城市社区治理体系:常态运转和偶态应急的静态差异与动态转换——重大公共卫生危机的启示

重大公共卫生危机面前,我国城市社区治理体系暴露出一定的现实问题。本文从城市社区治理的“常态运转”和“偶态应急”的状态差异出发,经由城市社区治理体系在重大公共卫生危机中的问题诊断,提出常态运转与偶态应急两种城市社区治理体系的不同建设方向及其关键问题。通过对常态运转和偶态应急两种状态下城市社区治理体系的静态差异对比,力图为构建特征鲜明的常态运转城市社区治理体系与偶态应急城市社区治理体系奠定分析基础。进而,围绕常态运转的城市社区治理体系与偶态应急的城市社区治理体系的转换意识与转换能力,指出了常态运转和偶态应急两种状态下城市社区治理体系建设亟须解决的关键问题及回应方式。

情感分析与偶态形而上学

在唯名论—经验论的主导下,形而上学研究一直受到语词分析和经验分析的严格束缚,无视情感在认识论的作用,从而也就无法把情感对象归为认识对象而加以认识。然而,人在生存中并非仅仅与经验世界打交道,还与情感所指向的可能世界(情感对象)打交道。人可以在现实世界的基础上讨论可能世界,从而把可能世界视为一种几率现象。但是,一旦进入情感所指向的可能世界,就会发现,可能世界对现实世界具有优先性,乃是现实世界的基础。分析情感的认识功能可以帮助我们深入认识可能世界,并对可能世界和现实世界之间的关系有深入的理解,从而大大地拓宽我们的视野,展示更大的人类生存空间。就方法论而言,寻找认识情感对象的途径乃是关键所在。20世纪的分析哲学和现象学都企图从逻辑的角度研究可能世界,无法呈现可能世界的现实意义和生存意义。尽管一些现象学家企图从生存论的角度进入可能世界,但可以看到,他们缺乏情感分析这一认识论工具。因此,对情感分析作为一种方法论进行说明,并应用于形而上学研究,是一件必须完成的工作。在此基础上,我们就可以呈现偶态形而上学这种视角,使得形而上学研究能够落实到现实生活中。

本质概念：从实在论到偶态论

"本质"是西方思想史中的核心概念之一。人们关于这个概念的讨论主要有三个视角:实在论、唯名论和当代的偶态论。在这三个角度中呈现的本质概念,尽管有内在的关系,但它们所表达的关注点及其意义都相当不同。从思想史的角度梳理这个概念的历时性演变和发展脉络,对于我们准确地理解和使用"本质"一词具有认识论上的深刻意义。我们需要充分重视视角转换中的本质概念的界定。

普兰丁格偶态存在论的“本质观”及其思想史渊源

普兰丁格的偶态存在论致力于从可能世界出发谈论现实世界,认为现实世界仅是诸多可能世界的其中一种,是"获得"的世界。这样,一个个体可以存在于很多可能世界,故可以有很多本质,如个体性本质、世界索引的本质和微不足道的本质。本文致力于考察这种"本质观"针对的问题、具体的内容和产生背景,并从思想史的角度梳理了"本质"概念的发展脉络,旨在"抛砖引玉",让学界对"偶态存在论"投以更多的哲学关注。

偶态形而上学:问题的提出和展示

本文试图通过追踪"偶态"一词在古代文献中的一些相关讨论,展示它在语言学、逻辑学和存在论上的原始意义。就其起源而言,亚里士多德在分析语言结构时,发现不得不处理情态动词以及情态句。情态句分析引发了相关逻辑学分析和讨论,从而把语言学上的情态问题转变为逻辑学上的模态问题。斯多亚学派的模态逻辑研究则揭示了模态的存在论问题,导致模态概念向偶态概念的转化。奥古斯丁引入了一种新的思维方式,在恩典概念中谈论可能性,引进情感因素,展示了一种与经验世界无关但和人的生存直接相关的存在论语境,并在其中给出可能性之绝对实在性的证明。奥古斯丁之后,在西方思想史上,可能性之实在性问题作为偶态存在论的主要推手,乃是存在论的基本问题之一。

偶态分析中的实在论和唯名论

实在论预设了抽象存在的独立存在形态,因而与经验世界并列而成为我们的原始认识对象。抽象存在不在经验中呈现,但得到了信仰的支持。在认识论上,实在论创造了大量的抽象存在,导致人们在认识论上忽略经验世界。唯名论认为,只有经验世界才是实在的,因而是我们的唯一认识对象。这种看法引导了认识论上的经验论。但是,在经验世界的扩展问题上,经验论遇到了所谓的可能世界问题,从而不得不回到偶态论思路。从偶态论视角出发,我们可以对欧洲中世纪思想史这场争论的问题、思路和线索有更加清楚的认识。

普兰丁格论“必然性的本性”——从偶态形而上学的角度看

本文旨在梳理和分析当代美国著名哲学家普兰丁格在《必然性的本性》一书所提出的"偶态形而上学"的基本观点。普氏首先将"必然性"界定为"广义的逻辑必然性",指出从言偶态和从物偶态是一致的;继而又指出,我们需要以"可能世界为基础来谈论现实世界",故现实世界只是一种"已得的"可能世界;他的这一观点完全改变了人们对于"本质"和"同一性"概念的传统认识,但是却为宗教哲学的经典问题(如神正论)找到了一条相当具有说服力的阐释之路。故他的这种偶态分析应当引起思想界足够的重视。

多模偶相干态光场中的N次方Y压缩与N次方H压缩特性研究

本文根据新近建立的多模辐射场的广义非线性等阶高阶压缩理论，对多模偶相干态光场冲｜ψ,e〉q中的N次方Y压缩、N次方H压缩、N－Y最小测不准态以及N－H最小测不准态等进行了详细研究．结果表明：1）当N为偶数时，态｜ψ，e〉q恒处于N－Y最小测不准态；当N为奇数时，态｜ψ，e〉q在一定条件下存在着周期性变化的、任意阶的N次方Y压缩效应,2）当q·N为偶数时，态｜ψ，e〉q恒处于N－H最小测不准态．当q·N为奇数时，在另外的条件下，态｜ψ，e〉q存在着周期性变化的、任意阶的N次方H压缩效应.3）N次方Y压缩效应与N次方H压缩效应两者的压缩程度和深度均与几率幅、压缩参数Rj、各模的初始相位（或者初始相位和）、压缩阶数N及腔模总数q等非线性相关，后者与上述诸参量的非线性关联程度要比前者的更强．

多模复共轭奇、偶相干态光场的N次方Y压缩与N次方H压缩

利用新近提出的多模辐射场的广义非线性等阶高阶压缩理论，对多模复共轭奇、偶相干态光场的Ｎ次方Ｙ压缩与Ｎ次方Ｈ压缩特性进行了详细研究．结果发现：①多模复共轭奇相干态光场，压缩阶数Ｎ为偶数时，只存在Ｎ－Ｙ最小测不准态；而当腔模总数ｑ与压缩阶数的乘积ｑ·Ｎ为偶数时，只存在Ｎ－Ｈ最小测不准态；此外，无论Ｎ及ｑ·Ｎ为何值，不呈现Ｎ次方Ｙ压缩与Ｎ次方Ｈ压缩效应．②多模复共轭偶相干态光场在一定条件下可呈现出周期性变化的任意阶的Ｎ次方Ｙ压缩与Ｎ次方Ｈ压缩效应．③多模偶相干态光场与多模复共轭偶相干态光场两者的压缩效果和压缩特性完全相同，这种现象称为“压缩简并”

多模复共轭虚偶相干态光场的等阶N次方Y压缩与等阶N次方H压缩

本文利用新近建立的多模压缩态理论 ,详细研究了一种新型的多模复共轭虚偶相干态光场 | Ψ*( 2 )i,e 〉q的广义非线性等阶 N次方 Y压缩与等阶 N次方 H压缩特性 .结果发现 :1 )当压缩阶数 N为奇数时 ,态 Ψ*( 2 )i,e 〉q在一定条件下总可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶N次方 Y压缩效应 ;当腔模总数 q与压缩阶数 N两者之乘积 q·N为奇数时 ,则在一定条件下态 |Ψ*( 2 )i,e 〉q又可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶 N次方 H压缩效应 .2 )态 |Ψ*( 2 )i,e 〉q与多模偶相干态光场 | Ψ,e〉q及多模复共轭偶相干态光场 | Ψ( 2 )*,e〉q这两者的等阶 N次方 Y压缩效应和等阶 N次方 H压缩效应的压缩幅度相等但压缩条件和压缩特征正好相反 ;态|Ψ*( 2 )i,e 〉q与多模虚偶相干态光场 |Ψ( 2 )i,e〉q 的压缩幅度、压缩条件和压缩特征等完全相同 .这一结果再次从理论上证实了多模压缩光中的确存在着“相反压缩”和“压缩简并”这两类新的物理现象 .

一种新型的多模虚偶相干态光场的等阶N次方Y压缩与等阶N次方H压缩

本文利用新近建立的多模压缩态理论 ,详细研究了一种新型的多模虚偶相干态光场 | Ψ( 2 )i,e〉q的广义非线性等阶 N次方 Y压缩与等阶 N次方 H压缩特性 .结果发现 :1 )态 | Ψ( 2 )i,e〉q是一种典型的多模非经典光场 ,当压缩阶数 N为奇数时 ,态 | Ψ( 2 )i,e〉q在一定条件下总可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶 N次方 Y压缩效应 ;当腔模总数 q与压缩阶数 N这两者的乘积 q· N为奇数时 ,则在一定条件下态 |Ψ( 2 )i,e〉q 又可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶 N次方 H压缩效应 .2 )态 |Ψ( 2 )i,e〉q的等阶 N次方 Y压缩与等阶 N次方 H压缩效应这两者的压缩程度和压缩深度分别与几率幅 γ( e)q 、压缩参数 Rj、各模的初始相位 φj(或者各模的初始相位和 qj =1φj)、压缩阶数 N以及腔模 (指纵模 )总数 q等呈较强的非线性关联 ,等阶 N次方 H压缩效应与上述诸参量之间的非线性关联程度要比等阶 N次方 Y压缩效应的更强 .3 )多模虚偶相干态光场 |Ψ( 2 )i,e〉q 与多模偶相干态光场 |Ψ,e〉q 及多模复共轭偶相干态光场 | Ψ( 2 )* ,e〉q这后两者的等阶 N次方 Y压缩效应和等阶 N次方 H压缩效应的压缩条件和压缩特性正好相反 ,这种现象就称为相反压缩 .

Kerr偶奇相干态及其非经典性

本文对Ｋｅｒ偶奇相干态及其非经典性质进行了研究．结果表明：Ｋｅｒｒ偶相干态可呈现周期性的二阶压缩效应，Ｋｅｒｒ奇相干态则不存在这种压缩效应；但两者均可呈现周期性的振幅平方压缩效应，这与通常偶奇相干态的情形有所不同．

有限维Hilbert空间偶q-相干态非经典特性的数值研究

运用数值计算方法研究了ｑ－畸变对有限维Ｈｉｌｂｅｒｔ空间谐振子偶相干态非经典特性的影响．研究表明，随ｑ－畸变增大，偶ｑ－相干态压缩效应减弱，而反聚束效应加强．但其压缩特性在Ｓ＝１的三维空间下与ｑ－畸变无关；而反聚束效应则在ｓ较小的有限维空间无畸变偶相干态下也可出现．

偶奇q相干态的振幅立方压缩性质

研究结果表明，偶ｑ相干态呈现振幅立方压缩性质；奇ｑ相干态不呈现振幅立方压缩性质。

减少光子奇(偶)对相干态的非经典特性

构造了减少光子奇对相干态与减少光子偶对相干态,并用数值模拟方法研究了它们的非经典特性。结果表明,从奇对相干态与偶对相干态的第一个场模取走光子,可以显著地增强第二个场模的光子统计亚泊松分布特性;从奇对相干态的第一个场模取走光子后,在双模光子消灭算符本征值的模较小时可以增强第一个场模的光子反聚束性质。从偶对相干态的第一个场模取走光子,在双模光子消灭算符本征值的模较小时第二个场模的光子反聚束效应得到明显增强。

减光子偶、奇相干态及其量子统计特性

最近,XINZong-zheng等研究了玻色产生算符^a+重复作用k次下通常偶、奇相干态｜α>e,o的光子激发态｜α,+k>～^a+k｜α>o,e的非经典特性[J.Phys.B291996)2597].本文讨论｜α>e,o在玻色产生算符的逆算符^a+-1重复作用于k次下的光子湮灭态｜α,-k>～^a+-k｜α>o,e的量子统计特性。

压缩奇偶相干态的制备

提出一种借助Λ型三能级原子和单模腔场的Raman相互作用制备压缩奇偶相干态的新方案,在此方案中采取了压缩相干态在相干态的展开式,从而简化了方案步骤.

由虚偶和奇相干态组成的第Ⅳ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩

根据量子力学中的线性叠加原理，构造了由多模奇相干态和多模虚偶相干态组成的第Ⅳ种四态叠加多模叠加态光场｜ψ（４）ｏｅⅣ＞ｑ．利用多模压缩态理论研究了态｜ψ（４）ｏｅⅣ＞ｑ，Ⅳ＞ｑ的等阶Ｎ次方Ｈ压缩特性．结果发现：（１）当压缩阶数Ｎ与腔模总数ｑ之积ｑＮ为偶数时：ａ．若ｑＮ＝＝４ｍ（ｍ＝ １，２，３，…）时，态｜ψ（４）ｏｅⅣ＞ｑ处于等阶 Ｎ—Ｈ最小刻测不准态．ｂ．若 ｑＮ＝ ４ｍ’＋ ２（ ｍ’＝０， １， ２应．２）当ｑＮ＝２ｐ＇＋１（ｐ＇＝０，１，２，…）时，态｜ψ（４）ｏｅⅣ＞ｑ 可呈现以下三种状态：（ｋψ＝０，１，２，…）时，第一正交分量可呈现等阶Ｎ次方Ｈ压缩效应．ｂ、当时，第二正交分量可呈现等阶Ｎ决方 Ｈ压缩效应；ｃ．“半相干态”效应．

偶奇q-相干态的振幅N次方压缩特性

研究了偶奇q-相干态的振幅N次方（N≥2）压缩特性，发现偶奇q-相干态与通常的偶奇相干态有着不同的振幅高次方压缩特性，在一定条件下振幅奇次方压缩效应都可在这两种畸变态中出现。