基于全息AdS/QCD分布振幅D→ρ跃迁形状因子及半轻衰变的研究

基于新的全息AdS/QCDρ介子分布振幅,利用完整QCD光锥求和规则计算了D→ρ半轻跃迁形状因子A1、A2、A3、V,并与以前基于传统分布振幅的光锥求和规则、格点计算及最新CLEO实验给出的结果进行了比较.研究表明,所给出的跃迁形状因子整体上与CLEO实验给出的结果符合的更好.在此基础上,我们对D→ρlν半轻衰变进行了研究,计算了D+→ρ0l+ν、D0→ρ-l+ν的衰变宽度并结合分值比的最新实验测量值抽取了CKM矩阵元Vcd.利用D0→ρ-l+ν过程抽取的CKM矩阵元与当前世界平均值符合的很好,D+→ρ0l+ν对应的结果也在误差范围内与世界平均值一致.

关于双重味介子分布振幅的讨论

Bc介子可以在即将运行的LHC实验上被观测到,使得对Bc介子的研究成为可能.本文在非相对论情况下,给出了双重味介子体系的波函数,并对Bc介子的分布振幅进行了唯象讨论.

基于全息分布振幅D、D_s→K~*跃迁形状因子的计算及相关半轻衰变的研究

利用全息分布振幅,通过光锥求和规则在完整QCD框架内计算了D、D_s→K~*跃迁形状因子.由于只与带电流相关,D→K~*衰变只涉及4个半轻类型的跃迁形状因子A_1、A_2、A_0、V.D_s→K~*衰变既与带电流相关也与味改变中性流相关,除了上述4个跃迁形状因子外还涉及3个张量类型的跃迁形状因子T_1、T_2、T_3.整体上来看,所给出的跃迁形状因子与以前文献中通过其他方法(基于传统分布振幅的光锥求和规则、格点模拟、光前夸克模型、重轻手征夸克模型)给出的结果在误差允许的范围内基本一致.利用给出的跃迁形状因子通过半轻衰变D^+→K^(*0)l^+νl、D^0→K^(*-)l^+ν_l结合分支比的最新实验测量结果确定了CKM矩阵元︱V_(cs)︱.预言了D_s^+→K^(*0)l^+ν_l过程的分支比并和当前实验测量结果进行了比较,可以被将来更为精确的实验所检验.

重夸克极限下激发态B介子光锥分布振幅的计算

在重夸克展开的领头阶计算了激发态B介子,包括矢量介子B*(3 S1)、轴矢量介子B1(1 P1、3 P1混合)及标量B介子(3 P0)的光锥分布振幅.利用运动方程以及重夸克对称性的限制,得到了2粒子和3粒子分布振幅的关系.矢量介子B*的分布振幅关系与文献[1]中基态赝标量B介子(1 S1)相同;但对于轴矢量介子B1和标量B介子,给出了新的结果.对这些新的振幅关系进行求解,进一步模型无关的确定了B1和标量B介子夸克-反夸克2粒子分布振幅的表达式.与基态B介子情况类似,最低扭度的分布振幅中也有来自多粒子态的贡献.

S波粲偶素的分布振幅的计算

基于库伦势的薛定谔波函数,构建了基态和激发态粲偶素的分布振幅的库伦势模型。在该模型下,分布振幅仅依赖于粲夸克的动量分数,更能客观地反映正反粲夸克强子化成粲素介子的过程。该模型构建的介子波函数可以作为一个非微扰输入,来研究末态含粲偶数的各类两体、三体和半轻B介子衰变过程。

B→π跃迁形状因子中扭度为3的分布振幅(英文)

我们选择了恰当的手征流关联函数 ,用光锥QCD求和规则去计算B到π的跃迁形状因子 ,得到的结果仅仅依赖于π介子的 3扭度光锥分布振幅 .这样从f+ Bπ的研究中 ,我们就可以对π介子的 3扭度光锥分布振幅给出一个约束条件 .

超声辐射杆振幅分布与空蚀区域

利用激光测距仪对铸造用超声系统辐射杆进行振动测试,基于比值校正法对所测振动序列进行幅值谱校正后得到辐射杆端面与柱面的位移幅值分布。测试结果表明该超声系统振动以纵向振动为主,同时存在较强的纵横耦合振动。通过超声系统辐射杆空化腐蚀试验,发现辐射杆端面腐蚀均匀分布,柱面腐蚀则出现在振幅大于2.2μm的区域。结合柱面振幅分布与空化腐蚀区域推算出700°C时7050铝合金熔体的空化阈值约为1.1 MPa。

由QCD求和规则计算π介子和K介子twist-3分布振幅的归一化常数(英文)

用QCD求和规则计算了π介子和K介子的两个twist3分布振幅的归一化常数mp0π和mp0K.与运动方程的要求不同,计算结果表明(把求和规则微扰部分的αs修正考虑之后),mp0π=1.00±0.17GeV,mp0K=1.46±0.23GeV.应该指出的是,它们与运动方程给出的结果相比要小不少.比如π介子的情形,QCD求和规则给出的上述结果约是运动方程要求的值的50%左右.在exclusive的一些过程中,人们发现,一直到Q2较大(2—40GeV2)的区域,本应受到抑止的非首要的(比如,nonleadingtwist的贡献)贡献还可以跟首要的贡献(比如,leadingtwist的贡献)相比,甚至可以超过.这是难以相信的.而较小的归一化常数将有助于弱化这个矛盾.计算结果支持这一点.

压电梁弯曲振动振幅分布特性的实验研究

对压电梁进行了弯曲振动模态有限元分析,讨论了压电陶瓷片与梁的组合方式对压电梁弯曲模态的影响,在此基础上,对压电梁B1和B3阶弯曲模态、振幅分布进行了实验研究。结果表明,当压电梁振动阶数较高时,陶瓷片的横向布置对梁的振动特性影响很小。研究结果对压电驱动技术具有指导意义。

轴对称衍射波场复振幅分布的一种新形式

本文导出轴对称衍射波场复振幅分布的一种新形式,尝试性地给出一种物理诠释,将这一分布应用到几种典型的衍射波场区域表现出较好的自洽性。

透镜光轴上的光振幅分布

本文以透镜和高斯光束菲涅耳数为参数推导出高斯光束通过透镜后光轴上的光振幅分布表达式,讨论不同参数的分布结果。

大直径超声变幅杆端面振幅的分布与影响因素

应用有限元分析软件ANSYS对大直径的纵向超声变幅杆进行振动特性研究。分析变幅杆大端面振幅的分布状况以及变幅杆直径、变幅杆长度、两端面直径比对其影响,发现其具有较复杂的振动分布,并总结一些相关规律。

不同波前振幅分布对于斯特列尔比的影响

斯特列尔比SR(StrehlRatio)是衡量一个光学系统光能强度分布优劣的重要评价指标。本文根据激光核聚变中利用修正SR模型,数学推导研究得出了波前位相及振幅信息,获取最大的SR比的两者匹配条件:即斯特列尔比与波前振幅分布和波前位相的指数函数分布的一致性成正比关系。并对该结论进行了计算机仿真验证。实验根据一有象差波面位相与一组不同的振幅分布函数进行匹配计算:当给定波前位相分布(PV<1λ)时,则不同的振幅分布得到的斯特列尔比从0.92-0.99之间变化。实验结果表明当波前振幅分布与波前位相的指数函数分布一致性越好,系统斯特列尔比越大,并且斯特列尔比主要由波前位相分布决定。该结论说明:虽然激光核聚变中振幅是高阶超高斯型分布的平顶光束,只有当波前位相的均方根趋于零相当于一平面波时则其指数分布与振幅分布达到了好的一致性,才能得到高的SR比。

驻波振幅分布研究

本文研究了入射波与经固定界面一次、二次及多次反射所生的反射波迭加而成的驻波的振幅分布规律，并得出了一些有意义的结果。

余弦振幅加权定向地震波束形成方法

可控震源进行地震勘探时,可以利用基于接收阵列的时域地震波束形成方法(TSBBRA)来提高信噪比。如果背景噪声很强,需要增大TSBBRA方法控制参数N来提高信噪比,但伴随的问题是波束会变窄,当主波束不能覆盖整个接收排列时,会造成单炮记录上有效波束范围较窄,仍难以满足数据处理过程要求。针对上述问题,提出一种基于接收阵列的余弦振幅加权定向地震波束形成方法(SDBCAD)。SDBCAD方法通过在接收端对各单炮记录进行余弦振幅加权,然后进行时域延时叠加形成定向地震波。论文合成了TSBBRA方法与SDBCAD方法下的地震数据,结果表明在TSBBRA方法的主波束无法覆盖整个观测系统时,合理利用SDBCAD方法可令地震波束展宽,更好覆盖接收排列。可见,SDBCAD方法在控制波束形态上具有适当展宽定向地震波束的能力,合理利用可改善数据质量。

煤层中瑞利型导波的能量分布

为了研究瑞利型导波在煤层中的能量分布规律,理论推导了3层对称弹性介质中瑞利波的频散曲线方程以及瑞利型导波的能量分布方程;绘制振幅深度分布曲线。研究表明,煤层中传播的瑞利型导波其能量主要集中在煤层中,且其能量在煤层中分布遵循一定的规律,即:瑞利型导波的x分量的能量关于煤层中心偶对称,且煤层中心能量最强;z分量关于煤层中心奇对称,且煤层中心能量最小。

水平层状海底Scholte波频散特性

海底Scholte波沿着海底流—固界面传播,具有典型的频散特性。Scholte波的频散特性可以反演海底浅层的横波速度,是海底横波速度建模的有效手段。建立准确的Scholte波频散理论模型至关重要。根据真实海水—海底环境建立水平层状海水—海底弹性模型,并利用边界应力和位移连续性条件推导了该模型的Scholte波频散方程及位移方程。分析了海水深度和海底物性参数对Scholte波频散特性的影响,6层海水—海底模型实验结果表明:①无论是硬海底还是软海底,Scholte波都具有明显的频散特性,硬海底Scholte波能量主要集中在海水中,基阶能量最弱,2阶能量最强,随着海水深度增加,Scholte波频散特性减弱;软海底模型固体海底的Scholte波能量明显增强,此时海水深度对Scholte波频散特性影响很小。②相比于深海环境,浅海Scholte波能量更强,频散特征更明显,因此在浅海环境利用Scholte波反演海底浅层横波速度的精度和可信度更高。最后,基于东海某工区的实际海底弹性地质模型模拟海底多分量地震数据并从中提取频散曲线,与理论计算的频散曲线进行对比分析,二者的频散曲线吻合很好,验证了所提理论方法的正确性。

用衍射屏平移相因子计算夫琅禾费衍射场强分布

用Fresnel-Kirchhoff衍射积分求解夫琅禾费衍射场分布时引入衍射屏平移相因子,可简化对较复杂衍射屏夫琅禾费衍射的讨论,加深对衍射、干涉现象的理解.

12元契比雪夫分布八木天线阵

本文所述的12元契比雪夫分布八木天线阵是由两行六列组成的平面天线阵，在列方向上，电流振幅是均匀分布的；在行方向上，电流振幅是契比雪夫分布的；各辐射单元均是相同的六元八木天线，文中给出了主要的八木天线阵设计指标，并测试了该八木天线阵在频带(0．99—1．15GHz)灯的各项电气性能指标。

海浪周期的统计分布

海浪为自然界中的一种复杂现象，从表面看来几无规律可言。但是，随着海浪观测技尤的进展，从实际资料的分析过程中，发现了海浪要素的分布规律(7)。随后,对海浪要素统计规律进行研究者愈来愈多，而且所得的结果对海浪理论的研究起了重要的作用。