施加电场的半抛物量子阱中的二阶非线性光学极化率(英文)

利用量子力学中的紧致密度矩阵方法 ,研究了施加电场的半抛物量子阱中的二阶非线性光学极化率 (光整流系数 ) ,得到了此系统的光整流系数的解析表达式 数值计算的结果表明 ,随着电场强度的增加 ,光整流系数几乎线性随之增加 ,而且在同样的电场强度及抛物束缚势频率作用下 ,半抛物量子阱模型中的光整流系数比抛物量子阱模型中的值大一个数量级 。

非对称量子阱中的二阶非线性光学极化率(英文)

本文主要研究了一个特殊非对称量子阱中的二阶非线性光学极化率 ,并且利用量子力学中的密度矩阵算符理论和迭代方法导出了二次谐波极化率的解析表达式 .最后 ,以典型的 Ga As/ Al Ga As非对称量子阱为例作了数值计算 .数值结果表明 ,较大的二次谐波极化率与系统的非对称性有关 ,系统的非对称性越大 。

参考倍频法测量立方氮化硼晶体的二阶非线性光学极化率

立方氮化硼晶体是一种有着众多优异物理性质的光学材料,由于其晶体结构为闪锌矿结构,可产生二阶非线性光学效应。该文依据立方氮化硼晶体的外形特征,设计实验方案,采用参考倍频法测量了立方氮化硼的二阶非线性光学极化率,为立方氮化硼的二阶非线性光学效应的应用奠定了基础。

用计算机化的快速测量装置探测LB膜的分子二阶非线性光学极化率

ＬＢ膜上有机分子材料的分子二阶非线性光学极化率的测量，属于微弱信号探测，接收装置要求严格。本文利用二次谐波方法，测量单层ＬＢ膜上分子的分子二阶非线性光学极化率。装置中利用滤光片和暗盒，成功的解决了非倍频光对倍频光的干扰。使用计算机技术改进了接收装置，用软件对倍频信号进行处理，压低了随机误差。同时利用计算机计算出分子二阶非线性光学极化率，解决了测量后再计算的问题。这样可在测量时直接得知样品的详细信息，随时改变测量参数。从而提高了测量速度。经过对盐ＬＢ膜的实际测量，证明了装置的可靠性和快速性。

具有电子给-受体结构的二茂铁衍生物的分子二阶非线性极化率

本文采用电场诱导二次谐波(EFISH)方法对所合成的10个金属有机分子的二阶非线性极化率进行了测试.这10个化合物是具有电子给体-受体共轭结构的二茂铁衍生物,它们的非线性极化率大多未见报道.本文系统地研究了分子的给体-受体强度、共轭长度、共轭体系及共平面性等结构因素与分子二阶非线性极化率的关系.

Schiff碱化合物的分子二阶非线性极化率

报道采用溶致变色法测算了６个给体－受体共轭型希夫碱化合物的分子二阶非线性极化率，探讨了分子结构与非线性光学活性的关系。研究表明取代基的电子性质、取代位置、分子共轭链长度等均影响分子的二阶非线性极化率。在这些化合物的电子吸收光谱中，最大吸收波长在 ３５０ｎｍ以下，而二阶非线性极化率范围在 １０－２９～１０－２８ｅｓｕ数量级，非线性光学活性较强而光吸收截止波长却较短，具有很好的应用前景。

Ab Initio/有限场方法计算尿素分子的非线性光学极化率

用有限场（ＦＦ）方法在４－３１Ｇ＋２ｐ２ｄ水平上研究了外加电场强度对尿素分子的偶极矩，极化率，一阶超极化率，二阶超极化率的影响。计算发现，要获得上述性质的稳定计算结果，电场强度需确定在０．００１—０．００４ａ．ｕ．范围内。在此电场强度范围内，与耦合微扰ＨａｒｔｒｅｅＦｏｒｋ（ＣＰＨＦ）法的计算结果符合较好，且可有效地利用二级微扰方法（ＭＰ２）进行电子相关计算。

非线性光学极化率密度泛函理论计算的基组效应

由于分子的非线性光学性质与分子外层电子行为及激发性质密切相关 ,扩散函数对分子的非线性光学极化率计算非常重要 .在ADF程序中的DZP基组基础上缀加扩散函数 ,构造出我们称之为DZP +df的新基组 .通过对 5个模型分子的含频二阶非线性光学极化率的密度泛函理论计算 ,表明新基组可以得出较DZP基组更为准确可靠的结果 ,同时比较ADF程序内置带有扩散函数的大基组 ,计算量大为减少 .

侧链型二阶非线性光学聚(氨酯—酰亚胺)的极化和取向稳定性的研究

对一种新型含侧链二阶非线性光学基团的聚 (氨酯—酰亚胺 )材料的极化工艺进行了研究 ,通过对不同极化温度、极化电流、极化时间下的SHG相对强度的测定得到最佳极化工艺。利用序参数考察了极化膜在 80℃和 1 50℃下的取向稳定性 ,序参数在 80℃经 3 0 0h保持不变。

电场极化下GeS_2-Ga_2S_3-PbI_2硫卤玻璃的二阶非线性光学效应

采用Maker条纹测试方法,首次在电场-温度场极化GeS2-Ga2S3-PbI2准三元体系硫卤玻璃中观察到了明显的二次谐波发生(SHG).对于70GeS2·15Ga2S3·15PbI2组分玻璃,详细研究不同极化电压、极化温度和极化时间对二次谐波(SH)强度的影响,发现当极化温度高于190℃,电压高于4·0kV时,可以观察到SHG并且SH强度随极化电压与时间的升高而增大直至饱和.在6kV极化40min的条件下,SH强度随极化温度的升高先增大后减小.在6kV、250℃、40min的最佳极化条件下,70GeS2·15Ga2S3·15PbI2玻璃的二阶非线性极化率χ(2)达到最大值4pm·V-1.根据偶极子取向模型,讨论了二次谐波效应的机理是该硫卤玻璃中偶极子在高温条件下摆脱网络束缚沿外加电场方向取向调整,从而破坏了玻璃的宏观各向同性所致,并定性解释了极化条件对玻璃二阶光学非线性效应的影响.

双羟乙氨基-硝基型偶氮生色分子的二阶非线性极化率

设计并合成了6种具有D-π-A型和D-π-A-π-D型共轭结构的双羟乙氨基给体-硝基受体型偶氮化合物,用溶致变色法测算了分子的二阶非线性极化率。实验结果表明,双羟乙氨基和硝基是一对有效的给体、受体组合,它们与偶氮共轭链相连组成的分子具有较大的二阶非线性极化率,其中,具有D-π-A-π-D二维共轭结构的化合物,它包含两条从给体到受体的共轭链,二阶非线性极化率β1 064达到297.4×10(-30)esu,并且这个分子的透明性在6个分子中也是最好的,光学损耗最小。

量子盘中的三阶非线性光学极化率

利用密度矩阵方法讨论了量子盘中的三阶非线性光学极化率 ,导出了近共振条件下的三次谐波的解析表达式 ,并以GaAs量子盘为例进行了具体的计算。结果表明 ,GaAs量子盘中的三阶非线性光学极化率要比GaAs量子阱的大几十倍。而且 ,选取适当的参量 ,可在吸收系数相对较小的情况下获得较大的折射率。

4—取代苯亚甲基恶唑—5（4H）酮和9—取代苯基吖啶二阶非线性极化率

以尿素微晶作参比，用激光器测定了11个2－甲基（或苄基）－4－取代苯亚甲基恶唑－5（4H）酮和5个9－取代苯基吖啶微晶相对尿素的二阶非线性极化率值，结果表明化合物7，8和9具有较高的二阶非线性极化率值。

花菁染料聚乙烯醇延伸膜的三阶非线性光学极化率的各向异性

采用飞秒共振简并四波混频技术,检测了花菁染料的聚乙烯醇延伸膜平行和垂直于延伸方向的三阶非线性光学极化率.结果表明:单向延伸的花菁染料的聚乙烯醇膜具有较高的三阶非线性光学极化率的各向异性.

玻璃光学碱度与三阶非线性光学极化率

介绍了玻璃光学碱度的概念,讨论了玻璃光学碱度与三阶非线性光学极化率之间的变化规律,分析了二元硼酸盐、硅酸盐、锗酸盐、碲酸盐、钛酸盐玻璃系统中光学碱度与三阶非线性光学极化率之间变化的定性趋势和定量方程,总结了玻璃光学碱度的本质及其影响,对进一步研究不同玻璃系统中光学碱度与三阶非线性光学极化率之间定量关系的趋势进行了展望。

尿素分子团簇线性和一阶非线性光学极化率的理论计算

检验分子晶体非线性光学极化率的可加性，对于确认有向气体模型(Oriented-Gas Model) 具有重要的科学意义，对探索新型实用的分子非线性光学材料也有实际的意义。本文对尿素晶体中分子簇非线性光学极化率的可加性做了详尽的理论研究。首次做到了尿素分子最近邻排布团簇的非线性光学极化率的从头算，从而扩展了前人的工作。研究结果有效地确认了有向气体模型。同时，我们还提出了壳层结构模型 (Shell-Structure Model)，用以解决有向气体模型中的缺陷，可实现更为有效可靠地计算晶体宏观非线性光学系数。

偶氮香豆素化合物的二阶非线性极化率

测定了一系列偶氮香豆素化合物的紫外吸收波长(λa)、摩尔吸光系数(ε)和最大荧光发射波长(λe)的数据,并用溶致变色法测算了它们的二阶非线性极化率(βxxx).结果表明,所测定的化合物在溶液状态下表现出较强的二阶非线性极化特性.

非线性折射率与二阶极化率x^((2))的关系

Kerr效应、椭圆极化、自聚焦、自相位调制以及光学孤子等自作用非线性光学效应,与非线性折射率密切相关,这是人们所熟知的。所谓非线性折射率,是指光的折射率是光强度的函数。

非线性光学材料中五阶极化率的测量

非线性光学材料中五阶极化率的测量贾振红（新疆大学电子信息科学系乌鲁木齐８３００４６）吴树荣（新疆大学物理系乌鲁木齐８３００４６）目前非线性光学材料已成为最重要的光电子学材料。在通常情况下，非线性光学材料中高阶非线性效应比低阶效应要小几个数量级，因而三...

半导体非对称阶梯量子阱结构的二阶非线性极化率

为优化二次谐波产生器件的性能 ,研究和开发新的非线性光学材料 ,对半导体非对称阶梯量子阱结构的性质进行了研究。计算了共振增强效应下的二阶非线性光学系数 χ( 2 )2ω ,给出了 χ( 2 )2ω 随阱宽、阶梯的高度和宽度、势垒宽度、入射波长等因素变化的规律。