e光线不在入射面情况的一个定量研究

本文应用惠更斯作图法,通过取几个合适的剖面将立体空间问题化为平面问题,研究入射面垂直于主截面时单轴晶体中e光线的方位.

光轴平行于入射面时单轴晶体内双折射光线传播方向的确定

本文根据惠更斯波面作图原理推导出光轴平行于入射面时单轴晶体内双折射光线的传播方向的表达式,并分析了入射光线、折射光线、光轴和界面法线之间的关系。

邻面入射体光栅点扩散函数的理论推导

根据体全息原理,定义以点源经体光栅衍射后的衍射光强度的分布|Ed(y',z';xp,yp,zp)|2 2作为体全息光栅透镜成像系统的强度点扩散函数,用来评价成像系统的分辨率.对成像系统当探测点光源沿x、y、z轴方向偏移.通过计算推导得到的衍射光强度的点扩散函数.

邻面入射体全息光栅的分辨率

文中采用了两种方法评价邻面入射体全息光栅的分辨率.一、通过数值仿真计算体全息成像系统的归一化的强度点扩散函数,得到总光强的半峰全宽,将此半峰全宽来确定为系统的深度分辨率;二、由于成像光斑中心点的强度在变化,当中心点的强度从最大变为第一次为零时,此时探测点光源位置偏移量确定为系统的深度分辨率.并分析了工作距离和记录介质孔径对体全息系统的深度分辨率的影响.

光在高速运动界面上的反射和折射

依据闵可夫斯基运动介质电磁场理论，从物质方程和边界条件出发，导出了平行于入射面电场分量反、折射分配的Ｅｒ－Ｅｉ、Ｅｔ－Ｅｉ菲涅耳公式．用几何方法求得运动界面上法线方位角反、折射定律，进而导出光线的反、折射定律．基于光线速度满足洛伦兹变换，由光在静止界面上反、折射定律也可导出运动界面上光线的反、折射定律，最后给出了光线反、折射定律实例曲线，它们明显地依赖于界面速度．

光在单轴晶体表面上的折射和全反射

本文建立了普遍情况下单轴晶体内非常光线和光波法线之间的关系.导出了在单轴晶体表面上非常光波发生全反射的条件.

单轴晶体中非常光射线的方位

全面回顾和总结了本刊关于单轴晶体中非常光射线方位问题的讨论 。

界面对光振动方向的影响

本文从菲涅耳公式出发，分析了光波传播过程中遇到界面后，反射光、折射光的光振动方向的角度变化情况，最后指出了光振动方向的角度变化与其相位变化以及半波损失的联系。

费马原理证明光的折射定律的一种方法

由费马原理推导光的折射定律的问题,在现行的几本教科书中都是这样的证明形式:设两个均匀介质的分界面是平面,它们的绝对折射率分别为n1和n2.光线通过第一介质中指定的A点后经过界面而到达第二介质中指定的B点.为了要确定实际光线的路径,通过A。

反射光的结构分析

光在两种透明媒质界面反射后的偏振结构,与入射光的偏振性质、媒质折射率以及入射角的大小等有关,其情况较为复杂。本文从菲涅耳反射公式出发,对其进行系统地分析。 一、菲涅耳反射公式 设媒质1、媒质2的折射率为n1,n2。平面单色光波由媒质1射向媒质2,;ⅰ1,ⅰ2为入射角,折射角。由电磁场的边界条件可以证明,在界面邻近的入射场,反射场的电矢量在入射面内的分量E1p、E1p′和垂直于入射面的分量E1s。

全反射概念和条件的辩析

关于全反射的概念和发生全反射的条件,各种书籍说法各异。归结起来有如下三种叙述:1.光从光密媒质射向光疏媒质界面时,使光全部反射回到原媒质的现象,叫做全反射。产生全反射的条件是,光必须从光密媒质进入光疏媒质,并且入射角≥临界角。2.当入射角增大到某一角度,使折射角达到90°时,折射光线就完全消失,只剩下反射回玻璃中的光线。这种现象叫做全反射。折射角变成90°时的入射角,叫做临界角。

晶体光学中的特殊平面

晶体的双折射理论是光学教学中的难点。其主要原因之一是它经常要涉及到诸如入射面、入射界面;主平面、主截面;振动面等等一些特殊平面。现行教材中对主平面、主截面的说法不一,给这部分内容的教学增加了难度。本充拟对上述问题予以讨论,以求对教学有所帮助。 1.入射面与入射界面:光线向晶体某界面入射时,该界面即称为入射界面。而入射面是入射光线与入射界面法线所成的平面。这两个面永远相互垂直。就其归属来讲,入射界面是属于晶体所有,故可有“晶体的入射界面”之说。而入射面应归入射光线所有,

可擦写型双层相变光盘高透射率记录层技术

可擦写型双层相变光盘的前记录层(激光入射面的记录层,或称前层)需要一个相变光记录层。该记录层具有高投射率的反射率反差[设结晶部的反射率为Rcry、非结晶部的反射率为Ramo,则反射率反差的定义为(Rcry-Ramo)/(Rcry+Ramo)]。从激光入射面来看,该前层的结构依次是ZnS-SiO_2层、界面层、GeTe-Sb_2Te_3相变材料层(6nm)、界面层、Ag合金反射层(10nm)。和传统的结构相比,其特点是最上层为具有稿投射率的TiO_2层(20nm)。TiO_2层与反射层之间可产生光学干涉,非晶部和结晶部可实现高投射率,分别达到54％和51％。而且,为了增大反射率反差,采用使信号极性成为Rcry>Ramo的所谓“High to Low结构”,获得了超过0.7的巨大的反射率反差(Ramo=0.7％,Rcry=5.7％)。该前层采用波长405nm、NA=0.85的光学系统,记录最短标记(记录畴)长为0.149μm的1-7PP调制信号(双层相当于50GB的密度)时,在10mW的记录功率条件下,可获得7.4的抖晃值。

90°临面入射体全息成像系统的深度分辨率

研究了90°临面入射体全息成像系统的三维成像特性。体全息光栅由球面信号光波和平面参考光波干涉记录,并以原信号光作为探测光波进行成像。当探测点光源的位置发生变化时,由于体全息光栅的布拉格选择性,可引起衍射成像光场的显著变化。利用衍射理论计算体全息成像系统的点扩展函数,评价成像系统的纵度和深度分辨率特性。结果表明,探测点光源的位置沿着z轴移动时,衍射光场变化明显。

硅基锗PIN光电探测器的研究进展

随着硅基锗薄膜外延技术的突破,基于硅基锗材料的光电子器件快速发展,其中以硅基锗光电探测器最为突出。由于锗可以实现近红外通信波段的光吸收,而且完全兼容硅的CMOS工艺,硅基锗探测器几乎成为硅基光探测的唯一选择。文章主要介绍了面入射和波导耦合两类常见硅基锗光电探测器的研究进展,包括典型的器件结构,以及提升响应度和带宽等性能的主要途径。

菲涅耳公式的推导

应用电磁学的基本定理和定律来推导菲涅耳公式。

光线反向时的处理方法

提出解决光线反向进行的光学问题时易发生的一个错误给出了消除错误的方法。

其它

O436 97010105非寻常光的折射规律=The refraction directionof extraordinary ray[刊,中]/许方官(北京大学技术物理系.北京(100871))∥大学物理.—1996,15(5).—21—24在单轴晶体的光轴与入射面平行的情形下。

关于半波损失的教学讨论

一些普通物理学教科书对“半波损失”这一概念介绍得比较模糊.如南京工学院等七所院校编,马文蔚、柯景风改编的《物理学》下册第138页下面的小字附注对“半波损失”这样介绍:……本书为了方便起见,设n1】n2,“半波损失”这一项包括在总光程差△中时,取+λ/2,若n1【n2,“半波损失”