报道了不同平面密度下或不同长度的膨胀石墨蠕虫的毫米波二维平面散射截面的实验结果 ,并将其与镀铝玻璃纤维和铝箔条的相关实验结果作了对比研究。结果表明 ,膨胀石墨蠕虫虽然在物理形状上与镀铝玻璃纤维和铝箔条有相似之处 ,并且具有一定的导电性能 ,但其对毫米波的散射特性并不符合半波谐振子模型所推导的结论 ,且其毫米波散射截面远远小于镀铝玻璃纤维和铝箔条。

多通道SAR-GMTI二维余弦调相散射波干扰

针对多通道合成孔径雷达-地面动目标显示(SAR-GMTI)二维余弦调相散射波干扰展开深入研究.在传统SAR散射波干扰基础上,阐述了二维余弦调相散射波干扰原理,以双通道偏移相位中心天线(DPCA)技术为例分析了其对多通道SAR-GMTI的对抗性能,并以强散射性诱饵为散射目标进行了仿真实验和应用分析.理论分析和仿真实验表明:该方法对SAR-GMTI可产生携带真实目标散射信息的二维"网状"多假目标,并可通过合理配置干扰机和诱饵目标的数量和位置灵活控制干扰目标分布,通过诱饵目标运动实现更加逼真的动目标干扰效果.

二维直角平面内多个圆孔对稳态平面SH波的散射

利用复变函数法、多极坐标及傅立叶级数展开技术求解了二维直角平面内多个圆孔对稳态入射平面SH波的散射问题。首先构造出介质内不存在圆孔时的入射波场和反射波场;其次建立介质内存在圆孔时由圆孔边界产生的能够自动满足直角边应力自由条件的散射波解,从而利用叠加原理可写出介质内的总波场。利用圆孔边界处应力自由条件和傅立叶级数展开方法列出求解散射波中未知系数的无穷代数方程组,在满足计算精度的前提下通过有限项截断,得到相应有限代数方程组的解,最后通过算例具体讨论了介质中含有两个圆孔时其中一个圆孔边界处的动应力集中系数以及直角平面水平边界点的位移幅度比随无量纲波数、入射波入射角及两圆孔相互位置的不同而变化的情况,结果表明了本文算法的有效实用性。

二维复杂目标电磁散射的计算机仿真

采用点线模型法建立二维复杂目标的几何模型 ,运用 Mo M- CGM- FFT相结合的混合技术 ,结合可视化编程技术 ,形成“二维复杂目标的电磁极化散射的建模与仿真”软件。这使得几何模型的建立和仿真的速度有了很大地提高 ,大大降低了内存需求和仿真时间。最后运用该软件对一个复合柱体进行了仿真 。