窄带滤光片设计中通带半宽度、矩形度和陡度的影响因素研究

窄带滤光片设计中的一些参数,会对其性能产生影响。为了揭示它们之间的变化关系,在光学薄膜设计软件Essential Macleod中进行了模拟实验。主要针对窄带膜系中的高低折射率之差,干涉级次,反射层层数和腔数对其通带半宽度、矩形度和陡度的影响进行了分析,并得到了它们的影响规律。对于进行窄带滤光片的设计有一定的指导作用。

不同表面复合速率情况下IBC太阳电池发射区半宽度研究

利用TCAD半导体器件仿真软件对N型插指背接触（Interdigitated Back Contact,IBC）单晶硅太阳电池发射区半宽度进行研究,全面系统地分析了在不同背表面复合速率的情况下,发射区半宽度对IBC太阳电池短路电流密度（JSC）、开路电压（VOC）、填充因子（FF）及转换效率（Eff）的影响。结果表明：随着背表面复合速率的增大,对于不同发射区半宽度的情况,IBC太阳电池JSC、VOC、FF及Eff均显著降低。当背表面复合速率一定时,发射区半宽度越大,JSC、VOC越高,而FF越低。随着发射区半宽度的增大,IBC太阳电池Eff呈现先增大后减小的变化特点。当背表面复合速率较小（50~500 cm/s）时,最优的发射区半宽度为800μm。当背表面复合速率较高（≥5000 cm/s）时,最优的发射区半宽度为1200μm。

测量高斯光分布半宽度的光电共轭方法

测量光电信号与参考光电信号来自同一光电器件,形成一对共轭函数。调整参考光电信号 放大器的正电源电平,使之等于测量信号的峰值,此时两函数共轭交点之间的距离即对应于光束的半宽。测量过程中,被测光束能量的缓慢变化并不对结果造成影响,因此稳定性较好,实验重复精度至±2mm。

聚光背结背接触太阳电池发射区半宽度的优化研究

利用TCAD半导体器件仿真软件对中低倍聚光光伏系统中应用的N型叉指背接触(IBC)单晶硅太阳电池的电学性能进行了仿真研究。全面系统地分析了在不同聚光比情况下,单元电池发射区半宽度对聚光IBC太阳电池短路电流密度、开路电压、填充因子及转换效率的影响。仿真结果表明:聚光IBC太阳电池的电学性能受到单元电池发射区半宽度和聚光比的显著影响。在不同的聚光比情况下,存在最优的发射区半宽度,使得聚光IBC太阳电池转换效率最高。随着聚光比的增大,最优的发射区半宽度减小。虽然增大聚光比可提高聚光IBC太阳电池的转换效率,但同时减小了最优的发射区半宽度及参考范围,增加了聚光IBC太阳电池的制备难度。

600～1500K温度下H_2O-Ar、H_2O-CO_2混合气体中H_2O分子谱线的半宽度

本文用ＩＯＳ方法和我们改进的Ｂｕｃｋｉｎｇｈａｍ势计算了Ｈ２Ｏ－Ａｒ、Ｈ２Ｏ－ＣＯ２混合气体中Ｈ２Ｏ分子谱线在高温下（６００Ｋ、９００Ｋ、１２００Ｋ、１５００Ｋ）的压力展宽半宽度．分析了谱线半宽度随温度变化的规律。

高温下H_2─Ar、H_2O─CO_2混合气体中H_2O分子谱线的半宽度

本文用ＩＯＳ方法和我们改进的Ｂｕｃｋｉｎｇｈａｍ势计算了Ｈ２Ｏ—Ａｒ、Ｈ２Ｏ—ＣＯ２混合气体中Ｈ２Ｏ分子谱线在高温下（６００Ｋ、９００Ｋ、１２００Ｋ、１５００Ｋ）的压力展宽半宽度。分析了谱线半宽度随温度变化的规律，同时也讨论了半宽度和被加宽分子大小的关系。

高温下CO_2-N_2,CO_2-CO_2混合气体中CO_2分子的谱线压力展宽半宽度

用无限阶突变（ＩｎｆｉｎｉｔｅＯｒｄｅｒＳｕｄｄｅｎ（１ＯＳ））近似方法系统计算了ＣＯ２－Ｎ２，ＣＯ２－ＣＯ２混合气体中ＣＯ２分子在２９６－１２００Ｋ温度下转动量子数从１到３０的谱线压力展宽半宽度。计算过程中各系统的相互作用势采用改进的Ｂｕｃｋｉｎｇｈａｍ模型势。得到的结果和现有结果符合较好。

高温下H_2O－N_2、H_2O－H_2O混合气体中H_2O分子谱线的半宽度

本文用ＩＯＳ方法和我们改进的Ｂｕｃｋｉｎｓｈａｍ势计算了Ｈ２Ｏ－Ｎ２、Ｈ２Ｏ－Ｈ２Ｏ混合气体中Ｈ２Ｏ分子谱线在高温下（６００Ｋ、９００Ｋ、１２００Ｋ、１５００Ｋ）的压力加宽半宽度。分析了谱线半宽度随温度变化的规律，同时也讨论了半宽度与加宽和被加宽分子大小的关系。

400-1200K温度下CO_2-O_2混合气体中CO_2分子谱线的压力展宽半宽度

用ＩＯＳ近似方法系统计算了ＣＯ２－Ｏ２混合气体中ＣＯ２分子在４００－１２００Ｋ温度下转动量子数从１到３０的谱线压力展宽半宽度。计算过程中各系统的相互作用势采用修正的Ｂｕｃｋｉｎｇｈａｍ模型势。结果和现有结果符合较好。

由检定信息确定测量仪器半宽度a的探讨

文章介绍了由检定合格的测量仪器进行测量时,其示值对应被测量值分布半宽度a的确定方法,并给出了数字压力计和砝码的示例。探讨了检定方法对确定半宽度的影响。

激光束斑半宽度测量的新方法

本文介绍一种激光束斑半宽度测量的新方法，其依据是推广的朗奇法，并详尽讨论该测量系统组成．该测量系统可通过计算机控制，与传统测量方法相比，具有简便易行、测量精确、通用性强的特点．这种测量方法已成功地应用于氦氖激光束斑测量．

激光脉冲半宽度与激光导引头探测响应电压

建立了光电二极管峰值电压响应模型，定量分析了激光导引头四象限探测器输出的峰值响应电压随指示激光脉冲半宽度的影响程度，解释了激光导引头的探测阈值采用能量密度而不是功率密度单位的原因。通过仿真计算，说明指示激光若有较长的拖尾部分，它虽然占了不小比重的激光能量密度积分值，但是对激光导引头四象限探测器输出的峰值响应电压没有多少贡献。由此建议电子靶场在验收激光指示器时，应该测出激光脉冲波型作为参考。

时域天线阵列半功率波束宽度计算

对于冲击雷达系统中的时域天线阵列,提出点源近似模型,用来计算时域超宽带天线阵列辐射瞬态电磁脉冲的场方向图以及辐射波束的半功率波束宽度。采用点源近似模型计算的半功率波束宽度和CST仿真结果一致,并和实验测试结果吻合得很好。实验表明,阵列辐射瞬态电磁脉冲具有波束聚焦特性,点源近似模型可以作为一种简便的方法,对时域天线阵列的参数进行分析。

安装姿态对天线方向图水平面半功率波束宽度测试的影响

为了研究安装姿态对天线方向图水平面半功率波束宽度测试的影响,通过仿真分析及实测验证的方法,研究了天线姿态及抱杆姿态存在俯仰偏移时对天线方向图水平面半功率波束宽度测试的影响,仿真分析了双通道900天线、双通道1800天线、FAD宽频智能天线存在安装姿态差异时,对水平面半功率波束宽度的影响,并通过实验证实了安装姿态差异对方向图水平面半功率波束宽度的影响,为在测试中科学合理地架设天线提供了参考。

矩形反演方法在航放测量中的应用

在主攻北方盆地砂岩型铀矿背景下,航放测量面临新的挑战。多年来,航放测量一直采用半无限反演方法来计算放射性核素含量。采用半无限反演方法反演的信息用于区域铀成矿远景评价有其自身的优势,在砂岩型铀矿勘查中也取得了不少成果,但半无限反演方法较难反演诸如异常点、矿化点、含矿层、盖层高浓度的含氡断裂构造等局部辐射体。航放数据反演方法亟待发展与创新。文章详细介绍了一种适合盆地砂岩型铀矿勘查的航放数据反演方法—矩形反演方法,在航放异常筛选与查证、航放数据反演等方面作了许多探索,认为矩形反演方法较现行半无限反演方法能正确反演不同出露规模的辐射体,尤其是对具有找矿意义的局部辐射体的反演。研究提出了提取具固定半值点宽度峰形特征点作为砂岩型铀矿成矿有利信息的观点,并在巴音戈壁盆地塔木素地区取得较好应用效果。建议将矩形反演识别异常的标准以及信息提取技术进一步推广应用,以使航放测量更好地服务于我国砂岩型铀矿勘查。

中强度钢拉伸试验检测结果测量不确定度评定

CNAS-CL10-G003:2006《材料理化检验测量不确定度评定指南及实例》,给出的测量不确定度的定义是“测量不确定度是与测量结果相关联的一个参数,表征合理地赋予被测量值的分散性”。由于测量的不完善和人们认识的不足,使得一切测量结果都不可避免地具有不确定度。在多次重复测量中,所得的被测量值具有分散性,即测得的结果不是同一个值,而是以一定的概率分散在某个区间内的多个值。测量结果是一个区间,区间的大小就是测量不确定度,往往用区间的半宽度来表示。区间的半宽度越大,测量不确定度越大,测量的分散性越大,测量结果质量越低。反之,区间的半宽度越小,测量不确定度越小,测量的分散性越小,测量结果质量越高。在测量工作中,只有给出了测量不确定度,测量结果才是完整和有意义的。通过对某中强度钢圆形试样拉伸试验过程中从试样横截面尺寸测量、试验力值测量、试验速率的偏差、检测结果数值修约等方面测量结果不确定度进行评定,分析规定塑性延伸强度、抗拉强度、断后伸长率三个指标测量结果不确定度的来源,提供了这三个指标测量不确定度的评定过程、方法及结果表示,为相同类型的金属材料拉伸试验不确定度的测量与评定提供了参考。

多半波滤光片的研究

本文对多半波滤光片的几种典型的结构进行了分析、计算，在膜系设计理论的指导下设计并实验制备了多半波滤光片，获得了令人满意的结果。

980nm半导体激光器输出光谱特性的改善

为了改善980nm半导体激光器的输出光谱特性,采用传输矩阵分析法推导了双布喇格光纤光栅谐振腔的传输表达式,对布喇格光纤光栅长度和谐振腔腔长对输出光谱的影响进行模拟仿真,结果表明布喇格光纤光栅长度对输出光谱的影响大于谐振腔腔长对输出光谱的影响,加长布喇格光纤光栅长度能压缩输出光谱线宽.在980nm半导体激光器尾纤上写入不同布喇格光纤光栅长度的双布喇格光纤光栅谐振腔,验证了引入双布喇格光纤光栅谐振腔在压缩980nm半导体激光器输出光谱线宽的同时改善了其输出光谱的稳定性.当环境温度在0~75℃范围内变化时,980nm半导体激光器输出中心波长仅变化0.06nm.