^（16）O＋^（232）Th垒下全熔合裂变

利用裂变碎片的折叠角分布，从实验上实现了全熔合裂变和转移跟随裂变两种成份的区分．在此基础上测量了质心系能量７２．６１至８０．１１ＭｅＶ１６Ｏ＋２３２Ｔｈ全熔合裂变截面和碎片角分布．包含靶核静态形变效应的耦合道模型计算与实验激发曲线一致．然而，裂变统计理论无法解释实验上观察到的全熔合裂变碎片角分布．而鞍点模型与断点模型的理论预言有较明显的差别．

^(16)O+^(12)C反应全熔合激发函数的测量

我们用位置灵敏的ΔE-E望远镜系统测量了入射能量为50—90MeV范围内的^(16)O+^(12)C反应全熔合截面,发现全熔合激发函数是不平滑的,存在着一些结构,其峰位约在26.0,31.0和36.4MeV。对实验结果进行了分析和讨论,并与前人的工作进行了比较。

^（16）O＋^（115）In反应的全熔合与非完全熔合

在９２和７１ＭｅＶ１６Ｏ离子与１１５Ｉｎ的相互作用中，用核化学技术测量了２０个反应余核的角分布和微分射程分布．分析了这些余核的生成特征，指出随着碰撞参数的增加，反应机制从全熔合经过质量和动量转移逐渐减小的非完全熔合向直接反应连续演变．与１６Ｏ＋６５Ｃｕ反应相比，１６Ｏ＋１１５Ｉｎ反应中非完全熔合的贡献显著增加．

^(16)O+^(24)Mg反应全熔合激发函数测量

本工作采用在束γ谱学技术,入射能量步长为0.30MeV,测量了41.6—50.0MeV ^(16)O+^(24)Mg反应的全熔合激发函数。实验结果表明,激发函数不是平滑的,似乎呈现较大的起伏,这些起伏的峰值对应于质心系能量为27.6和28.9MeV。

^（16）O＋^（24）Mg反应全熔合激发函数的类共振结构

本工作用位置灵敏的△Ｅ－Ｅ望远镜系统，入射能量步长为１．０ＭｅＶ，测量了５５～９０ＭｅＶ^（１６）Ｏ＋^（２４）Ｍｇ反应全熔合激发函数．实验结果表明，这个反应的全熔合激发函数不是平滑的，存在着宽结构．峰位在Ｅ＿ＣＭ＝３４．２、３７．８、４０．６、４３．８和４６．６ＭｅＶ．当Ｅ＿ＣＭ＞４８ＭｅＶ时，激发函数的结构消失了。

^(28)Si+^(12)C中的两体反应与全熔合反应

利用ΔE E望远镜系统测量了 1 56 3MeV2 8Si+ 12 C反应 (近对称系统 )中出射的Z =4— 1 4的产物元素的能谱和角分布 ,并由此给出了这些产物的胁变截面图 .从理论上计算了Z =4— 1 1产物的实验室系最可几动能分布E1(θ)和各元素的质心系的总动能分布Et(Z) ,指出了这些产物主要来自系统的两体反应过程 .还给出了该反应系统的全熔合截面值为 (980± 68)mb ,并指出从低能数据外推到此能量下的全熔合截面值与实验值之差主要归因于两体过程 .

重离子全熔合反应中的能量相关位垒

本工作采用能量相关的位垒穿透模型分析了１２Ｃ、１４Ｎ、１６Ｏ、３２Ｓ、３５Ｃｌ和４０Ａｒ等重离子全熔合激发函数数据，提取了势函数Ｅ１、Ｖ１、Ｅ２、Ｖ２、Ｒｂ和ｈω．数据分析表明，能量相关的位垒穿透模型能够满意地复现全熔合截面随能量变化的行为．

重离子熔合反应形成超重核的截面研究

在双核系统框架下,通过数值法解主方程计算了双核间的核子跃迁全熔合几率.两碰撞核内部激发能由相对运动能损提供,因此能够将核子转移过程与相对运动耦合起来.对一些以Pb为靶的形成超重核的冷熔合反应,计算了最佳激发能、形成双核系统的俘获截面、复合核形成几率及存活几率等,所得到的形成超重核蒸发剩余截面与已知实验值符合较好.

重离子碰撞中超重核的形成机制(英文)

在双核模型框架下,用数值解主方程方法计算了超重核的熔合几率。明确描述了包含能量、角动量和碎片形变弛豫的相对运动,并与核子扩散过程相耦合。因此,用微观方法推导出的核子跃迁几率是与时间相关的。所计算的以Pb为靶的冷熔合超重核形成截面和以48Ca为弹核的热熔合超重核形成激发函数与已知的实验值在合理的范围内符合。

近垒能区~6Li+^(208)Pb熔合激发函数测量

测量了6Li+2 0 8Pb熔合反应近垒能区全熔合截面 ,并与考虑非弹道耦合和不考虑耦合的CCFUS程序计算做了比较 .结果表明在垒上能区 ,破裂使熔合截面减小 ,在垒下能区 。

弱束缚弹核引起的熔合反应

6Li,9Be为弱束缚核.通过弱束缚弹核6Li,9Be轰击靶核208Pb,208Be的实验熔合激发函数与理论预言的比较,讨论了弱束缚弹核破裂对熔合过程的影响.比较结果显示,弱束缚弹核与重靶核的完全熔合截面在垒上能区明显压低.由部分熔合截面与完全熔合截面之和得到总熔合截面.研究结果表明, 破裂对总熔合截面几乎没有影响.由此可见,弱柬缚核的部分熔合可能发生在强吸收区域附近.最后还给出了全熔合截面与部分熔合截面之间的关系.