利用光学-光学双共振研究谱线的碰撞增宽

利用光学-光学双共振光谱技术研究了NaK分子21Σ+→61Σ+跃迁线的碰撞增宽。一台单模半导体激光器实现11Σ+(v″,J″)→21Σ+(v′,J′)的跃迁,另一单模半导体激光器激发21Σ+(v′,J′)能级到61Σ+的振转能级,二激光束反向平行通过样品池。谱线总线宽与K原子密度成线性关系,由其斜率得到增宽速率系数kbr=(1·4±0·7)×10-8cm3·s-1。同时研究了21Σ+(v=8,J=12)→21Σ+(v=8,J=13,14)转动能级间的碰撞激发转移,测量谱线的相对强度,由速率方程得到碰撞转移速率分别为6·1×106和5·2×106s-1。

铷原子双共振激发态光抽运光谱及其在1．5μm半导体激光器稳频中的应用

本文介绍分别采用双共振光抽运（DROP）和光学双共振（OODR）光谱技术获得铷原子激发态5P3/2-4D3／2（4D5／2）之间的超精细跃迁光谱。与传统的OODR光谱相比，DROP光谱在信噪比、线宽等方面具有明显的优势。当1529nm光栅外腔半导体激光器的频率采用DROP光谱锁定于87RB原子的5P3／2（F′=3）-4D3/2（F＇＇=3）超精细跃迁线时，300S内典型的残余频率起伏为～0．65MHz；明显优于采用OODR光谱锁频的结果（300s内典型的残余频率起伏为～1．8MHz）。

NO_2分子的光学-光学双色双共振多光子离化谱

以Nd:YAG激光器的二倍频输出光为抽运光,其三倍频输出抽运的光学参量发生/放大器输出光为探测光,利用光学-光学双色双共振多光子离化光谱技术(OODR-MPI),获得了NO2分子在605—675nm探测光波长范围内的多光子离化激发谱.通过对NO2分子离化机理的分析,确定了在此波长区间,NO2分子经1+3+1双共振多光子过程离化,离化通道为NO2(X2A1)hν1→NO2(A2B2)3hν2→NO2(3pσu)hν2→NO2++e.谱线归属结果表明,所得OODR-MPI谱对应于NO2分子3pσu里德伯态的三光子共振吸收,获得了该态的对称伸缩振动频率ω1=(1442.5±25.5)cm-1,弯曲振动频率ω2=(590.5±4.9)cm-1,其带源位于(58331±71)cm-1处,量子亏损值为0.69.

520nm泵浦780nm+1560nm双共振光学参量振荡器

我们在实验中演示了520nm单频绿光泵浦的基于周期极化磷酸钛氧钾(PPKTP)晶体的780nm+1560nm双共振光参量振荡器,高效制备780nm+1 560nm连续可调谐双色下转换光场。该参量振荡器可输出93.3 mW的1 560nm单频激光和44.6mW的780nm单频激光。通过改变PPKTP晶体的温度所得到的波长粗调范围为:信号光1 529.81nm^1 573.83nm(~44nm),闲置光788.26nm^777.20nm(~11nm);通过连续调谐520nm泵浦激光频率初步得到的闲置光在780.24nm(铷原子D2线)处频率连续调谐范围约1.6GHz。

分子单重/叁重混合激发态碰撞传能中的量子干涉效应

量子干涉效应是基于量子力学波粒二象性原理,即微观粒子的运动皆具有波的特性而产生的一种干涉现象,故又称为物质波干涉.近年来,在分子的光激发、光解和光电离及碰撞过程中皆已观察到量子干涉效应,成为分子动态学领域研究热点之一.我们小组在国际上首次得到了单重/叁重混合激发态分子碰撞传能中的量子干涉的实验证据,从理论上导出了包括干涉相位角的传能截面公式,从实验上发展了激光双共振多光子电离光谱技术,用以测定了CO(A1Π,v=0/e3Σ-,v=1)与各种原子(He,Ne,Ar)及双原子分子H2,O2,N2,HCl碰撞传能的干涉角.其后又与李丽的小组合作,在热管炉中用激光双共振诱导荧光法观察到Na2(A1Σ+u,v=8/b3Π0u,v=14)-Na碰撞中的量子干涉效应,证明了碰撞干涉效应的普遍性.近年来,在理论方面,我们发展了基于含时微扰的一级波恩近似量子散射方法,计算出了上述碰撞体系的干涉角θST,与实验值符合极好.本文指出虽然气池实验测得的干涉角θST是不同分子碰撞速度及碰撞参数的“平均”结果,但与理论计算的微分干涉角尚比较接近,可提供激发态分子碰撞相互作用势的重要而难得的信息.

e/f宇称对CO(A^1Π)振动传能截面的影响

采用光学双共振多光子电离技术在静态池条件下测量了ＣＯＡ′Π（ｖ＝３）能级上的绝对（Ｊ→Ｊ′）转动传能截面，其中在Ｊ＝３～１６、（ｅ、ｆ）被选择研究了；碰撞伴分别为Ｈｅ、Ｎｅ、Ａｒ、ＨＣ１、ＣＯ２。在以上传能过程中发现明显的宇称守恒的倾向性规则。用能隙规则能很好地拟合大部分实验数据，并且采用Ａｌｅｘａｎｄｅｒ等人的非弹性散射理论来解释宇称守恒定则。但是，当ΔＪ＝０时，对于碰撞伴Ａｒ、ＨＣ１、ＣＯ２来说，传能截面σｅ→ｆΔＪ＝０＞σｅ→ｆΔＪ＝±１，而对碰撞伴Ｈｅ、Ｎｅ则有σｅ→ｆΔＪ＝０＜σｅ→ｆΔＪ＝±１的奇异现象。前者是符合能隙规则的，后者则相反，把此现象归结为碰撞体之间的轨道重叠作用的结果。

Li_2 Autler-Townes分裂的实验观察(英文)

用光学 光学双共振激光光谱研究了 7Li2 A1Σ+ u 态的Autler Townes (A T)分裂 .一个强的耦合场 (泵浦激光 )激发 7Li2 A1Σ+ u v′ ,J′←X1Σ+ g v″,J″跃迁 ,诱发A1Σ+ u v′ ,J′能级和X1Σ+ g v″ ,J″能级的A T分裂 .另一个探测激光从A1Σ+ u v′ ,J′能级进一步激发到 4 1Σ+ g 态 .扫描探测激光 ,监测 4 1Σ+ g 态碰撞诱导紫色荧光 ,从而探测A1Σ+ u v′,J′能级的A T分裂 .当耦合场频率偏离共振时 ,激发光谱线出现双重分裂 .在该实验条件下 ,分裂大小和泵浦激光频率偏离共振频率的失谐量成正比 .研究了A T分裂的两条线的相对强度与泵浦、探测光的强度及缓冲气体压力的关系 .

光谱学与光谱技术

O433.5 2000031585碘分子高激发态光学双共振多光子离化光谱=Doubleresonance multiphoton spectrum of high excitedstate of iodine[刊,中]/张连水,刘宁宁,李晓苇,傅广生（河北大学物理系.河北,保定（071002））,陈艳梅（保定师范专科学校物理系.河北,保定（071000））//光谱学与光谱分析.—1999,19（4）.—525-528利用双色共振多光子离化技术（00DR-MPI）,对I2分子离子对态FOu+态进行了较为仔细的研究。利用已知的分子常数,对所得谱线进行了标识和归属。

锂分子3~1Π_g里德堡态的光谱研究(英文)

我们用脉冲光学 光学双共振荧光激发谱 (OODR) ,测量了在 35 5 0 0～ 380 0 0cm- 1 能量范围内的里德堡态 ,观察到7Li2 31 Πg 态的 10个振动能级。本文对观测的 31 Пg 态的 14 6条激发谱线进行了归属 ,得到了新的Dunham常数 ,RKR势能曲线以及A1 Σ+ u 到 31 Πg 态跃迁的夫兰克 康登因子 ,并且讨论了 31 Πg 态的双重分裂以及与附近里德堡态F(4) 1 Σ+g ,5 1 Σ+g ,6 1 Σ+g 和G(2 ) 1 Πg 的微扰。发现在我们的实验精度下(0 2cm- 1 ) 31 Πg

种子注入双共振PPMgLN光参量振荡器

报道了一种种子注入式PPMgLN外腔双共振环形腔光参量振荡器。抽运光偏振方向在PPMgLN晶体(MgO物质的量分数为5%)内满足e→e+e相位匹配,有效利用了晶体的最大非线性系数d33(25pm·V-1)。以重复频率为400Hz、功率为556mW、波长为1064nm的单频脉冲激光作为抽运源,在晶体极化周期为30.5μm、温度为110℃的条件下,获得了平均功率为79mW的1.57μm信号光和平均功率为38.5mW的3.3μm空闲光输出,抽运光-参量光的总转换效率可达22%。采用种子激光注入技术获得了单频窄线宽参量光输出,实验测得1.57μm信号光输出的线宽小于100 MHz,10min内频率漂移不超过141 MHz。