全等效电流积分方程法分析微带天线

提出了一种分析微带天线的新方法———全等效电流积分方程法。根据等效原理 ,用等效表面电流表示金属导体影响 ,用等效体极化电流来取代介质结构影响 ,建立全等效电流积分方程 ,结合空域矩量法来求解整个微带结构的电流分布。采用该方法可以分析任意结构的微带天线 ,只需用最简单的自由空间格林函数而无须求解复杂的谱域或空域格林函数 ,避免了无穷积分或Sommerfeld积分 ,且在分析中精确考虑了有限尺寸金属接地板的影响。用该方法分析了矩形微带天线 ,计算结果与其它文献给出的结果一致 ,证实了该方法的有效性。

耦合边界元法和等效源法的稳健CHIEF法

针对声学边界元法中解的非唯一性和奇异积分问题,基于组合亥姆霍兹积分方程公式(combined helmholtz integral equation formulation,CHIEF)法思想,将常规边界元方程和等效源方程进行联立,并利用两者方程系数矩阵间的耦合等价关系,间接替换计算常规边界元法中的奇异系数矩阵,进而提出一种具有全频域唯一解、高计算精度和高稳定性的耦合CHIEF法。该方法将等效源方程作为补充方程,不仅解决了传统CHIEF法内点补充方程失效的问题,而且矩阵的间接替换计算避免了直接计算奇异积分,显著提高了计算效率和精度。通过声辐射和声散射的典型算例对比了所提方法、常规边界元法、常规Burton-Miller法和等效源法的计算效果。结果表明,所提方法不仅在全波数域内均能获得唯一解,且其计算精度和效率均优于常规边界元法和常规Burton-Miller方法,其系数矩阵条件数远低于等效源法。

全微分方程与积分因子法

给出了全微分方程通过积分可以求出它的通解,并提供了采用积分因子法把一阶微分方程转化为全微分方程来求解的一种方法.

提高电场积分方程求解精度的有效方法

为了提高矩量法求解电场积分方程的精度和效率,提出了一种改善电场积分方程求解精度的新方法。该方法首先在粗网格剖分下由电场积分方程求出不精确的感应电流,然后由此不精确的感应电流可求得散射体上任意一点处的散射磁场,最后由该点处的总磁场求出该点处的高精度感应电流。将该方法应用于无限长导体圆柱和方柱的散射计算中,数值结果表明了在粗网格剖分下该方法的有效性和高精度性。

基于积分方程式的较粗圆筒天线的数值分析法

提出了基于表面电流有限间隙馈电Halln型积分方程式分析较粗圆筒天线的数值方法。对于在脉冲展开点配矩量法的互阻抗表达式中遇到的特异点积分,介绍了一种数值结合解析法的处理方法,解决了特异点积分问题。该方法的主要优点是,在计算的简单性及节省计算时间方面要远远优于Galerkin法。实例天线输入阻抗的计算结果与其它方法的计算收敛值及测试值进行了比较。

基于场积分方程的机箱耦合电流特性的数值分析

各种电子电器设备都有外接导线,例如通讯线、信号线、电源线等。虽然电子电器设备本身可以通过屏蔽体抵御外部的电磁干扰,但是外部的电磁干扰仍然可以通过暴露在屏蔽体外的导线直接将电磁能量耦合到蔽体内部,使屏蔽体内的电磁环境变得更加复杂。文章依据边界条件推导出电磁场积分方程,并通过矩量法计算了导线与机箱外壳连接点的感应电流强度,在导线的半径、入射电场的极化方向和导线间距等各种因素影响下,通过理论得出模拟曲线,发现耦合电流随频率的一些变化规律。

求解场-路混合问题的时域积分方程法

研究了基于时域积分方程求解场-路混合问题的方法,其基础是"耦合电流"的思想,区域中的电路部分和电磁结构部分通过其连接处的耦合电流联系在一起,由此完善了传统的电流连续性方程。然后将TDIE方法与电路仿真方法——改进的节点分析法相结合,并通过广义基尔霍夫电压定律将电路中节点的电位与电磁结构上接口处的电位联系在一起。采用这种方法求解场-路混合问题,不需要生成端口模型,而直接求解场-路耦合方程。最后通过传输线算例证明了方法的正确性。

基于积分方程等效电路和BLT方程的传导耦合效应仿真分析

提出了基于积分方程等效电路和Baum-Liu-Tesche(BLT)方程的电磁脉冲传导耦合效应分析方法,建立外部电磁干扰等效源模型,提取等效电流和阻抗参数.对内部含复杂传输线网络和集成电路插件的电子设备建立了电磁拓扑模型,采用BLT方程分析电磁脉冲响应.仿真分析了内部传输线连接关系、外部信号线长度和半径大小、节点负载等因素对传导耦合效应的影响.将计算结果和商用电磁仿真软件CST的结果进行了对比,分析了所提方法的有效性,可为电子设备电磁脉冲防护设计提供参考.

变电站接地电阻的积分方程数值计算法

1 引言 改革开放以来,广东省电力工业发展迅猛,已形成一个以珠江三角洲为中心并将向东西两翼伸延的近千公里的500kV电网,投产和即将投产的500kV变电站有5座,到2000年。

一阶常微分方程的积分因子法求解

解一阶常微分方程的积分因子法，是求解微分方程的一个极其重要的方法。凡形状如Ｐ（ｘ，ｙ）ｄｘ＋Ｑ（ｘ，ｙ）ｄｙ＝０的一阶微分方程，原则上都可用积分因子法求解．但现行工科高等数学中，对于积分因子法求解微分方程很少讨论，这是因为在通常情况下积分，因子的寻求比较困难．本文建立确定积分因子μ的一组准则，循此途径求μ，方法简捷且应用范围广．

全微分方程教学法初探

高数教材中“全微分方程”一节写的较少.为了让学生对全微分方程的解法有更多的了解,我取教材中一道习题,一题多解.把解全微分方程常用的几种方法向学生做了讲解.

浅谈求解全微分方程的几种方法

一阶常微分方程的初等解法在常微分方程中非常重要,而全微分方程更是其中一个重点,它为我们研究一阶对称形式的微分方程提供了有效可行的方法,更为以后的恰当方程求解奠定了基础.这里给出求解全微分方程的三种解法,即凑微分法、不定积分法和定积分法.

关于一阶常微分方程的积分因子解法

对于一阶常微分方程的若干可积类型方程的解法中,积分因子解法难度较大,技巧性比较高,而高等数学教科书中介绍得较少,它是常微分方程教学中的一个难点。此外,一阶线性方程的常数变易法也是常微教学中的难点。

短纤维复合材料的本征应变边界积分方程计算模型

提出了短纤维复合材料的本征应变边界积分方程计算模型,并采用新发展的边界点法进行了求解.模型依据Eshelby等效夹杂物的概念并借助Eshelby张量,采用迭代方法来计算基体中各种性能短纤维的本征应变,其中所需的Eshelby张量不难通过解析或数值方法获得.由于未知量只出现在边界上,与已有的有限元和边界元模型相比,提出的计算模型可极大地减小异质体问题的求解规模,提高计算效率.通过数值算例计算了代表性体积单元上各种短纤维复合材料的整体弹性性能,验证了计算模型和求解方法的正确性和有效性.

轴对称电流场问题的边界元解法

边界元素法是继有限元素法之后又一种有效的数值计算方法。从文献看,有关轴对称条件下点源、三维非均匀介质区域的电流场问题的边界元理论尚未见报道。这主要是由于涉及到边界奇异积分的快速计算、多介质耦合理论和点源的奇异性等问题。本文就上述问题从三维问题的边界积分方程及基本解出发,推导出轴对称条件下电流场问题的边界积分方程,并由二次插值理论和多介质耦合理论,给出了离散化边界元方程。编制了程序和进行了算例验证。结果表明该理论的可靠性和正确性,并可用于复杂轴对称电流场域问题和直流电测井响应计算的求解分析。

不定积分法在多连通区域上的推广

常微分方程中当我们运用不定积分法求解微分方程时,要求一阶微分方程P(x,y)dx+Q(x,y)dy=0在R:a<x<b,c<y<d内满足恒等式P(xy,y)=Q(xx,y),即定义域为单连通的。如果区域是多连通的话,所求得的原函数一般而言也许是多值的,此时不能用已有公式得到原函数。但对于某些多连通区域情形可以运用分组凑全微分法,或者根据类似于单连通中的不定积分法在多连通区域下的推广(即后面介绍的变形不定积分法)也可得到正确的结果,此时需在求解时对某些项先做分解,后有取舍的进行积分。

简议二阶变系数线性微分方程解法

在理工科专业中,许多力学问题可归结为二阶微分方程,其中如何求首积分以及特解是十分重要的。许多教材对可降阶二阶微分方程,常系数线性微分方程,拉普拉斯交换解微分方程都作了比较详细的介绍,但对于二阶交系数线性微分方程的解法,没有一个定论。本文就这一问题进行探讨。

海伦方程矩量法分析

介绍了矩量法的基本思想,分析并详细推导了海伦积分方程的具体形式。分别对全域基、点匹配和分域基、点匹配法求解海伦方程的过程进行了分析,重点研究了海伦方程基于分域基的矩量法,提出了一种新的分段和匹配方法,通过实际计算,比较了全域基与分域基计算结果。对广义阻抗矩阵的性态进行了重点研究,分析了导致数值结果不稳定的原因。

求积分因子的简单方法

求积分因子的简单方法于淑芬，宋志学（天津大学）一阶微分方程利Ｘ，叶ａ十以Ｘ，…如一０（１）中，如果方程（１）的左端是某函数“ｘ，…的全微分，即加（ｘ，…一风ｘ，…心十Ｑ（Ｘ，ｙ）吟，则称（ｌ）式为恰当方程（或称全微分方程）。此时方程（卫）也可写成ｄＶ...

库仑碘量法测定煤中全硫

近年来,美国以红外光谱吸收和电流滴定的原理,配以微处理机,实现了煤中全硫测定的仪器化。我国从1979年起开始研制用库仑碘量法测定煤中全硫的实验室装置,进行了条件试验。采用该法可直接测定煤中0.01～10％的全硫量,分析精度可达硫含量的±1～1.5％。每次测定时间只需5分钟。一、方法原理煤样在1300℃高温下于载气流中燃烧,煤中各形态硫转化为二氧化硫和少量三氧化硫,并由载气流带到电解池内,与池内的I3-