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Ni、Cu、Pt掺杂改性锐钛矿相TiO_2原理的全势线性缀加平面波法分析 被引量:1
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作者 程肯 廖斌 +4 位作者 侯兴刚 覃礼钊 刘安东 胡薇薇 刘培生 《北京师范大学学报(自然科学版)》 CAS CSCD 北大核心 2008年第6期591-594,共4页
利用基于密度泛函理论(DFT)的全势线性缀加平面波(FP-LAPW)法,计算并比较Ni、Cu、Pt掺杂前后锐钛矿相TiO2晶体的能隙和电子态密度.计算结果表明,Ni、Cu、Pt掺杂后TiO2的带隙分别为1.33、1.87和1.17 eV,相对于未掺杂的锐钛矿相TiO2(带隙... 利用基于密度泛函理论(DFT)的全势线性缀加平面波(FP-LAPW)法,计算并比较Ni、Cu、Pt掺杂前后锐钛矿相TiO2晶体的能隙和电子态密度.计算结果表明,Ni、Cu、Pt掺杂后TiO2的带隙分别为1.33、1.87和1.17 eV,相对于未掺杂的锐钛矿相TiO2(带隙为2.30 eV)都有明显的变窄,因而使吸收光谱红移.对于相同剂量的掺杂,同周期的Ni比Cu的掺杂效果更明显,同副族的Pt比Ni的掺杂效果更明显. 展开更多
关键词 锐钛矿相TIO2 能隙 电子态密度 全势线性平面波(FP-LAPW)
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二元化合物内聚能的线性化缀加平面波能带方法的计算研究(英文)
2
作者 张建忠 周玉美 王鼎盛 《计算物理》 CSCD 北大核心 2000年第5期467-475,共9页
采用线性化缀加平面波能带方法 ,研究了典型二元化合物NiAl,SiC ,GaAs,MgS和NaCl的晶体总能和内聚能 ,着重考查了二元素Muffin tin半径的选取对各晶体总能和内聚能的影响。计算结果表明 ,对NiAl合金 ,Muffin tin半径的变动几乎不改变其... 采用线性化缀加平面波能带方法 ,研究了典型二元化合物NiAl,SiC ,GaAs,MgS和NaCl的晶体总能和内聚能 ,着重考查了二元素Muffin tin半径的选取对各晶体总能和内聚能的影响。计算结果表明 ,对NiAl合金 ,Muffin tin半径的变动几乎不改变其晶体总能 ;组元原子的共价键半径可以作为共价键晶体如SiC和GaAs的Muffin tin半径 ;但是 ,元素的离子半径不适合于作为具有较强离子键合的离子性晶体如MgS和 NaCl的Muffin tin半径 ,因为这时阳离子有较多的芯电子溢出Muffin tin球。通过选取适当的Muffin tin半径 ,对如上化合物计算得到的内聚能与实验结果符合。 展开更多
关键词 线性平面波能带方法 内聚能 二元化合物 晶体
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FLAPW方法研究δ-钚单层表面几何和电子结构 被引量:8
3
作者 李赣 赖新春 孙颖 《物理化学学报》 SCIE CAS CSCD 北大核心 2005年第6期686-689,共4页
采用全势线性缀加平面波(FLAPW)方法,在广义梯度近似(GGA)下研究了单层δ-钚(100)和(111)面的几何和电子结构.结果表明,自旋-轨道耦合对平衡几何结构的影响强于自旋极化,与体相相比,表面晶格常数显著收缩,实验上可选择晶格常数相对较小... 采用全势线性缀加平面波(FLAPW)方法,在广义梯度近似(GGA)下研究了单层δ-钚(100)和(111)面的几何和电子结构.结果表明,自旋-轨道耦合对平衡几何结构的影响强于自旋极化,与体相相比,表面晶格常数显著收缩,实验上可选择晶格常数相对较小的物质作为δ-钚薄膜的沉积基体.表面原子由于近邻原子数目的减少,5f电子波函数重叠几率的降低,更多地表现出局域化特征,(100)面5f电子的局域化程度强于(111)面. 展开更多
关键词 全势线性平面波 单层δ-钚表面 局域化
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FLAPW方法研究δ-钚(001)面的性质
4
作者 李赣 赖新春 孙颖 《原子与分子物理学报》 CAS CSCD 北大核心 2005年第2期365-370,共6页
采用FLAPW(全势线性缀加平面波)方法,在广义梯度近似(GGA)、反铁磁(AFM)下研究了δ-钚(001)面的性质。计算得到的表面能系数和功函数分别为0 08eV/ 2和3 15eV,接近其近邻元素α-铀的实验值(0 094eV/ 2和3 4~3 9eV)。与体相原子相比,表... 采用FLAPW(全势线性缀加平面波)方法,在广义梯度近似(GGA)、反铁磁(AFM)下研究了δ-钚(001)面的性质。计算得到的表面能系数和功函数分别为0 08eV/ 2和3 15eV,接近其近邻元素α-铀的实验值(0 094eV/ 2和3 4~3 9eV)。与体相原子相比,表层原子由于近邻原子数目的减少,5f-5f和5f-6d轨道波函数重叠、杂化几率降低,5f电子定域化特性增强,局部磁矩增大。表层原子向内收缩2 70%,然而,由于表面弛豫能很小,δ-钚(001)面相当稳定。 展开更多
关键词 全势线性平面波 δ-钚(001)面 表面性质
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钙钛矿型氧化物电子能带结构计算方法比较
5
作者 潘红亮 王月花 +1 位作者 张文涛 蔡孟秋 《徐州工程学院学报》 2007年第6期81-85,共5页
论述了钙钛矿型氧化物电子能带结构的几种常用计算方法:即赝势方法、线性缀加平面波方法(LAPW)、全电势LAPW方法(FLAPW)和线性化Muffin-tin轨道方法(LMTO)等,并采用赝势方法计算了BaTiO3材料的电子能带结构和光学性质,且将计算... 论述了钙钛矿型氧化物电子能带结构的几种常用计算方法:即赝势方法、线性缀加平面波方法(LAPW)、全电势LAPW方法(FLAPW)和线性化Muffin-tin轨道方法(LMTO)等,并采用赝势方法计算了BaTiO3材料的电子能带结构和光学性质,且将计算所得结果与FLAPW方法、TB-LMTO方法及其它方法的计算结果进行比较,发现这些能带计算方法有着各自的优缺点,但总体来说赝势方法和FLAPW方法是目前基于密度泛函理论(DFT)中计算能带结构较为准确的第一性原理计算方法. 展开更多
关键词 钙钛矿型氧化物 电子能带 赝势方法 全电势线性平面波方法
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铝合金化对LaNi_(5-x)Al_x电子结构的影响 被引量:7
6
作者 高涛 齐新华 陈波 《中国有色金属学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2005年第7期1092-1099,共8页
在全电子水平上,基于广义梯度近似密度泛函和全势能线性缀加平面波方法,计算了不同Al含量LaNi5-xAlx(x=0,0.5,1.0)的晶体结构、能带结构、状态密度等特征。对LaNi5的计算表明:GGAPerdew96的计算结果可信,自旋极化对优化结构和能量的影... 在全电子水平上,基于广义梯度近似密度泛函和全势能线性缀加平面波方法,计算了不同Al含量LaNi5-xAlx(x=0,0.5,1.0)的晶体结构、能带结构、状态密度等特征。对LaNi5的计算表明:GGAPerdew96的计算结果可信,自旋极化对优化结构和能量的影响不明显;对LaNi4Al的研究表明Al原子最可能取代3g位的Ni原子;对LaNi4.5Al0.5的优化结构与实验结果一致。随着Al含量的升高,晶胞能量、费米面能量升高,如从LaNi5,LaN4.5Al0.5到LaNi4Al,费米面能量从-10.591、-10.134eV升高到-9.441eV,而Ef上的态密度和材料对应的低温比热容则急剧下降,态密度从11.81、8.86急剧降低到1.61eV/f.u.。并计算给出了LaNi4.5Al0.5的能带结构、状态密度图。 展开更多
关键词 LaNit AL LaNi4.5Al0.5 全势线性平面波法(flapw)
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LaNi_5电子与能量结构的全电子计算 被引量:8
7
作者 齐新华 高涛 +3 位作者 朱正和 李跃勋 陈波 范智剑 《原子与分子物理学报》 CAS CSCD 北大核心 2004年第3期366-372,共7页
在全电子水平上,基于广义梯度近似(GGA)密度泛函和全势能线性缀加平面波方法(FLAPW),计算给出了LaNi5的晶体结构、能带结构、电子密度、状态密度(DOS),以及势能结构;并比较分析了自旋极化(Spin Polarization)对这些性质的影响。全电子... 在全电子水平上,基于广义梯度近似(GGA)密度泛函和全势能线性缀加平面波方法(FLAPW),计算给出了LaNi5的晶体结构、能带结构、电子密度、状态密度(DOS),以及势能结构;并比较分析了自旋极化(Spin Polarization)对这些性质的影响。全电子计算的晶体结构与实验结果符合得很好;考虑自旋极化后,仅计算出能量约为降低,而对优化结构的影响不明显。 展开更多
关键词 全势线性平面波方法 LANI5 自旋极化
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LaNi_(4.5)Al_(0.5)储氢合金固溶相的密度泛函研究 被引量:3
8
作者 陈东 周理海 +3 位作者 余本海 王春雷 高涛 张东玲 《中国有色金属学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2007年第7期1160-1165,共6页
基于密度泛函理论,采用全势线性缀加平面波方法(FLAPW),研究LaNi4.5Al0.5储氢合金固溶相α-LaNi4.5Al0.5H0.5和α-LaNi4.5Al0.5H1.0中H原子的占位、态密度和电子密度,分析了H原子的加入对固溶体电子结构和稳定性的影响。结果表明:从能... 基于密度泛函理论,采用全势线性缀加平面波方法(FLAPW),研究LaNi4.5Al0.5储氢合金固溶相α-LaNi4.5Al0.5H0.5和α-LaNi4.5Al0.5H1.0中H原子的占位、态密度和电子密度,分析了H原子的加入对固溶体电子结构和稳定性的影响。结果表明:从能量角度计算得到α-LaNi4.5Al0.5H0.5中H原子最可能占据靠近Al的6m位,α-LaNi4.5Al0.5H1.0中的两个H原子最可能占据6m和4h*位;随着H原子的增加,晶胞主要沿着c轴方向膨胀;Al和Ni,H之间的相互作用是合金含氢固溶体保持稳定的主要因素;态密度图中低能量区域的态密度越大固溶体越稳定;如果EF处于带隙的底部,则体系较稳定。计算结果与已有的实验结果非常一致。 展开更多
关键词 LaNi4.5Al0.5合金 密度泛函理论 线性平面波方法(flapw) 固溶相
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LaNi_(4.75)Al_(0.25)储氢材料的密度泛函理论研究 被引量:3
9
作者 陈东 高涛 +1 位作者 齐新华 朱正和 《稀有金属材料与工程》 SCIE EI CAS CSCD 北大核心 2006年第9期1383-1387,共5页
在全电子水平上,基于广义梯度近似(GGA)密度泛函和全势能线性缀加平面波方法(FLAPW),研究了LaNi4.75Al0.25的晶体结构。采用GGAPerdew96交换相关泛函,计算给出了LaNi4.75Al0.25的晶胞参数为a=b=0.5033nm、c=0.4018nm、a/c=1.252,Al原子... 在全电子水平上,基于广义梯度近似(GGA)密度泛函和全势能线性缀加平面波方法(FLAPW),研究了LaNi4.75Al0.25的晶体结构。采用GGAPerdew96交换相关泛函,计算给出了LaNi4.75Al0.25的晶胞参数为a=b=0.5033nm、c=0.4018nm、a/c=1.252,Al原子最可能占据的3g格位的等效位置(0.75,0,0.5),计算还给出了合金的能带结构、态密度(DOS)和电荷密度图,计算结果与实验值符合得相当好。 展开更多
关键词 LaNi4.75Al0.25 全势线性平面波方法(flapw) 密度泛函
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镧基储氢材料氢化物LaNi_5H_x的第一性原理 被引量:3
10
作者 张传瑜 高涛 +4 位作者 齐新华 陈东 张云光 朱正和 陈波 《中国有色金属学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2006年第4期618-624,共7页
从密度泛函理论为基础的第一性原理出发,运用全势能线性缀加平面波方法,对LaNisHx(z=3,4,5)进行了建模研究,经过优化得到稳定的晶体结构.从理论上验证其存在性,并计算给出了它们的电子密度以及状态密度图。结果表明:在几种模... 从密度泛函理论为基础的第一性原理出发,运用全势能线性缀加平面波方法,对LaNisHx(z=3,4,5)进行了建模研究,经过优化得到稳定的晶体结构.从理论上验证其存在性,并计算给出了它们的电子密度以及状态密度图。结果表明:在几种模型中,H原子最终稳定地排布在基平面(12n位)和中间面(6m位)上,并且趋向晶胞的同一侧;随着H原子的增多,晶胞参数口值(0.5273~0.5310nm)增大相对较小,而c值(0.4075~0.4165nm)有较大的增加,与实验结果一致;并且La与Ni的相互作用进一步减弱。 展开更多
关键词 LaNi5Hx 镧基储氢材料 第一性原理 全势线性平面波方法
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Pu_3M和PuM_3(M=Ga,In,Sn,Ge)化合物的电子结构和形成热 被引量:2
11
作者 罗文华 蒙大桥 +1 位作者 李赣 陈虎翅 《物理化学学报》 SCIE CAS CSCD 北大核心 2008年第3期388-392,共5页
采用全势线性缀加平面波(FPLAPW)方法,在广义梯度近似(GGA)+自旋轨道耦合(SOC)+自旋极化(SP)下计算了具有AuCu3构型的Pu3M和PuM3(M=Ga,In,Sn,Ge)化合物的平衡结构、电子结构和形成热.计算的晶格常数与实验值符合得很好;态密度分析表明Pu... 采用全势线性缀加平面波(FPLAPW)方法,在广义梯度近似(GGA)+自旋轨道耦合(SOC)+自旋极化(SP)下计算了具有AuCu3构型的Pu3M和PuM3(M=Ga,In,Sn,Ge)化合物的平衡结构、电子结构和形成热.计算的晶格常数与实验值符合得很好;态密度分析表明Pu和M原子轨道间的杂化作用决定于Pu6d-Pu5f、Mp-Pu6d和Msp-Msp轨道杂化之间的竞争,而这种竞争又依赖于M的含量;电负性差和电子杂化效应是影响Pu3M和PuM3化合物形成热和稳定性的两个重要因素,电负性差越大,M的s、p带中心距费米能级越远,Pu3M(PuM3)化合物的形成热越负,稳定性越高. 展开更多
关键词 全势线性平面波 Pu3M和PuM3化合物 电子结构 形成热
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α-LaNi_5H_(0.5)与β-LaNi_5H_3的全电子计算 被引量:2
12
作者 齐新华 高涛 陈波 《金属学报》 SCIE EI CAS CSCD 北大核心 2005年第9期910-916,共7页
在全电子水平上,基于广义梯度近似密度泛函和全势线性缀加平面波方法,计算出了LaNi5储氢合金固溶相α-LaNi5H0.5与中间相β-LaNi5H3的晶体结构、态密度和电荷密度等特征.在α相区域中,通过对5种不同间隙位置的能量计算得到12n位最稳定;... 在全电子水平上,基于广义梯度近似密度泛函和全势线性缀加平面波方法,计算出了LaNi5储氢合金固溶相α-LaNi5H0.5与中间相β-LaNi5H3的晶体结构、态密度和电荷密度等特征.在α相区域中,通过对5种不同间隙位置的能量计算得到12n位最稳定;点阵常数α随着H原子增多而增大,而c基本为一常数.在α→β相区域中,α值随着H原子的增多进一步增大,而c值增大相对较小.计算值与实验结果一致. 展开更多
关键词 La-Ni-H 全势线性平面波(flapw) 固溶体 中间相
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LaNi4.5Al0.5含氢固溶体的密度泛函研究 被引量:1
13
作者 周理海 彭枫 +2 位作者 邢伟 陈东 熊宝库 《信阳师范学院学报(自然科学版)》 CAS 北大核心 2008年第2期183-185,共3页
基于密度泛函理论和全势线性缀加平面波方法(FLAPW),对LaNi4.5Al0.5合金含氢固溶相α-LaNi4.5Al0.5H0.5中的H原子占位、晶体结构、电子密度和态密度进行了全电子计算.对-αLaNi4.5Al0.5H0.5由能量判据得出H原子最可能占据6m格位,并给出... 基于密度泛函理论和全势线性缀加平面波方法(FLAPW),对LaNi4.5Al0.5合金含氢固溶相α-LaNi4.5Al0.5H0.5中的H原子占位、晶体结构、电子密度和态密度进行了全电子计算.对-αLaNi4.5Al0.5H0.5由能量判据得出H原子最可能占据6m格位,并给出了态密度(DOS)和电子密度图,分析了H与A l之间的相互作用以及H的加入对固溶体电子结构和晶胞结构的影响,计算结果与实验数据符合的相当好. 展开更多
关键词 LaNi4.5Al0.5合金 线性平面波方法(flapw) 密度泛函 固溶体
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铜掺杂氧化锌磁性和电子结构GGA和GGA+mBJ研究 被引量:1
14
作者 樊帅伟 刘泽华 +1 位作者 李宗宝 李卫彬 《河南理工大学学报(自然科学版)》 CAS 北大核心 2013年第1期114-117,共4页
采用基于密度泛函理论的全势线性缀加平面波方法,分别采用GGA和GGA+mBJ为交换关联势,对铜掺杂在稳定的六角纤锌矿结构氧化锌的电子结构和磁性进行了计算.由GGA计算得到的电子结构表明铜掺杂氧化锌是半金属材料,而GGA+mBJ计算得到的电子... 采用基于密度泛函理论的全势线性缀加平面波方法,分别采用GGA和GGA+mBJ为交换关联势,对铜掺杂在稳定的六角纤锌矿结构氧化锌的电子结构和磁性进行了计算.由GGA计算得到的电子结构表明铜掺杂氧化锌是半金属材料,而GGA+mBJ计算得到的电子结构表明铜掺杂氧化锌不具有半金属材料特征,而是典型的磁性半导体材料,与Buchholz等的实验结果一致,相对于GGA近似计算,GGA+mBJ计算的结果更能反映材料的性质. 展开更多
关键词 全势线性平面波方法 交换关联势 磁性 电子结构
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KTa_(0.5)Nb_(0.5)O_3电子结构的第一性原理研究 被引量:2
15
作者 王渊旭 钟维烈 《哈尔滨理工大学学报》 CAS 2002年第6期5-7,共3页
用全电势线性缀加平面波法(FLAPW)计算了KTa_0.5Nb_0.5O_3铁电相和顺电相的态密度、能带结构.通过对两相态密度的对比分析发现,在铁电相,钽原子的d电子和氧原子的2p电子以及铌原子d电子与氧原子的2p电子之间存在强烈的轨道杂化,对能带... 用全电势线性缀加平面波法(FLAPW)计算了KTa_0.5Nb_0.5O_3铁电相和顺电相的态密度、能带结构.通过对两相态密度的对比分析发现,在铁电相,钽原子的d电子和氧原子的2p电子以及铌原子d电子与氧原子的2p电子之间存在强烈的轨道杂化,对能带的分析也得出同样的结论.这种轨道杂化对KTa_0.5Nb_0.5O_3铁电性的稳定有着重要的意义.钽原子在四方铁电体KTa_1-xNb_xO_3中的作用与在纯钽酸钾中的作用有明显的差别. 展开更多
关键词 KTa0.5Nb0.5O3 铁电体 第一性原理 电子结构 钽铌酸钾 相变 全电势线性平面波 flapw
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元素Si和C对AlCo_2Ti晶体结构的理论研究 被引量:2
16
作者 付宏志 滕敏 《安徽师范大学学报(自然科学版)》 CAS 北大核心 2009年第3期225-229,共5页
用广义梯度近似密度泛函和全势能线性缀加平面波方法研究了元素Si和C对AlCo2Ti晶体构的电子结构影响.,我们分别对杂质元素Si和C替代晶体AlCo2Ti中的Ti(1/2,1/2,1/2)位进行了对比研究.同时,对杂质元素Si和C对晶体AlCo2Ti的晶格常数、体... 用广义梯度近似密度泛函和全势能线性缀加平面波方法研究了元素Si和C对AlCo2Ti晶体构的电子结构影响.,我们分别对杂质元素Si和C替代晶体AlCo2Ti中的Ti(1/2,1/2,1/2)位进行了对比研究.同时,对杂质元素Si和C对晶体AlCo2Ti的晶格常数、体弹模量和原子之间的化学键产生的作用进行了探讨. 展开更多
关键词 广义梯度近似密度泛函和全势线性平面波方法 态密度 费米能级 Hume—Rothery晶体 体弹模量
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LaNi_5热力学性质的全电子计算
17
作者 齐新华 高涛 +4 位作者 朱正和 陈东 李跃勋 陈波 樊志剑 《原子与分子物理学报》 CAS CSCD 北大核心 2004年第B04期314-316,共3页
本文利用广义梯度近似 (GGA)密度泛函和全势能线性缀加平面波 (FLAPW )方法 ,计算给出了LaNi5和LaNi5H7的晶体结构、生成焓、价电子轨道分布 ;晶体结构和焓与试验值作了对比 ,结果合理、可行 ;La原子与 2c格位Ni原子的成键较强于La原子... 本文利用广义梯度近似 (GGA)密度泛函和全势能线性缀加平面波 (FLAPW )方法 ,计算给出了LaNi5和LaNi5H7的晶体结构、生成焓、价电子轨道分布 ;晶体结构和焓与试验值作了对比 ,结果合理、可行 ;La原子与 2c格位Ni原子的成键较强于La原子与 3g格位Ni原子的成键 ,所以LaNi5晶体各向异性特征较为明显 ;并简单分析了这些性质与LaNi5合金的稳定性。 展开更多
关键词 LANI5 生成焓 全势线性平面波(flapw)
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用第一性原理研究AlCu_2Ti晶体的电子结构(英文)
18
作者 付宏志 彭枫 +3 位作者 陈东 高涛 程新路 杨向东 《四川大学学报(自然科学版)》 CAS CSCD 北大核心 2006年第6期1317-1321,共5页
用广义梯度近似密度泛函和全势能线性缀加平面波方法,研究了AlCu2Ti的电子结构.结果表明,总的态密度不仅依赖于过渡金属的位置,而且过渡金属的dDOS在价电子的杂化中起着关键作用.铝的3s态被排斥远离费米能级,铝的3p态比d态更扩展.总的... 用广义梯度近似密度泛函和全势能线性缀加平面波方法,研究了AlCu2Ti的电子结构.结果表明,总的态密度不仅依赖于过渡金属的位置,而且过渡金属的dDOS在价电子的杂化中起着关键作用.铝的3s态被排斥远离费米能级,铝的3p态比d态更扩展.总的态密度由铝的3p态调节,并且在电子间的相互作用中,铝的3p态比d态更敏感.特别地,AlCu2Ti表现出较平的DOS和弱的金属性. 展开更多
关键词 广义梯度近似密度泛函 全势线性平面波方法 DOS 费米能级 态密度
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LaNi4.5Al0.5储氢合金固溶体的第一性原理分析
19
作者 陈东 高涛 +1 位作者 李桂霞 朱正和 《原子与分子物理学报》 CAS CSCD 北大核心 2006年第B04期263-266,共4页
从第一性原理出发,基于广义梯度近似密度泛函和全势线性缎加平面波方法(FLAPW),对LaNi4.5Al0.5储氢合金固溶体相α-LaNi4.5Al0.5H0.5的晶体结构、电荷密度和态密度等特征进行了研究.对α-LaNi4.5Al0.5H0.5从能量角度计算得出... 从第一性原理出发,基于广义梯度近似密度泛函和全势线性缎加平面波方法(FLAPW),对LaNi4.5Al0.5储氢合金固溶体相α-LaNi4.5Al0.5H0.5的晶体结构、电荷密度和态密度等特征进行了研究.对α-LaNi4.5Al0.5H0.5从能量角度计算得出H原子最可能占据6m格位,并给出了态密度(DOS)和电荷密度图,分析了H与Al之间的相互作用,以及H的加入对固溶体性质的影响。计算结果与实验值符合的相当好. 展开更多
关键词 LaNi4.5Al0.5合金 线性平面波方法(HLAPW) 第一性原理 固溶体
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Co_2Ti_(1-x)M_xA(lX=0,1/4;M=C,Si)晶体的电子结构的第一性原理研究(英文)
20
作者 付宏志 滕敏 洪新华 《河南科学》 2009年第4期398-402,共5页
用广义梯度近似密度泛函和全势能线性缀加平面波方法研究了晶体Co2Ti1-xMxA(lX=0,1/4;M=C,Si)的电子结构.为了更好的了解杂质元素对晶体AlCo2Ti结构的影响,对杂质元素M(M=C,Si)替代晶体AlCo2Ti中的Ti(1/2,1/2,1/2)位进行了对比研究.同时... 用广义梯度近似密度泛函和全势能线性缀加平面波方法研究了晶体Co2Ti1-xMxA(lX=0,1/4;M=C,Si)的电子结构.为了更好的了解杂质元素对晶体AlCo2Ti结构的影响,对杂质元素M(M=C,Si)替代晶体AlCo2Ti中的Ti(1/2,1/2,1/2)位进行了对比研究.同时,对杂质元素M(M=C,Si)对晶体AlCo2Ti的晶格常数、体弹模量和原子之间的化学键产生的作用进行了探讨. 展开更多
关键词 广义梯度近似密度泛函和全势线性平面波方法 费米能级 Hume-Rothery晶体 体弹模量
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