弱耦合表面磁极化子的内部激发态

采用线性组合算符和幺正变换方法研究弱耦合表面磁极化子的内部激发态性质 ,并对两种极限情况进行讨论。以晶体ZnSe为例作了数值计算。结果表明 :表面磁极化子的内部激发态能量和振动频率随磁场B的增加而增大。

极性晶体量子点中强耦合激子的内部激发态(英文)

在有效质量近似下,采用线性组合算符和幺正变换方法研究了极性晶体量子点中强耦合激子的内部激发态性质,导出了极性晶体量子点中强耦合激子的基态能量、第一内部激发态能量和激发能量随量子点半径的变化关系。对TlCl晶体进行数值计算,结果表明,量子点中强耦合激子的基态能量、第一内部激发态能量和激发能量随量子点半径的减小而增大。

磁场对抛物量子点中极化子内部激发态的影响

采用线性组合算符和幺正变换方法研究了外场对抛物量子点中极化子的激发态性质的影响,导出了强、弱耦合情况下极化子的第一内部激发态能量E1、激发能量ΔE、共振频率ω与量子点的有效受限长度l0、电子-声子耦合强度α以及外场B的关系。数值计算结果表明,不论强、弱耦合,磁场中量子点内极化子的λ、E1、ΔE和ω都随l0的减小而增大,而且都随回旋频率ωc(磁场B)的增大而增加。另外,在弱耦合情形下,λ、ΔE和ω均与α无关,而E1随α的增大而减小。相反,在强耦合情形下,λ、E、ΔE和ω均随α的增大而增加。

多原子半无限晶体中表面极化子的内部激发态

研究多原子半无限晶体中电子与表面光学(SO)声子耦合强,而与体纵光学(LO)声子耦合弱的极化子的激发态性质。采用线性组合算符和幺正变换方法导出与SO声子耦合强而与LO声子耦合弱情形下极化子的基态能量、第一内部激发态能量和激发能量。结果表明,多原子半无限晶体中与SO声子耦合强,而与LO声子耦合弱的极化子的基态能量、第一内部激发态能量不仅包含不同支LO声子和不同支SO声子与电子耦合的能量,而且也包含不同支SO声子之间相互作用贡献的附加能量。激发能量与体纵光学声子无关。

量子点中极化子的内部激发态性质

采用Huybrechts线性组合算符和幺正变换方法研究了抛物量子点中的强、弱耦合极化子的激发态性质。分别导出强、弱耦合情况下,抛物量子点中的极化子的第一内部激发态能量、激发能量、共振频率与量子点的有效受限长度和电子-声子耦合强度的关系。数值计算结果表明,量子点中弱耦合和强耦合极化子的内部激发态能量、激发能量和共振频率都随量子点的有效受限长度的减小而迅速增大。弱耦合极化子的第一内部激发态能量随电子-声子耦合强度的增加而减少;而强耦合极化子的振动频率随量子点的有效受限长度的减小而迅速增加。弱耦合极化子的第一内部激发态能量、激发能量和共振频率随电子-声子耦合强度的增加而减小。

强耦合磁极化子的内部激发态

研究强耦合磁极化子内部激发态的性质 ,利用Huybrenchts的线性组合算符及么正变换方法 ,计算了磁极化子的第一内部激发态的能量和回旋共振频率 ,讨论了这些量和磁场强度B的关系 .

多原子极性半导体中体极化子的内部激发态

研究多原子极性半导体中强耦合体极化子内部激发态的性质 ,采用线性组合算符和么正变换方法计算多原子极性半导体中强耦合体极化子的基态能量 ,第一内部激发态能量和激发能量 .

强耦合表面激子内部激发态的性质

采用线性组合算符和幺正变换方法 ,研究极性晶体中强耦合表面激子内部激发态的性质。计算了表面激子的激发态能量、激发能量和平均声子数。

晶体中弱耦合磁极化子的内部激发态

研究晶体中弱耦合磁极化子内部激发态的性质 .采用线性组合算符和么正变换方法计算晶体中磁极化子的第一内部激发态及振动频率 ,并对两种极限情况进行了讨论 .对晶体 (GaP)作了数值计算 。

光学极化子内部激发态的性质

采用线性组合算符和么正变换相结合的方法 ,讨论了光学极化子内部激发态的性质 .从数值计算的结果看出 :当耦合常数α介于 3 5～ 12 5之间时 ,能形成第一内部激发态 。

量子阱中弱耦合极化子的内部激发态能量

采用线性组合算符和变分相结合的方法,研究了电子与体纵光学声子弱耦合情况下量子阱中极化子的内部激发态能量.导出了无限深量子阱中弱耦合极化子的第一内部激发态能量与阱宽和电子-体纵光学声子耦合强度的函数关系.通过数值计算,结果表明:弱耦合极化子的第一内部激发态能量随阱宽L的增大而减小,随电子-体纵光学声子耦合强度α的增大呈线性减小.

多原子晶体中纯二维极化子的内部激发态

研究多原子晶体中纯二维电子与表面光学声子的相互作用性质,采用线性组合算符和幺正变换方法计算了多原子晶体中纯二维弱耦合极化子的基态能量、第一内部激发态能量和激发能量.结果表明:多原子晶体中纯二维极化子的基态能量、第一内部激发态能量和激发能量表示为耦合常数αsi的幂级数,不仅包括不同支SO声子与电子耦合的能量,还包括不同支SO声子间相互作用贡献的附加能量.

多原子极性晶体中表面磁极化子的内部激发态

研究多原子极性晶体中表面磁极化子的内部激发态的性质,采用线性组合算符和幺正变换方法计算多原子极性晶体中表面磁极化子的第一内部激发态的能量。

表面极化子的内部激发态

研究了表面极化子内部激发态的性质 采用线性组合算符和么正变换方法计算表面极化子的第一内部激发态的能量 。

多原子极性晶体中强耦合表面极化子的内部激发态

研究多原子极性晶体中强耦合表面极化子内部激发态的性质 。

抛物量子点中强耦合磁双极化子内部激发态性质

基于Lee-Low-Pines幺正变换,采用Pekar类型变分法研究了抛物量子点中强耦合磁双极化子的内部激发态性质,当考虑自旋和外磁场影响时,推导出二维量子点中强耦合磁双极化子基态的能量E0,声子平均数ˉN0以及第一激发态的能量E1,声子平均数ˉN1随量子点受限强度ω0,介电常数比η,电子-声子耦合强度α和磁场的回旋共振频率ωC的变化规律.结果表明,磁双极化子的基态能量E0和第一激发态能量E1由两电子的单粒子能量E E,两电子间库仑相互作用能E C,电子自旋与磁场相互作用能E s和电子-声子相互作用能E e-ph四部分组成;单粒子"轨道"运动与磁场相互作用导致了第一激发态能级E1分裂为E(1+1)1,E(1-1)1两条,而电子自旋-磁场相互作用的效应又使基态和第一激发态的各能级均产生了三条"精细结构";ˉN0和ˉN1随ω0,α和ωc的增加而增大,E e-ph的取值总是小于零,其绝对值随α,ω0和ωc的增加而增大;电子-声子相互作用的效应是束缚态磁双极化子形成的有力因素,而限定势和电子之间的库仑排斥能的存在不利于束缚态磁双极化子的形成;能量为E(1-1)1的磁双极化子要比能量为E(1+1)1的磁双极化子更容易且更稳定地处于束缚态.

极性晶体中强耦合激子的内部激发态

采用线性组合算符和么正变换方法计算了极性晶体中强耦合激子的基态能量、内部激发态能量和激发态能量。结果表明 ,激子的基态能量、第一内部激发态能量和激发能可表示为耦合常数α和降幂级数 ,其首项为 α的 1次项。

强耦合二维磁极化子的内部激发态

研究二维磁极化子内部激发态的性质。采用么正变换和线性组合算符方法 ,计算晶体中二维磁极化子的第一内部激发态能量及振动频率 ,并对 2种极限情况进行讨论 ;以晶体 Ag Cl为例作了数值计算 ,结果表明 ,二维磁极化子的第一内部激发态能量和振动频率随磁场

磁场和库仑场对抛物量子点中弱耦合极化子激发态性质的影响

采用线性组合算符和幺正变换方法研究了磁场和库仑场对抛物量子点中极化子激发态性质的影响。导出了抛物量子点中弱耦合束缚磁极化子的振动频率、第一内部激发态能量、激发能量与量子点的有效受限长度、库仑束缚势和磁场的回旋频率之间的变化关系。通过数值计算,结果表明:抛物量子点中弱耦合束缚极化子的振动频率、第一内部激发态能量、激发能量均随量子点的有效受限长度减小而迅速增大。随库仑束缚势增大而增大。随磁场的回旋频率的增加而增大。

多原子半无限晶体中极化子的激发能量

研究多原子半无限晶体中电子与表面光学SO声子和体纵光学LO声子强耦合的极化子的激发态的性质。采用线性组合算符和幺正变换方法导出强耦合情形下极化子的基态能量、第一内部激发态能量和激发能量。结果表明,多原子半无限晶体中强耦合极化子的基态能量、第一内部激发态能量和激发能量不仅包含不同支LO声子和不同支SO声子与电子耦合的能量,而且还包含不同支LO声子之间和不同支SO声子之间相互作用贡献的附加能量。