铍原子低激发态能量的计算

以对角和不变法则为基础,导出了铍原子(含类铍离子)低激发态(电子组态1S22S2P、1S22P2)非相对论性能量的解析表达式;利用变分法计算了能量值,计算结果与实验值的误差小于1%.

低激发态双原子分子的势能函数

对比分析了双原子分子的势能函数,发现用PG—高斯势函数表述低激发态双原子分子是一种可能的选择。按照微观过程原理和本文提出的“激发态选择规则”,可确定低激发态的离解极限与离解能,并导出63个激发态的PG—高斯势函数。

氦原子低激发态能量的变分计算

给出了一种用变分法计算氦原子低激发态 (电子组态为 1s2s,1s2p等 )能量的具体方法 ,计算过程中解决了激发态波函数与基态波函数的正交性 ,计算结果与实验值也相当接近.

气相Val分子与带电离子低激发态特性的理论研究

采用密度泛函B3LYP方法,所有C、O、N、H原子在6-311+G(2df)基组水平上,优化气相Val中性分子和带电离子基态稳定几何构型.在6-311++G(d,p)基组水平上,采用TD-DFT方法,研究气相Val中性分子、离子低激发态的特性.结果表明:随着分子获得电子数目的增加,体系能量逐渐增加;S1激发态能量与基态能量差值ΔE减小;分子荧光波长急剧增加;S2激发态电子跃迁轨道数没有改变.

ZnNe低激发态的量子化学研究

用相对论赝势CASSCF/CI方法,对ZnNe的基态 (X1∑ + )和低激发态 (A3∏、B3∑ +、C1∏和D1∑+ )进行了计算,得出了它们的电子结构,势能曲线及光谱常数.计算结果表明,ZnNe的基态分子是范德华分子 ;它的几个低激发态分子中的主要作用力为范德华力,这些态的分子仍为范德华分子.

Ce偶-偶同位素低激发态性质的IBM2描述

通过考虑同类核子相干对间的四极相互作用 ,在IBM2中对Ce偶 偶同位素1 2 8Ce 1 38Ce的低激发态能谱和E2跃迁几率及分支比进行了理论分析 ,计算结果有效地改善了IBM中这些核的准γ带能谱的Staggering现象描述 。

Pd偶-偶同位素核低激发态性质的IBM2描述

通过考虑同类核子相干对间的四极相互作用 ,在IBM2中对Pd偶 -偶同位素10 0 Pd - 116Pd的低激发态能谱和E2跃迁几率及分支比进行了理论分析 ,计算结果有效地改善了IBM中这些核的准γ带能谱的Staggering现象 ,较精确地描述了实验观察到的低激发态性质 .

最弱受约束电子势模型理论中确定原子低激发态参数的一种方法

<正>最弱受约束电子势模型理论方法(WBEPM)中,激发态参数的确定的令人关注的问题,至今没有合适的解决方法,本文通过能级精细结构的测量值,给出了计算激发态参数的一种有效方法.在WBDPM中,单价原子(离子)的能级表达式为E=-(RhC[((z-Z)~2+g△Z]_~1/2)/(n+d)

Lanczos方法计算小尺寸Heisenberg链基态与低激发态能谱与Haldane提出的海森堡XXZ量子模型的比较研究

利用Lanczos方法的TITPACK程序,计算了1维量子海森堡模型基态和低激发态波函数,能量的本征值和算符两点关联函数值与系统哈密顿量参数的变化关系。然后,用Matlab软件进行有限尺寸修正,基态能量计算值与理论值误差为0.000 047 2,而基态能量的绝对值与链长成平方反比关系E^1/n2。在XXZ模型中粒子间距d与Sx、Sz算符两点关联函数值之间呈幂级数下降S=Aexp(-d/B)的规律。计算结果和Haldane提出的1维量子海森堡XXZ模型中基态和低激发态能量相符合,只有在耦合常数J等于某些值时有能级交叠。

^(16)O核低激发态结构的对称性效应

研究了一个四全同玻色子系统的模型理论 ,用此模型和少体方法 ,在两种不同的α粒子相互作用势下 ,计算了四α粒子系统的低激发态 Lπi(L =0 ,1 ,2 ,π=± 1 ,i =1 ,2 ) 的能谱。发现低激发态能谱和结构的主要特征决定于量子力学的内秉对称性 ,从而揭示了1 6O核低激发态结构特征的本质和起源 ,并由此得出了1

CaH分子低激发态的势能曲线和光谱性质

采用Davidson修正的内收缩多参考组态相互作用方法(icRCI+Q),考虑了核价相关修正和标量相对论效应,计算了CaH分子10个低激发态的势能曲线(PECs);还考虑了BB2∑态与D2∑态以及其它低激发态之间的避免交叉以解释长期存在于实验与理论分析之间的不一致;利用LEVEL8.0程序拟合-S束缚态的势能曲线,得到了相应的光谱常数和分子常数,结果与实验值符合较好.本文计算的结果对CaH分子的进一步实验和理论研究具有一定的参考价值.

PH_2^+基态及低激发态的构型优化及光谱性质理论研究

本文报道了PH_2^+的一组新的ab initio计算结果.给出了PH_2^+的基态(X^1A_1)及几个低激发态的电子结构和几何构型.这些态的稳定构型都是在MRSD CI水平上优化得到的.在此基础上,确定了基态到这些低激发态的跃迁能和部分跃迁的振子强度和辐射寿命.

磁场中量子点施主的低激发态

采用量子点的三维抛物势近似 ,利用 Larsen给出的计算磁场中量子阱中心施主能级的方法 ,来计算磁场中量子点施主的低激发态 .

气相丙酮分子与带电离子的低激发态特性

采用密度泛函理论中的B3P86方法,在6-311++G(d,p)基组水平上,优化气相丙酮分子及带电离子的基态稳定几何构型,并用含时密度泛函理论(TD-DFT)方法,研究气相丙酮分子和离子的低激发态特性.结果表明:随着分子获得电子数目的增加,体系能量逐渐增加;S1激发态能量与基态能量差值ΔE减小;分子荧光波长急剧增加;电子跃迁轨道数减少.

锂原子低激发态能量的精细结构

利用变分原理 ,计算出锂原子 (类锂离子 )第一激发态能量 ,再用所得到的原子态波函数计算出LS耦合的第一激发态能级的精细结构 ,将计算结果与实验值比较 ,误差很小 .

锂原子低激发态能量的精细结构

利用变分原理 ,计算出锂原子 (类锂离子 )第一激发态能量 ,再用所得到的原子态波函数计算出LS耦合的第一激发态能级的精细结构 ,将计算结果与实验值比较 ,误差很小 .

硼原子低激发态能量的计算

以对角和法则为基础,导出了硼原子(含类硼离子)低激发态(电子组态为1s22s23s)的非相对论性能量的解析表达式;利用变分法计算了硼原子(含类硼离子)低激发态的能量值,计算结果与实验值的误差小于0.6%。

气相环境Ala分子和离子的低激发态性质

用密度泛函理论中的B3LYP方法,在6-311++G(d,p)基组水平上,优化得到气相环境丙氨酸分子和带电离子的基态稳定构型,并用含时密度泛函理论(TD-DFT)方法研究气相环境丙氨酸分子和负离子的低激发态特性.结果表明,随着体系分子获得电子数的增加,键长呈逐渐减小趋势,第一激发态的激发能ΔE明显减小,荧光波长急剧增加,S6电子跃迁轨道数增加.

气相半胱氨酸分子与带电离子的低激发态特性

采用密度泛函理论(DFT)中的B3LYP方法,在6-311++G(d,p)基组水平上,对气相单体半胱氨酸(Cys)分子及离子的基态稳定几何构型进行优化,并用含时密度泛函理论(TD-DFT)方法,得到气相单体Cys分子和Cys2-离子的低激发态特性.结果表明:随着分子捕获电子数目的增加,体系的能量逐渐增加,S1激发态与基态能量的差值ΔE明显减小,分子的荧光波长由239.35nm增至1 895.82nm,S7激发态的电子跃迁轨道数减少.

丝氨酸手性分子与离子单重低激发态特性的理论计算

采用密度泛函理论(DFT)中的B3P86方法,在6-311++G(d,p)基组水平上优化手性左旋体丝氨酸(S-Ser)分子、正负一价离子、负二价离子的基态稳定几何构型,并用含时密度泛函理论(TD-DFT)方法,计算手性S-Ser分子及S-Ser2-轨道跃迁等单重低激发态特性.结果表明:手性S-Ser分子和S-Ser2-结构参数随分子体系俘获电子数目的增加而发生变化,其中键长R变化最明显;分子轨道(MO)结合自然跃迁轨道(NTO)特征分析法可较好地描述手性S-Ser体系各激发态的电子激发特性,对Rydberg激发特征指认效果较好.