第Ⅶ类两态叠加多模叠加态光场的偶数阶等阶N次方Y压缩

本文构造了由多模相干态 |{Zj}〉q与多模虚相干态的相反态 |{-i Zj}〉q这两者的线性叠加所组成的第 类两态叠加多模叠加态光场 |ψ(2 )7〉q.利用多模压缩态理论 ,研究了态|ψ(2 )7〉q 的偶数阶等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :在压缩阶数 N =2 p、并且 P=2 m+1( m=0 ,1 ,2 ,3 ,… ,… )的条件下 ,如果各模的初始相位 φj( j=1 ,2 ,3 ,… ,q)、态间的初始相位差与各单模相干态光场的平均光子数之和 [( θ(R)pq -θ(I)nq) + qj =1R2j]等分别满足一定的取值条件 ,则在这种情况下态 |ψ(2 )7〉q可呈现出周期性变化的偶数阶等阶 N次方 Y压缩效应 .

第Ⅰ种非对称两态叠加多模叠加态光场的偶数阶等阶N次方Y压缩

本文利用多模压缩态理论 ,研究了第 种非对称两态叠加多模叠加态光场 |Ψ(ab) 〉q的偶数阶等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :在压缩阶数 N取偶数情况下 ,只要构成态 |Ψ(ab) 〉q的两个量子光场态的强度 (即平均光子数 )不相等 ,则当各模的初始相位φ(a)j 、φ(b)j ( j=1 ,2 ,3 ,… ,q)、态间的初始相位差 ( θ(b I)pq -θ(a R)nq )以及与上述的两个量子光场态相对应的各单模相干态光场的光子干涉项之和 qj =1[R(a)j R(b)j cos( φ(a)j -φ(b)j ) ]等满足一定条件时 ,态 |Ψ(ab) 〉q 可呈现出周期性变化的、任意偶数阶的等阶 N次方 Y压缩效应 .

第Ⅱ种强度不等的非对称两态叠加多模叠加态光场的偶数阶等阶N次方Y压缩

本文构造了由多模复共轭相干态的相反态 |{ -Z(a) *j }〉q 与多模虚共轭相干态的相反态|{ -i Z(b) *j }〉q这两者的线性叠加所组成的第 种强度不等的非对称两态叠加多模叠加态光场|Ψ(ab) 〉q,利用多模压缩态理论研究了态 |Ψ(ab) 〉q的任意偶数阶等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :1 )在压缩阶数 N取偶数 ,即 N =2 p的条件下 ,无论 p=2 m( m=1 ,2 ,3 ,… ,… ) ,还是 p=2 m+1 ( m=0 ,1 ,2 ,3 ,… ,… ) ,只要构成态 |Ψ(ab) 〉q的两个不同的量子光场态中各对应模的强度(即平均光子数 )和初始相位都不相等 ,亦即 R(a)j ≠ R(b)j 和φ(a)j ≠φ(b)j ( j=1 ,2 ,3 ,… ,q) ,并且 qj =1R(a) 2 pj ≠ qj =1R(b) 2 pj ,则当满足一定的量子化条件 (或者在一些闭区间内连续取值 )时 ,态|Ψ(ab) 〉q总可呈现出周期性变化的、任意偶数阶的等阶 N次方 Y压缩效应 .2 )在 N =2 p且 p=2 m+1 ( m=0 ,1 ,2 ,3 ,… ,… )的条件下 ,若 R(a)j =R(b)j 和 φ(a)j =φ(b)j ( j=1 ,2 ,3 ,… ,q) ,态 |Ψ(ab) 〉q则可呈现出等阶 N次方

第Ⅵ类两态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩特性研究

本文构造了由多模相干态｜｛Ｚj｝〉q与多模虚相干态｜｛iZj｝〉q这两者的线性叠加所组成的第Ⅵ类两态叠加多模叠加态光场｜Ψ（２）６〉q。利用多模压缩态理论，研究了态｜Ψ（２）６〉q的广义非线性等阶N次方Y压缩特性。结果发现：1)在压缩阶数N＝2p且p＝2l(l＝1，2，3，…，…)的条件下，无论各模的初始相位φj(j＝1，2，3，…，q)、态间的初始相位差(θ（Ｒ）pq－θ（Ｉ）pq)以及各单相干态光场的平均光子数之和qj＝1Rj等如何变化，态｜ψ（２）６〉q总是恒处于偶数阶等阶NY最小测不准态。2)在压缩阶数N＝2p且p＝2l＋１（l＝0，1，2，3，…，…)的条件下，当各模的初始相位φj、态间的初始相位差(θ（Ｒ）pq－θ（Ｉ）pq)以及各单模相干态光场的平均光子数之和qj＝1R２j等分别满足一定的量子化条件(或者在特定的区间内连续取值)时，态｜ψ（２）６）q的第一及第二这两个正交分量总可分别呈现出周期性变化的偶数阶的等阶N次方Y压缩效应.

第V类两态叠加多模叠加态光场的广义非线性等阶N次方Y压缩

本文构造了由多模真空态 |{ 0 j}〉q和多模虚相干态的相反态 |{ -i Zj}〉q 这两者的线性叠加所组成的第 V类两态叠加多模叠加态光场 |ψ( 2 )5〉q.利用多模压缩态理论 ,研究了态 |ψ( 2 )5〉q的广义非线性等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :1 )态 |ψ( 2 )5〉q 是一种典型的多模非经典光场 ;无论压缩阶数 N取奇还是取偶 ,只要各模的初始相位φj( j=1 ,2 ,3 ,… ,… ,q)和态间的初始相位差 (θ( I)nq-θ( o)oq )等满足一定的取值条件 ,态 |ψ( 2 )5〉q 总可呈现出周期性变化的、任意奇数阶和任意偶数阶的广义非线性等阶 N次方 Y压缩效应 .2 )态 |ψ( 2 )5〉q所分别呈现的任意奇数阶和任意偶数阶的等阶 N次方 Y压缩效应 ,其压缩条件、压缩特征以及压缩程度和压缩深度等各不相同 .3 )无论压缩阶数 N取奇还是取偶 ,态 |ψ( 2 )5〉q的第一和第二这两个正交分量的等阶N次方

一种新型的多模虚偶相干态光场的等阶N次方Y压缩与等阶N次方H压缩

本文利用新近建立的多模压缩态理论 ,详细研究了一种新型的多模虚偶相干态光场 | Ψ( 2 )i,e〉q的广义非线性等阶 N次方 Y压缩与等阶 N次方 H压缩特性 .结果发现 :1 )态 | Ψ( 2 )i,e〉q是一种典型的多模非经典光场 ,当压缩阶数 N为奇数时 ,态 | Ψ( 2 )i,e〉q在一定条件下总可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶 N次方 Y压缩效应 ;当腔模总数 q与压缩阶数 N这两者的乘积 q· N为奇数时 ,则在一定条件下态 |Ψ( 2 )i,e〉q 又可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶 N次方 H压缩效应 .2 )态 |Ψ( 2 )i,e〉q的等阶 N次方 Y压缩与等阶 N次方 H压缩效应这两者的压缩程度和压缩深度分别与几率幅 γ( e)q 、压缩参数 Rj、各模的初始相位 φj(或者各模的初始相位和 qj =1φj)、压缩阶数 N以及腔模 (指纵模 )总数 q等呈较强的非线性关联 ,等阶 N次方 H压缩效应与上述诸参量之间的非线性关联程度要比等阶 N次方 Y压缩效应的更强 .3 )多模虚偶相干态光场 |Ψ( 2 )i,e〉q 与多模偶相干态光场 |Ψ,e〉q 及多模复共轭偶相干态光场 | Ψ( 2 )* ,e〉q这后两者的等阶 N次方 Y压缩效应和等阶 N次方 H压缩效应的压缩条件和压缩特性正好相反 ,这种现象就称为相反压缩 .

两不同奇相干态组成的第Ⅲ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩

根据量子力学中的线性叠加原理，构造了由多模奇相干态与多模复共轭奇相干态这两种不同的奇相干态的线性叠加所组成的第Ⅰ种四态叠加多模叠加态光场｜Ψ(4)o，I〉q，利用多模压缩态理论，研究了态｜Ψ(4)o，I〉q的等阶N次方Y压缩特性.结果发现：1)当压缩阶数N为偶数时，在不同的条件下，态｜Ψ(4)o，I〉q可分别呈现三种状态：a)态｜Ψ(4)o，I〉q可处于等阶N-Y最小测不准态；b)态｜Ψ(4)o,I〉q的第一正交分量可呈现等阶N次方Y压缩效应；c)态｜Ψ(4)o，I〉q可呈现“半相干态”效应.2)当压缩阶数为奇数时，若果r1＝r2＝r，则在不同的条件下，态｜Ψ(4)o，I〉q可分别呈现三种状态：a)态｜Ψ(4)o，I〉q可处于等阶N-Y最小测不准态；b)态｜Ψ(4)o，I〉q的第一正交分量可呈现等阶N次方Y压缩效应；c)态｜Ψ(4)o，I〉q的第二正交分量可呈现等阶N次方Y压缩效应.3)“半相干态”是指在一定条件下，态｜Ψ(4)o，I〉q的两个正交分量其中一个正交分量处于等阶N-Y最小测不准态，另一个正交分量既不处于等阶N-Y最小测不准态也不呈现等阶N次方Y压缩效应.

由多模奇偶相干态组成的第种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩

本文根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由多模复共轭奇相干态与多模复共轭偶相干态所组成的第 种四态叠加多模叠加态光场 | Ψ( 4)o,e 〉q.利用多模压缩态理论 ,研究了态 |Ψ( 4)o,e 〉q 的等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :1 )多模叠加态光场 |Ψ( 4)o,e 〉q中 ,压缩阶数 N为偶数时 ,只存在等阶 N-Y最小测不准态 ;2 )多模叠加态光场 |Ψ( 4)o,e 〉q,在压缩阶数为奇数时 ,随着腔模总数 q、态间相位差 (θe-θo)、各模初相位φj以及态的几率幅值 re和 ro及平均光子数 R2j 等取不同的组合定值时 ,可呈现以下几种状态 :1等阶 N-Y最小测不准态、2“半相干态”、3“半压缩态”;3 )本文构造的多模叠加态 | Ψ( 4)o,e 〉q与文献 1 7、1 8研究的多模叠加态 |Ψ( 4)o,e 〉q在相同的条件下呈现出完全相同的压缩特性 ,故态 |Ψ( 4)o,e 〉q与态 |Ψ( 4)o,e 〉q 之间存在着“压缩简并”现象 .

两不同奇相干态组成的第种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩

根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由多模奇相干态与多模复共轭奇相干态这两种不同的奇相干态的线性叠加所组成的第 种四态叠加多模叠加态光场 |Ψ( 4 )o ,I〉q,利用多模压缩态理论 ,研究了态 | Ψ( 4 )o ,I〉q的等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :1 )当压缩阶数 N为偶数时 ,在不同的条件下 ,态 | Ψ( 4 )o ,I〉q 可分别呈现三种状态 :a)态 | Ψ( 4 )o ,I〉q可处于等阶 N- Y最小测不准态 ;b)态 | Ψ( 4 )o ,I〉q的第一正交分量可呈现等阶 N次方 Y压缩效应 ;c)态 | Ψ( 4 )o ,I〉q可呈现“半相干态”效应 .2 )当压缩阶数为奇数时 ,若果 r1=r2 =r,则在不同的条件下 ,态 |Ψ( 4 )o ,I〉q可分别呈现三种状态 :a)态 |Ψ( 4 )o ,I〉q可处于等阶 N - Y最小测不准态 ;b)态 |Ψ( 4 )o ,I〉q的第一正交分量可呈现等阶 N次方 Y压缩效应 ;c)态 | Ψ( 4 )o ,I〉q的第二正交分量可呈现等阶 N次方 Y压缩效应 .3)“半相干态”是指在一定条件下 ,态 | Ψ( 4 )o ,I〉q的两个正交分量其中一个正交分量处于等阶N- Y最小测不准态 ,另一个正交分量既不处于等阶 N- Y最小测不准态也不呈现等阶 N次方

多模虚共轭相干态的相反态与多模真空态的叠加态的等阶N次方Y压缩

构造了由多模虚共轭相干态的相反态 ｜ { -iz j} >q 与多模真空态 ｜ {Oj} >q 这两者的线性叠加所组成的一种新型的两态叠加多模叠加态光场 ｜Ψ(2 )n >q。利用多模压缩态理论 ,详细研究了态 ｜Ψ(2 )n >q的等阶N次方Y压缩特性 ,并由此揭示出一系列具有重要意义的新的压缩现象。

一种新型的两态叠加多模叠加态光场的广义非线性等阶N次方Y压缩

本文根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由多模 (即 q模 )相干态的相反态 | {- Zj}〉q及多模虚相干态的相反态 | {- i Zj}〉q这两者的线性叠加所组成的一种新型的两态叠加多模叠加态光场 | ψ( 2 )msc〉q.利用新近建立的多模辐射场的广义非线性等阶高阶压缩理论 ,研究了态| ψ( 2 )msc〉q的广义非线性等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 ,1 )当压缩阶数 N=2 P且 P=2 m( m=1 ,2 ,3,… ,… )时 ,态 |ψ( 2 )msc〉q恒处于 N - Y最小测不准态 ;2 )当 N =2 P且 P=2 m′+ 1 ( m′=0 ,1 ,2 ,… ,… )时 ,如果各模的初始相位φj、态间的初始相位差与各单模相干态光场的平均光子数之和 qj =1R2j即 [( θ( R)nq - θ( I)nq) - qj =1R2j]满足一定的量子化条件 ,态 | ψ( 2 )msc〉q 可呈现周期性变化的、任意阶的等阶 N次方 Y压缩效应 ;3)当 N为奇数时 ,态 | ψ( 2 )msc〉q在一定条件下恒处于 N-Y测不准态 ;4)态 |ψ( 2 )msc〉q与文献 2 1中的态 |ψ( 2 ) 〉q出现部分压缩简并现象 。

第Ⅱ种强度不等的两态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩 1腔模总数与压缩阶数两者之积取偶数的情形

利用多模压缩态理论研究了第 种强度不等的非对称两态叠加多模叠加态光场 | Ψ( ab) 〉q的等阶 N次方 H压缩特性 .结果发现 :1 )当腔模总数 q与压缩阶数 N的乘积取偶数 ,亦即 q N=2 p时 ,无论 p=2 m( m=1 ,2 ,3,… ,… ) ,还是 p=2 m+ 1 ( m=0 ,1 ,2 ,3,… ,… ) ,只要各模的初始相位差 ( φ( a)j - φ( b)j )、态间的初始相位差 ( θ( a R)nq - θ( b I)nq )及光子干涉项的幅度 ∑qj=1R( a)j R( b)j 等分别满足一定的条件 ,则态 |Ψ( ab) 〉q的第一和第二正交分量总可分别呈现出周期性变化的等阶 N次方H压缩效应 .2 )当 q N =2 p且 p=2 m+ 1 ( m=0 ,1 ,2 ,3,… ,… )时 ,若构成态 |Ψ( ab) 〉q的两个不同的量子光场态中各对应模的强度 (即平均光子数 )和初始相位相等 ,亦即 R( a)j =R( b)j 和 φ( a)j =φ( b)j( j=1 ,2 ,3,… ,q) ,则态 | Ψ( ab) 〉q可呈现出“等阶 N次方 H压缩简并”

第Ⅱ种强度不等的非对称两态叠加多模叠加态光场的任意奇数阶等阶N次方Y压缩

本文利用多模压缩态理论 ,研究了第 种强度不等的非对称两态叠加多模叠加态光场|Ψ(ab) 〉q 的任意奇数阶等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :在压缩阶数 N=2 p+1的条件下 ,无论 p=2 m还是 p =2 m+1 (m =0 ,1 ,2 ,3 ,… ,… ) ,只要构成态 |Ψ(ab) 〉q的两个不同的量子态|{ - Zj(a) * }〉q与 |{ - i Zj(b) * }〉q 的各对应模的强度 (即平均光子数 )和初始相位都不相等 ,亦即Rj(a) ≠ Rj(b) 和φj(a) ≠φj(b) (j=1 ,2 ,3 ,… ,q) ,并且 qj =1R(a) (2 p+ 1)j = qj =1R(b) (2 p+ 1)j ,则当各对应模的初始相位φj(a) 与φj(b) 、各对应模的初始相位差 (φj(a) -φj(b) ) ,态间的初始相位差 (θ(a R)nq -θ(b I)nq )以及光子干涉项的幅度 qj =1R(a)j R(b)j 等分别满足一定的量子化条件时 ,态 |Ψ(ab) 〉q 的第一及第二这两个正交分量总可分别呈现出周期性变化的、任意奇数阶等阶 N次方 Y压缩效应 .这一结果 ,与现有报道的结果截然不同 .

一种强度不等的新型两态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩效应

本文构造了由多模虚共轭相干态 |{ i Z(a) *j }〉q与多模虚共轭相干态的相反态|{ -i Z(b) *j }〉q这两者的线性叠加所组成的一种强度不等的新型两态叠加多模叠加态光场|Ψ(ab) 〉q.利用多模压缩态理论 ,对态 |Ψ(ab) 〉q的等阶 N次方 Y压缩特性进行了详细研究 .结果发现 :该态在一定条件下可呈现出周期性变化的任意奇数阶和任意偶数阶的等阶 N次方 Y压缩效应 ,而在特殊条件下 ,则呈现出等阶 N次方

多模虚共轭相干态与多模真空态的叠加态光场的等阶N次方Y压缩

利用多模压缩态理论 ,研究了多模虚共轭相干态 |{ i Z*j }〉q与多模真空态 |{ 0 j}〉q的叠加态 |{ Ψ(2 )p }〉q的广义非线性等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现态 |{ Ψ(2 )p }〉q是一种典型的多模非经典光场 ,它在一定的条件下 ,可呈现出周期性变化的、任意奇数阶和任意偶数阶的等阶 N次方 Y压缩效应 ,而在另外的条件下 ,则可呈现出等阶 N次方

第Ⅱ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩特性研究

根据量子力学中的线性叠加原理 ,由两种不同的虚奇相干态构造了一种新型的多模叠加态光场2 | Ψ(4) ,O〉q,依照多模压缩态理论详细研究了态2 | Ψ(4) ,O〉q 的等阶 N次方 Y压缩特性 ,结果发现 :(1 )当 N=2 p(p=1 ,2 ,3 ,… ) ,且各模初相位 φj=± kπ/ (2 p) (k=0 ,1 ,2 ,… )时 ,无论γ1 (o) 、γ2 (o) 及θ1 (o) -θ2 (o) 之间的关系如何变化 ,态2 |Ψ(4) ,O〉q总是恒处于等阶 N— Y最小测不准态 .(2 )当 N=4 m-2 (m=1 ,2 ,3 ,… ) ,φj=± (4 k+ 1 )π/ (2 N) (k=0 ,1 ,2 ,… )时 ,在不同的条件下 ,态2 |Ψ(4) ,O〉q 的第一正交分量可分别呈现出等阶 N次方 Y压缩效应或处于等阶 N—Y最小测不准态 ,而第二正交分量既不呈现等阶 N次方 Y压缩效应也不处于等阶 N—Y最小测不准态 .(3 )当 N=2 p′+ 1 (p′=0 ,1 ,2 ,… )且γ1 (o) =γ2 (o) 、φj=± kπ/ (2 p′+ 1 )时 ,在不同的条件下 ,态2 |Ψ(4) ,O〉q的第一正交分量分别可呈现等阶 N次方 Y压缩效应或处于等阶 N—Y最小测不准态 ,而第二正交分量始终不呈现等阶 N次方 Y压缩效应但可处于等阶 N—Y最小测不准态 .(4 )当 N=2 p′+ 1 (p′=0 ,1 ,2 ,… )且 γ1 (o)=γ2 (o) 、φj=± (2 k+ 1 ) π/ (2 (2 p′+ 1 ) ) (k=0 ,1 ,2 ,3 ,… )时 ,在不同的?

第Ⅷ类多模叠加态光场的偶阶N次方Y压缩

文章构造了第Ⅷ类两态叠加多模叠加态光场 ｜Ψ( 2 )8>q ,利用多模压缩态理论 ,详细研究了态 ｜Ψ( 2 )8>q的广义非线性等幂次N次方Y压缩特性。结果发现 :态｜Ψ( 2 )8>q是一种典型的非经典光场 ,它可呈出周期性变化的偶数阶等幂次N次方Y压缩效应 ;并且在一定的条件下 ,本文的态 ｜Ψ( 2 )8>q 与文献 3的态 ｜Ψ( 2 )msc >q 这两者之间可呈现出“等幂次N次方Y压缩简并”

由奇偶相干态组成的两种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩

用不同的多模奇偶相干态光场构造了两种不同的四态叠加多模叠加态光场|ψoe（4）,Ⅵ>q和态|ψoe（4）,Ⅶ>q利用多模压缩态理论研究了态|ψoe（4）,Ⅵ>q和态|ψoe（4）,Ⅶ>q的等阶N次方Y压缩特性.结果发现:1.在相同的条件下态|ψoe（4）,Ⅵ>q和态|ψoe（4）,Ⅶ>q具有相同的等阶N次方Y压缩特征,即它们之间存在压缩简并现象.2.当压缩阶数N为偶数时,a.若Nj（?）=±k（?）π（k（?）=1,2,3,…）时,两态恒处于等阶N-Y最小测不准态;b.若N（?）j=±k（?）π+π/2（k（?）=1,2,3,…）时,这两态可呈现“半相干态”效应;3.当N为奇数时,在相同的条件下,这两态可呈现以下几种效应:a.第一正交分量可呈现等阶N次方Y压缩效应;b.第二正交分量可呈现等阶N次方Y压缩效应;c.可处于等阶N—Y最小测不准态;d.可呈现“半相干态”效应.

不等模振幅的两态叠加MSCS光场的广义非线性等阶N次方Y压缩

构造了一种新型的多模Schr¨odinger猫态光场｜Ψ〉q,研究了态｜Ψ〉q的等阶N次方Y压缩效应.

由两不同偶相干态组成的第Ⅰ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩

利用多模压缩态理论 ,详细研究了由两不同偶相干态所组成的第 种四态叠加多模 Schr dinger猫态光场 |Ψ (4) ,e〉q 的广义非线性等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :1当压缩阶数 N为偶数 ,即 N =2 p(p =1,2 ,3,… ) ,且各模的初始相位满足φj =± kπ2 p(k =0 ,1,… )时 ,态 |Ψ (4) ,e〉q 恒处于等阶 N— Y最小测不准态 ;2当 N =4m - 2 (m =1,2 ,… ) ,且φj=± 4k + 12 (4 m - 2 ) π(k=0 ,1,2 ,… )时 ,(i)若φj、 qj=1R2jsin2φj满足一定条件 ,则态 |Ψ (4) ,e〉q的第一正交分量可呈现出等阶 N次方 Y压缩效应 .(ii)若φj、 qj=1R2jsin2φj 满足另外一些条件 ,则态 |Ψ (4) ,e〉q 的第一正交分量处于 N— Y最小测不准态 ,而第二正交分量既不呈现等阶 N次方 Y压缩效应也不处于等阶 N— Y最小测不准态 ,这种现象称为“半相干态”效应 ;3当 N为奇数 ,即 N =2 p′+ 1(p′=0 ,1,2 ,… ) ,φj =± 2 k + 12 (2 p′+ 1) π(k =0 ,1,2 ,… ) ,并且 r(e)1 =r(e)2 时 ,则在一定条件下态|Ψ (4) ,e〉q恒处于等阶 N— Y最小测不准态 ;而在另外一些条件下 ,态 |Ψ (4) ,e〉q 的第一正交分量呈现周期性变化的任意阶的等阶 N次方 Y压缩效应 ,其压缩程度与 r(e)1 、r(e)2 、Rj、φj等非线性相关 .4当 N =2 p′+