同一区域不同分布高度葛萝槭表型性状变异分析

为了解同一区域不同分布高度葛萝槭种群表型变异程度及变异规律,对来自河北省灵寿县五岳寨地区3个分布高度葛萝槭种群进行单果质量、单果皮质量、果长、果宽、果厚、果实长宽比、单种质量、种长、种宽、种厚、种子长宽比及种子千粒质量等12个表型性状进行观测,采用平均值、变异系数、方差分析及相关性分析等方法进行分析。结果表明:同一区域葛萝槭果实和种子的12个表型性状在不同分布高度和相同分布高度间都存在显著性差异;葛萝槭果实和种子12个表型性状遗传变异系数为2.0339%~35.2534%,变异系数最大的是种子千粒质量,最小的是果宽;12个表型性状平均变异系数最大的为高度1197.3 m,最小的为高度1486 m,变异系数在一定分布高度范围内随高度而变化,海拔越高变异系数越小,葛萝槭果实、种子表型性状和分布高度密切相关,各表型性状间相关性不显著,一定高度范围内果实和种子质量随高度升高而增大;种子含水率平均为11.1841%;变异系数为6.5781%。

考虑脉冲高度分布(PHD)的光电倍增管光子探测模型

光电倍增管(Photomultiplier Tubes,PMT)具有光子级别的灵敏度,而且没有物理意义上的死区时间,在光子计数雷达应用中有独有的优势,但PMT响应单光子输出脉冲高度呈高斯随机分布,且不同脉冲之间还有可能产生堆叠,传统的单光子模型不能准确描述PMT的光子探测过程。针对PMT输出脉冲高度随机分布,脉冲堆叠现象和光子事件鉴别阈值的设置对光子事件探测概率的影响提出了一个新的PMT光子探测模型,并根据实际应用场景进行了简化,通过蒙特卡洛仿真验证了简化模型的适用性。搭建了光子计数雷达系统,通过和盖革模式APD进行实验对比,发现PMT光子探测模型虽然有略微的探测概率损失,但在测距应用中具有更小行走误差和更高测距精确度。实验也证明了新模型相比于传统单光子探测模型更符合PMT的光子事件探测概率分布,新模型对基于PMT光子计数雷达的系统设计和理论分析具有重要的指导意义。

磁暴期间OI 135.6 nm气辉经纬及高度分布的变化特征

利用GUVI探测器观测的OI 135.6 nm气辉辐射数据,研究了2003年10月和11月两次持续时间不同的强磁暴期间气辉辐射强度经纬度分布及纬度–高度分布的变化。结果表明,全球大部分区域内OI 135.6 nm气辉辐射强度在磁暴期间会随着Dst指数的降低而增强,与磁暴的剧烈程度呈现准正相关关系。从纬度上看,气辉辐射强度的增强会由磁静期的磁赤道两侧附近向高纬地区延伸至南北半球50°附近,增幅基本在80%以上,最大可超过200%,且经纬度分布在磁暴期间的变化情况呈现出南北不对称性和纬向不对称性;从高度上看,气辉辐射强度的增强会由磁静期的300~400 km(即电离层F2层高度)扩散至其他高度,特别是在100~200 km(即低热层高度)的部分纬度上会出现相比其他高度更为显著的增强,增幅超过300%;气辉辐射出现增强的时间与磁暴相位基本同步。

紫锥菊的形态学性状、分布高度与质量相关性研究

目的:探讨紫锥菊形态学、分布高度与内在质量的相关性,为优良品种的选育积累资料。方法:测量不同表型紫锥菊样品的形态学性状数据,采用高效液相色谱法测定样品中咖啡酸衍生物的含量,用比色法测定样品中总多酚的含量,并对样品形态学性状与质量进行相关性分析。结果:不同表型紫锥菊样品在形态学性状与质量上均存在差异:(1)各有效成分含量几乎均与植株的海拔高度成负相关,尤以菊苣酸显著。(2)形态学性状中,咖啡酸含量与株高、花序托高度之间呈正相关;绿原酸含量与花序托高度之间呈正相关;单咖啡酰酒石酸含量与株高呈正相关;菊苣酸含量与花序托高宽比呈正相关。结论:高海拔不利于紫锥菊有效成分的积累;株高、花序托高度与花序托高宽比可作为初步判断紫锥菊药材质量的表型性状。本试验可为田间紫锥菊优良种质的筛选提供理论基础。

大气折射率高度分布模式及其应用

光束通过大气时,由于大气密度的不均匀性使光束发生偏折,光传播的程长增加及其轨迹产生弯曲,由此造成待测目标的角位置和距离的测量误差。分析了近几年新疆戈壁地区大气参数探空数据的主要结果,给出了大气参数的平均高度分布廓线,依据光波波段的折射率公式,利用以上结果计算了该地区折射率高度分布数据,通过模式拟合给出了该地区大气折射率指数分布模式和三参数伽马分布模式。详细分析了大气压强、温度、波长等因素单独对大气折射率的影响。应用该地区的大气折射率高度分布模式对光传输的大气折射效应进行了理论分析,给出了整层激光传输的折射角、蒙气差和大气色散。以期对该地区光传输折射效应进行修正。

流星参数的数值分析和流星高度分布模型

流星余迹能够被后向散射雷达观测到,利用观测结果,可以分析和研究流星的空间分布和时间变化规律.同时,利用流星空间分布还可以进行空间碎片的研究.基于标准理论,对影响雷达回波功率的主要因素,例如如双极扩散、余迹的初始半径、流星的有限速度,以及雷达的脉冲重复频率在不同频率和速度下进行了数值分析和计算,得到的流星衰减时间及双极扩散系数的观测结果与理论结果一致.通过对昆明流星雷达观测到的571 632个流星进行统计分析,得到了流星高度分布统计模型,并利用该模型的分析结果与不同月份流星的观测数据进行对比,结果比较一致.

用波面高度分布的非正态特征反演非线性随机海浪

本文不依据波动的非线性方程，而是利用波面高度分布的非正态特征反演非线性随机海浪．在窄谱条件下，论述了反演的非线性波面、谱及波面极大（小）值分布同现有某些非线性理论结果的一致性，以深水正态海浪过程用浅水非正态特征反演浅水非线性海浪过程及其谱作为算例，并用实测资料检验，结果表明，其同实测值符合较好，从而说明本文方法是可行的。

对地球大气密度随高度分布规律的讨论

以NASA大气模式MSISE-1990为依据,用实例验证的方式证明了关心大气成分的数密度时,玻耳兹曼能量分布律仅适用于几公里至几十公里高度以内的分子态气体。考虑重力加速度随高度变化时,用该分布律得到的无限高处大气数密度在数学形式上不为零,但从物理角度分析其值与零没有差别。忽略重力加速度随高度变化时,用该分布律得到的无限高处大气数密度在数学形式上似乎为零,但无限高处重力加速度应为零,因而不能解决无限高处大气数密度在数学形式上不为零的问题。计算大气分子总数时,积分上限只需数十公里。考虑重力加速度随高度变化时,用该分布律计算大气分子总数的积分发散,因此上限不应超过数百倍地球半径;忽略重力加速度随高度变化时无此限制。达道安等人(宇航学报,2006,27(06): 1306-1313)对该分布律导出的大气密度随高度分布所作的修正,不仅在数学形式上解决了无限高处大气数密度不为零的问题和计算大气分子总数的积分发散的问题,而且在有实际意义的范围内与该分布律精密吻合。

非均匀截面耀斑环中硬X射线辐射空间结构和高度分布

本文在非均匀截面耀斑环的模型下，分析了硬Ｘ射线辐射的空间结构和高度分布，讨论了Ａ，Ｂ和Ｃ三类耀斑硬Ｘ射线源的形成和特征．结果表明：硬Ｘ射线源的结构和高度与耀斑环磁场结构。

长期右房起搏形成房颤犬模型的神经发芽和交感神经高度分布

长期快速心房起搏可以导致犬房颤,可能是由于起搏引起的电生理重构及解剖学重构所致。是否存在神经重构的组织学证据尚不清楚。 方法和结果 对6条犬进行了(111±76)天的快速右房起搏以持续房颤。取6条健康犬作为对照。用抗生长相关蛋白43(GAP43)和抗酪氨酸羟化酶(TH)

高度分布函数与自相关函数对表面粗糙度参数的影响

目的研究具有不同高度分布和自相关函数的表面形貌的粗糙度参数变化。方法利用数字滤波法构造具有特定参数(如倾斜度、峰值、最快下降自相关长度和纹理高宽比、高度方差)的粗糙度表面,然后比较和分析不同类型形貌的参数。结果算术平均峰曲率不随高度分布函数和自相关函数变化,均方根斜率、界面开发面积比和峰密度随各种高度分布函数和自相关函数变化的影响较大。结论算术平均峰曲率不能表征高度分布和自相关函数。比较相同高度分布的表面形貌时,应对纹理高宽比、最快下降自相关长度、均方根斜率、界面开发面积比和峰密度进行比较。当比较不同高度分布的形貌时,应该对高度类参数倾斜度、峰值、高度均方根、最大高度、最大谷值和最大峰高进行比较。

非高斯高度分布函数构造的表面形貌的表征

目的研究具有不同高度分布函数的表面形貌粗糙度参数的变化。方法高度分布函数包含了表面形貌的高度信息,通过对其逆运算可重新构建表面形貌。通过统计表征不同高度分布函数所构建的表面形貌的高度类粗糙度参数,并对比分析它们之间的变化关系,从而确定用于准确描述表面形貌的基本高度类参数。结果源于同一种非高斯型的分布函数构建出的表面形貌,部分表征表面形貌的高度类粗糙度参数会保持一致;而源于不同的非高斯型高度分布函数构建出的表面形貌,其部分高度类粗糙度参数(R_a、R_q、R_(sk)、R_(ku))会随高度分布函数形状的变化而发生规律性变化,由此提出了高度类参数简化选择的方式。结论可根据需求选取适当的粗糙度参数来表征表面形貌。对于满足同一高度分布函数的表面形貌,可以通过测量与峰值(谷值)相关的参数(如R_p、R_v等)或高度位置信息相关的参数(如R_(tm)、R_(3y)等),来表征区分不同的表面形貌。对于满足不同高度分布函数的表面形貌,可以通过测量由分布函数确定的参数(R_a、R_q、R_(sk)、R_(ku))来进行初步的表面表征区分,而后再按照需求进行多参数的测量。

氧化铝陶瓷表面高度分布状态随抛光时间的变化规律与机理研究

利用化学机械抛光对氧化铝陶瓷进行加工,结合表面算术平均高度Sa和均方根高度Sq,研究偏斜度Ssk和陡度Sku随抛光时间的变化规律,分析光滑表面形成机理。结果表明:随着抛光时间的延长,Sa和Sq呈先快速下降后缓慢下降的规律;Ssk呈先下降后上升再波动的规律;Sku呈先上升后下降再上升的规律。塑性去除、晶粒断裂和晶粒脱落三种作用机理是表面高度分布变化的本质,其中塑性去除作用贯穿整个抛光过程,有利于形成光滑表面;而晶粒断裂和晶粒脱落则主要作用于较光滑表面,这也是Ssk和Sku在抛光后期呈波动变化的主要原因。

碳纳米管阵列高度分布的唯象分析模型

本文提出了一个唯象模型,用于解释常压生长条件下碳纳米管阵列高度分布变化的原因,分析的结果指出由于更多的碳源分子在催化剂的边缘吸附,一方面促进了碳纳米管的生长,另一方面也会带来更多的裂解产物在催化剂边缘吸附,使得边缘的催化剂受到的毒化作用增强,这两方面的共同作用导致了常压生长条件下碳纳米管阵列呈现出不同的形貌特征。

液面在毛细管中升高与蒸气压高度分布的关系

本文阐述了液体在毛细管中升高或降低与其汽气压的高度分布之间的联系．即液体在毛细管中形成液柱，同时形成凹月面，液体在凹月面处的蒸气压低于毛细管底部液平面的蒸气压而等于液平面上方与凹月面等高处的蒸气压。另外，就几种常见的与蒸气压有关的自然现象作出了与现行物化教材不同的解释。

我国水青冈属植物的地理分布格局及其与地形的关系

利用我国水青冈属（ＦａｇｕｓＬ．）植物的地理分布资料和１∶１００万地形图资料，利用Ｋｒｉｇｅ空间统计方法对我国分布较广的４种水青冈，即长柄水青冈（Ｆ．ｌｏｎｇｉｐｅｔｉｏｌａｔａＳｅｅｍ．ｅｔＤｉｅｌｓ）、亮叶水青冈（Ｆ．ｌｕｃｉｄａＲｅｈｄ．ｅｔＷｉｌｓ．）、米心水青冈（Ｆ．ｅｎｇｌｅｒｉａｎａＳｅｅｍ．）和巴山水青冈（Ｆ．ｂａｓｈａｎｉｃａＹａｎｇ）的空间分布格局及其与地形的关系进行了研究。结果表明，我国水青冈属植物显示出南北变化较小、东西变化显著，一些区域出现较周围地区较高或较低分布的“岛屿化”现象的空间分布格局。这与我国的地形特征以及水青冈的生态特性等有关。沿不同经向剖面，分析水青冈的分布高度与地形平均高度之间的关系显示，随地形高度的增加，水青冈分布上限的高度也逐渐增加，其趋势可用对数或直线拟合，但不同种对地形高度变化的反应存在差异。这些结果不仅从较大尺度上定量说明了我国水青冈分布高度的山体效应现象，也揭示了物种间山体效应的差异。这种差异可能与物种的生态适应性和生态幅度有关。

不同放牧强度下门源草原毛虫在高寒草甸上的空间分布

按照放牧强度递增的顺序在高寒矮嵩草草甸上选取冬季自由放牧、轻牧、中牧、重牧4个样地,每个样地随机选取10个0.5m×0.5m的样方,对每个样方中的植被高度、盖度、虫口密度、毛虫的垂直分布高度等指标进行测定,根据空间分布指数对不同放牧强度下门源草原毛虫幼虫的空间分布情况进行分析。结果表明,适度的放牧干扰会增大门源草原毛虫的虫口密度,过度放牧则可抑制该物种密度的增大。门源草原毛虫在水平和垂直两个方向上均呈现聚集分布。放牧干扰不会改变该物种的聚集分布特征,但可通过对其食物及生境的作用,影响其聚集程度。

激光测距中的大气折射率分布模型

我们利用模式大气建立了一种全球平均折射率高度分布的伽马函数模型,计算结果指出该模型比常用于射频的指数分布具有更好的效果。为了检验全球折射率模型的适用性,利用典型地区的气候资料进行了比较,结果表明全球平均模型可使大气折射修正误差不超过1m,如果采用本地区的平均模型,有可能使测距误差限制在0.2m左右。

一次大磁暴主相期间ENA氧与氢的分离及分布特征——TWINS卫星观测

本文采用基于ENA(Energetic Neutral Atoms)次生电子起始脉冲高度分布,统计拟合分离中能段ENA两种主要成分氢和氧的方法,研发了实现ENA氢与氧分离的TWINS卫星原始数据处理软件;其中所需要的脉高分布模型,参照已有理论公式,利用TWINS(Two Wide-angle Imaging Neutral-atom Spectrometers)卫星标定数据进行拟合确定未知参数,再加以计算得到.将上述方法用于TWINS卫星实测数据,分离得到一次大磁暴主相期间ENA-H和ENA-O微分通量随观测视线的分布及其随主相增长的变化.分析发现:(1)ENA-H与ENA-O微分通量的强度和随观测视线的分布特征都有明显差别,从某种角度反映出ENA之源的O^+与H^+离子强度和分布之间的差异;(2)接近主相极大时,ENA-H有很强的低高度发射(LAE,Low Altitude Emission),出现在磁地方时午夜前极光和亚极光纬度区,意味着该区域较强的等离子片和环电流质子沉降,进入到外层基底以下较低高度大气层;而ENA-O则未有明显LAE产生;ENA-O强通量观测视线主要穿过广大环电流区,磁地方时主要在午夜之后以及黄昏前和黎明前后;(3)在磁暴主相快速增长期,ENA-O平均总通量持续增大,而ENA-H同步减小,ENA-O与ENA-H平均总通量的比率随环电流指数Dst绝对值的增大而大致成正比增长.