4.5—20keV能区Fe的光电截面测量

利用质子束激发单质金属元素靶产生的K线或L线特征x射线及Si(Li)谱仪测量了4.5—20keV能区Fe的x射线衰减系数。对于孤立的较强特征x射线,x射线系数实验误差小于1％。由于谱仪能量分辩限制,形成的重峰,利用XABS解谱程序也得到了各组分谱线较好的实验结果。由总的光子衰减截面扣除散射截面得到了光电截面实验值。与以前的实验结果及理论值进行了比较,并作了讨论。

热等离子体内的光电截面研究

考虑温度、物质密度效应，用相对论Ｄｉｒａｃ自洽场含温有界原子模型，给出了热物质中连续态电子波函数的能态密度。通过研究Ａｕ、Ｆｅ、Ａｒ、Ｋｒ等元素，分析了光电截面随温度、物质密度的变化规律。

X射线质量衰减截面和光电截面的高精度测量

利用特征Ｘ射线源系统地测量了Ｓｉ、Ｆｅ、Ｃｕ、Ｙ、Ｉｎ、Ｓｎ等六种元素及ＳｉＨ４的Ｘ射线质量衰减系数，实验误差为±１％．

3.3keV—29.1keV能区Sn的X—射线衰减系数和光电截面(英文)

利用质子激发单元素靶或化合物靶产生的特征X射线源和Si(Li)探测器,在3.3—29.1keV能区测量了锡的质量衰减系数。对于较强而孤立的特征X射线,质量衰减系数的误差≤±1％。从实验测得的总截面中减去理论计算的散射截面(本能区里,散射截面只占总截面的1％—11％)便得到了总的光电截面值。

3.3keV-27.8keV能区Cu的光电截面测量

利用2.5MeV的质子束激发单质金属元素靶或化合物靶产生的K线或L线特征x射线作为x光源,用Si(Li)谱仪系统测得了3.3KeV—27.8keV能区Cu的x射线质量衰减系数,对于较强而孤立的特征x射线峰,衰减系数的实验误差≤1％。在本能区里,由于瑞利散射和康普顿散射的截面很小,因此,由总衰减截面扣除散射截面便得到了光电截面的实验值,与一些早期的实验结果及理论值进行了比较,并作了讨论。

铥原子激发态光电离截面的实验研究

本文采用激光烧蚀技术和超声分子束技术相结合,制备了高密度、低能态的自由铥(Tm)原子束。由可调谐激光制备原子电子激发态同时实现从激发态的光电离,由飞行时间质谱来探测来自不同电子激发态的光电离信号在245-266.3nm范围扫描激光波长,获得Tm原子UV区共振增强多光子电离光谱(REMPI光谱)。对于确定的激光共振波长,实验测定了不同激光能量下的光电离信号强度,进而得到Tm原子相应电子激发态的绝对光电离截面,测得的绝对光电离截面值在6.01±0.31~15.65±0.7Mb范围内。

基于光电吸收截面指数的漏点识别及漏失参数评价

井漏会增加作业成本,延误工期,封堵漏液会影响测井资料对地层信息的响应。渤海地区第三系的砂泥岩地层井漏现象严重、漏失频次高,部分井漏失规模大,导致出现失返现象。准确定位漏失层段和预测漏失规模,进而对易漏地层开展针对性研究,可为后期钻探提供风险预警。通过光电吸收截面指数测井曲线准确定位漏失层段,利用其与瞬时漏速相关性较好预测漏速。提出采用多矿物模型分析方法计算地层中重晶石相对体积含量,将其与泥浆中重晶石实际含量结合计算漏失量。在渤海地区几大油田的现场应用表明,利用光电吸收截面指数计算的漏速和漏失量与现场实际提供的数据对比,误差较小。利用光电吸收截面指数定位漏失层段、计算漏速及漏失量的方法可用于漏点识别及漏失参数评价。

光电过程原子能级截面大量计算的实现

在ＨＦＲ方法的基础上，考虑束缚组态间的相互作用，解决了Ｃｏｗａｎ程序光电计算过程中小能量区间误差偏大及一次计算自由电子能量范围受限制的问题，确定了阈能点的计算方式，从而使大量计算成为可能．分析证明了计算结果的正确性并估计了计算精度．并对锂、钠与铯原子计算的结果与参考文献做了比较，从理论上分析了能极水平光电截面求和后的结果与轨道水平光电截面的过渡关系与差别．

类氦铷、铌离子光电离截面的细致计算

采用ＨＦ加相对论修正的ＨＦＲ方法，考虑束缚组态间的相互作用，计算了类氦铷与类氦铌离子各能级间跃迁的光电截面，所包括的离子组态为１ｓｎｌ—１ｓεｌ±１（１≤ｎ≤６、０≤ｌ≤ｎ－１），取自由电子能量区间为０～１０倍的离化能，分析了系统计算误差与计算精度，给出了对未态求和及三次样条插值后的结果。

自由电子涨落对光电截面阈值的影响

基于含温有界相对论ＨａｒｔｒｅｅＦｏｃｋＳｌａｔｅｒ自洽场平均原子模型，运用巨正则系综理论和最大熵原理，研究了热动平衡等离子体内自由电子涨落对离子能级的影响。

CII的光电离截面的理论计算

使用 R-矩阵方法 ,对 CII基态的光电离截面进行了六态和十态的密耦计算 ,得到了入射光子能量从 1 .8Ry到 4 .3 Ry的总光电离截面 ,长度与速度表示符合很好。计算得到的截面包含了复杂的共振结构。与由英法等国联合开展的不透明度工程的理论计算结果进行了比较 ,两者在电离阈附近符合得比较好。计算表明 ,收敛于较高电离阈的共振系列对收敛于较低电离阈的共振系列有较大的干扰。由分波和电离后处于特定靶态的光电离共振峰的位置可确定 CII单双高激发态能级的位置。

U原子光电离截面的理论计算

本文给出了U原子的HFS和Cooper势外壳层光电离截面的计算方法和计算结果。因为我们所编的Cooper模型势程序给出了从特定组态的某一个光谱项光电离的截面值,所以能将壳层相同、而所处的能级位置和光谱项不同的原子光电离截面值区别开。

Ar在4．5～12nm光电离截面的测量

利用双收集板电离室作为吸收池研究了Ar在4．5～12nm波段的吸收截面．在5～12nm波段间，实验测得的光电离截面的相对误差范围在±10％以内，与West和Samson等的测量结果有很好的可比性．

开壳层原子光电离截面计算中的单粒子等效势

运用Ｒａｃａｈａｌｇｅｂｒａ方法定义了一种等效单粒子势，使在开壳层原子的光电离截面计算的Ｇｏｌｄｓｔｏｎｅ图中一级图全部消失，计算工作得以简化。整个过程运用了角动量图示法加以说明。

碱金属原子光电离截面的计算

作者用多体微扰理论 (MBPT) ,对开壳层钠和钾原子的最外满壳层单光子电离过程进行了研究和理论计算 .利用多体微扰理论的Goldstone图示法 ,对主要的电子关联作用进行了分析 ,给出了完整的从零级到二级的图示 ,其中二级近似包括了Therandom phaseapproximation(RPA)及重要的Brueckner orbital(BO)和Structure radiation(SR)关联 .考虑了分波截面在不同近似级下的变化 .给出了截面的长度形式和速度形式 ,这两种形式符合较好 。

超强磁场中氢原子的光电离截面的计算

在求得强磁场中氢原子基态能级与波函数的基础上 ,对氢原子在超强磁场 (B =1 0 7～ 1 0 8T)中的光电效应过程进行研究 ,得到了不同入射光子能量和磁场强度与氢原子光电离截面的定量关系 ;入射光子能量远大于无外场时基态氢原子电离能的情况下 。

初态波函数改变对原子光电离截面库泊极小值的影响

分别计算了原子光电离跃迁过程的Ｈａｔｒｅｅ－Ｆｏｃｋ（ＨＦ）初态波函数、Ｈａｔｒｅｅ－Ｆｏｃｋ－Ｓｌａｔｅｒ（ＨＦＳ）初态波函数和ＨＦＳ末态波函数，并就两种不同初态波函数，对部分元素的不同壳层的光电离跃迁库泊零点能进行了计算，最后对两种计算结果作了比较。

用于真空紫外光吸收和光电离截面测量的多电极光电离室装置

详细介绍了所制的多电极真空紫外光电离室实验装置。它主要由光学聚焦系统、真空系统、多级光电离吸收室和数据采集系统四部分组成。其主要特点是使用圆筒形多级电极收集光电离产生的电子和离子，并能精确地测量分子的绝对光吸收、光电离和光离解截面，以及光电离量子产率和光学振子强度分布等。结合光电离质谱技术，可获得碎片离子的部分光电离截面。最后给出初步实验结果。

EL2能级和光电离截面的计算

我们采用EHT法计算了EL2缺陷模型的电子能级及其波函数,集团包含41个原子,用群论方法约化久期行列式。同时计算了该缺陷能级的光电离截面,计算结果与实验结果相符。