关于动力Alfven波的色散与朗道阻尼

根据完全动力论理论，证明了可由简化漂移动力论方程求得动力Ａｌｆｖｅｎ波色散方程，即横向用磁流体力学方程，纵向用Ｖｌａｓｏｖ方程，在初级近似下由此推导出适合于日冕和太阳风的色散关系和Ｌａｎｄａｕ阻尼，得到在性质上与ＭＨＤ Ａｌｆｖｅｎ波完全不同的动力Ａｌｆｖｅｎ波，太阳风中Ａｌｆｖｅｎ湍流很容易由动力Ａｌｆｖｅｎ波演化而来。提出由动力Ａｌｆｒｅｎ波构筑太阳风高速流模型将更符合观测结果。

非线性磁声波和动力Alfven波的稀疏孤子解及其在低极尖区的应用

详细研究非线性磁声波和动力Ａｌｆｖｅｎ波稀疏型孤子解的性质，发现激发的电磁场在方向和形态上有明显区别，并和低极尖区Ｆｒｅｊａ卫星观测资料作比较，说明低频波密度下凹型事件更可能是非线性动力Ａｌｆｖｅｎ波所引起．

动力Alfven波加热日冕和加速太阳风的耗散长度

动力Alfven波高频分支在冕洞中沿磁场方向传播时, 其Landau阻尼可以给出可观的加热效果. 从理论上计算出波能通量的耗散形式和耗散长度, 与经验模型给出的耗散长度一致, 从而给出经验模型中耗散长度的理论根据.

带有平行电场的Alfven激波样结构──极光粒子加速机制

动力Alfven波在色散和反常耗散作用下，非线性演化成类似激波样的结构．它携带的平行电场为极光粒子加速提供了新机制．Wieja卫星观测到相似的孤立Alfven结构．

离子非线性极化漂移对动力学Alfvér孤波特性的影响

考虑离子极化漂移中非线性项对动力学Alfven孤波特性的影响,采用双流体模型研究磁化等离子体中低频动力学Alfven稀疏型孤波的特性.所得的结果表明,两种类型的动力学Alfven稀疏型孤波在磁层中大范围内均存在(参数β约为10-6-0.1,β为等离子体的热压与磁压之比,即β=2μ0 nT/B02),它们或以超Alfven速或以亚Alfven速传播.同时发现在β值较小(10-6-10-4)时,离子极化漂移非线性项对动力学Alfven孤波特性有较大的影响,不可忽略.而在较大值时(β～0.1),此修正作用不大.由于动力学Alfven孤波允许平行电场存在,故它对等离子体中带电粒子的加速和能化起重要作用;同时也对离子的横向加速有一定的作用,它使一种新的能量转换机制成为可能.

太阳风中的Alfven波耗散与电子和质子温度分布问题

根据动力论Alfven波耗散机制，详细计算了动力论Alfven波衰减的能量分配给质子和电子的比率．初步解释了高速太阳风中质子温度比电子温度高的事实，定性说明了r＜10Rs时电子快速冷却的原因．

太阳风中Alfven脉动耗散

本文从动力论Ａｌｆｖｅｎ 波理论出发， 导出太阳风中的Ａｌｆｖｅｎ 脉动的耗散长度理论由太阳向外传播的Ａｌｆｖｅｎ 脉动存在Ｌａｎｄａｕ 衰减和脉动串级数值计算表明， 该理论能够解释Ｂａｖａｓｓａｎｏ〔３〕等人描述的Ａｌｆｖｅｎ 脉动耗散长度与频率的关系；

太阳风高速流中重离子(α粒子)的捕获加速机制

观测表明,太阳风高速流中重离子（α粒子）的速度高于太阳风整体速度,而且大约高出一个Alfven波速;同时还有少量质子也是如此.提出当太阳风高速流被加速到Alfven速度时,动力Alfven波二次激发,捕获全部的α粒子和部分质子并形成Alfven孤波.这一机制可以解释上述观测结果.数值计算给出波激发捕获条件.