利用原子-腔场的Raman相互作用制备类自旋多腔场纠缠态

提出了一种利用Λ型三能级原子与相干态腔场的Raman相互作用制备类自旋多腔场纠缠态的方案。

利用∧型三能级原子与腔场的Raman相互作用制备二项式态的叠加态(英文)

提出了一种制备二项式态的叠加态，亦即类Schr6山nger猫态的方案．在这个方案里，A型三能级原子被送入初始时处于二项式态的腔中，通过原子一腔场的Raman相互作用，原子一胜场系统处于缠结态·通过对原子的选择测量，原子一腔场塌缩到类Schrodnger猫态．

Kerr效应对原子与双模场Raman相互作用模型腔场谱的影响

研究了含Kerr介质高Q腔中单个二能级原子与双模量子化光场发生Raman耦合过程的腔场谱，给出原子初态处于基态而初始光场为数态时的数值结果．发现在一般情况下，两模腔场谱均为双峰结构,Kerr效应对真空场谱结构无影响．在弱场条件下，Kerr效应的增强会导致备模高频峰明显增高，而低频峰明显降低；在强场条件下，各峰峰位都随着Kerr效应增强明显右移，谱结构整体偏离原共振频率.

利用简并Λ型三能级原子与单模腔场的Raman相互作用制备压缩态的叠加态

本文提出利用简并Λ型三能级原子与单模腔场的Raman相互作用制备压缩相干态的叠加态的一种新方案，并对单模压缩相干态光场中有关压缩角(即压缩方向)的控制问题进行了详细讨论。

利用原子-腔场Raman相互作用制备原子纠缠态

往光腔中注入２ 个Ｖ型三能级原子使其与腔场发生Ｒａｍａｎ 相互作用，接着再往光腔中注入第３ 个原子， 此原子是处于共振态的二能级原子， 最后对原子３ 和光场进行测量， 便可得到原子１ 和２ 的纠缠态．

利用原子与SU(2)相干态腔场的Raman相互作用制备原子纠缠态

利用一个参量频率转换过程 ,在腔中制备双模SU(2 )相干态 ,然后注入一系列全同的Λ型三能级原子 ,这些原子与腔场的一个模发生拉曼相互作用 ,通过系列原子 腔场相互作用生成腔场 原子纠缠态 ,通过对腔场进行选择性测量 。

两模光场与原子相互作用中光场周期性和频效应-理想Kerr介质腔中非关联双模相干态光场与V型三能级原子相互作用系统中光场的不等阶和压缩效应

利用多模压缩态理论 ,通过数值计算研究了高QKerr介质腔中非关联双模相干态光场与V型三能级原子相互作用系统中双模光场的不等幂次高次和压缩效应 ,分别绘出了两模光场第一模i次方第二模j次方不等幂次和压缩度的第一正交分量 (Sh1 ij) ,第二正交分量(Sh2 ij)的时间演化曲线 结果表明 :1 )Kerr介质的存在和嵌放在介质中的V型三能级原子是产生双模光场不等阶和压缩效应的物质条件 ,二者缺一不可 2 )腔中光场和原子发生光子交换是导致双模光场不等幂次和压缩效应的微观机制 3)在不考虑坐标度的情况下 ,不同条件下的时间演化曲线呈现非常相似的“崩坍 -复原 -凹谷”式结构 ,且复原区的波型振荡次数及凹谷区的振荡下降和振荡上升型式一样 4)在 χ以及〈n1 〉 ,〈n2 〉不变的条件下 ,不等幂次高次和压缩度时间演化曲线的崩坍 -复原 -凹谷式结构的持续时间随压缩阶次的升高而缩短 ,压缩度随压缩阶数的升高而迅速下降 5 )在平均光子不变 (即〈n1 〉 ,〈n2 〉恒定 ) ,但Kerr介质不同 (即 χ变化 )的条件下 ,不等幂次高次和压缩度曲线的周期随Kerr介质的三阶非线性极化系数 χ的增加而缩短 ,幅度则不受Kerr介质的三阶非线性极化系数变化的影响 6)不等幂次高次和压缩效应的持续时间等强烈地依赖于Kerr介质的?

Kerr效应对原子与双模场Raman相互作用模型腔场谱的影响

研究了含Kerr介质高Q腔中单个二能级原子与双模量子化光场发生Raman耦合过程的腔场谱,给出原子初态处于基态而初始光场为数态时的数值结果.发现在一般情况下,两模腔场谱均为双峰结构.Kerr效应对真空场谱结构无影响.在弱场条件下,Kerr效应的增强会导致各模高频峰明显增高,而低频峰明显降低;在强场条件下,各峰峰位都随着Kerr效应增强明显右移,谱结构整体偏离原共振频率.

利用∨型三能级原子与相干态光场的Raman相互作用实现类自旋的腔场GHZ态

在大失谐条件下,利用简并∨型三能级原子与相干态光场的Raman相互作用,提出了一种实现类自旋的腔场Greenberger Horne Zeilinger(GHZ)态的新方案.

单模辐射场与耦合双原子Raman相互作用过程中光场的量子特性

研究了单模辐射场与耦合双原子Raman相互作用过程中光场的量子特性 。

纠缠态原子与压缩真空场Raman相互作用的量子信息保真度

利用全量子理论和数值计算方法研究了两个全同的纠缠二能级原子与压缩真空场Raman相互作用的量子信息保真度.结果表明,系统、原子和场的保真度随初始光场的压缩参数的增加而急剧减小,且与两原子体系的纠缠度和原子间偶极-偶极相互作用强度相关联.

利用原子-腔场共振相互作用制备多原子缠结态(英文)

提出了一个利用量子腔场与原子的共振相互作用制备多原子缠结态的方案 .首先将一个初态制备在基态和激发态的叠加态的二能级原子注入一个真空态腔场中 .原子通过腔时产生原子 -场缠结 .制备于基态的其它二能级原子分别以不同角度注入腔场 ,在与腔场相互作用时可制得多原子缠结态 ,而空腔仍然保持在真空态 .与现存的方案比较 。

非等同两原子与双模叠加态腔场的拉曼相互作用

研究了处于双模腔中的两个非等同二能级原子与叠加态光场的拉曼相互作用,推导出了两模光场均处于光子数态和任意叠加态时腔场谱的计算公式,给出了两模初始场为相干态和压缩真空态时谱结构的数值结果,讨论了相对耦合常数R=g2/g1和初始场强对腔场谱的影响。发现腔场谱结构不仅与初始场强有关,还随初始场光子数分布的变化而改变。

高Q Kerr介质腔中SU(2)相干态光场与Λ型三能级原子的相互作用

研究了一位于高 Q Kerr介质腔中的 SU(2 )相干态光场与 Λ型三能级原子相互作用系统中 ,Kerr效应对三能原子布居概率、光子统计分布、光场的模间相关性、Cauchy- Schwartz不等式以及光场差压缩的影响 .结果表明 ,较强的 Kerr效应可使原子 Rabi振荡呈现明显的崩溃与回复现象 ,而使场的非经典相关程度减弱 ,但适当强度的 Kerr效应可使光场差压缩程度明显增强 .

利用V型三能级原子与光场Raman相互作用制备Schrdinger猫态

提出了一种制备光场具有可控制的权重因子和相位的相干态的叠加态的方案 .它是基于 V型三能级原子与初始处于相干态的光场 Raman相互作用中对通过腔中原子进行选态测量来制备 Schro ¨ dinger猫态 .

两原子与双模腔场的多光子喇曼相互作用

研究了两个等同有效二能级原子与双模腔场的多光子喇曼相互作用，导出了双模腔场处于任意态时，该系统中两原子辐射谱的一般表达式，并分析了辐射谱的特点。

利用单模腔场与二能级原子的共振相互作用制备纯Fock态

利用单模腔场与二能级原子的共振相互作用，通过对原子进行选择性测量，在一定条件下，制备了纯Ｆｏｃｋ态。

两个两能级原子与腔场相互作用的非经典特征

采用相互作用绘景，用完全量子化方法研究两个两能级原子与腔场的相互作用中场的相关性质及压缩效应，揭示了多光子过程对上述性质的影响．

利用V型三能级原子与相干态光场Raman相互作用传送未知原子态

描述了简并V型三能级原子与单模相干态光场的Raman相互作用 ,获得了处于激发态单态的原子与相干态光场相互作用的结果 利用探测原子与光场的相互作用将原子和光场制备成最大缠结态 ,并注入待测原子 ,通过原子与腔模构成的Bell基矢演化 ,对腔场进行选择性探测 ,获得探测原子相互作用后可能的量子状态 ,然后对待测原子与腔场进行联合探测 ,接着对探测原子的量子状态实施幺正变换 ,就将探测原子制备到待测原子的初始量子态上 。

高Q Kerr介质腔中非关联双模相干态光场与V型三能级原子相互作用系统中光场的不等阶Y压缩效应

本文利用多模压缩态理论 ,研究了高 Q Kerr介质腔中非关联双模相干态光场与 V型三能级原子相互作用系统中双模光场的不等阶 Y压缩效应 ,绘出了第一模“i(i=1 ,2 )”次方第二模“j(j=2 ,3 )”次方 Y(i-j-Y)压缩度的第一正交分量 (Sy1ij) ,第二正交分量 (Sy2ij)的时间演化曲线 .结果表明 :1 )不等阶 Y压缩特性强烈地依赖于 Kerr介质的三阶非线性极化系数 (x)和双模光场中各模的平均光子数 n1,n2 ;当 x<1 ,n1=n2 <1时 ,不存在不等阶 Y压缩效应 ;而当 x=2 .5 ,5 ,1 0以及 n1=n2 =5 ,1 0时 ,光场和系统开始作用后的很短一段时间内呈现不等阶 Y压缩效应 .2 )在 x以及 n1,n2 不变的条件下 ,不等阶 Y压缩度时间演化曲线的崩坍 -复原时间随压缩阶次的升高而缩短 ,压缩度随压缩阶数 ,特别是两模幂次差的升高而迅速下降 .3 )在平均光子不变 (即 n1=n2 恒定 ) ,但 Kerr介质不同 (即 x变化 )的条件下 ,不等阶 Y压缩度曲线崩坍时间随 Kerr介质的三阶非线性极化系数 x的增加而缩短 ,幅度则不受 Kerr介质的三阶非线性极化系数变化的影响 .4)不等阶 Y压缩效应的持续时间等强烈地依赖于 Kerr介质的非线性程度 ,x越大不等阶 Y压缩效应持续时间就越短 .不等阶 Y压缩度演化曲线正向幅度随平均光子数的增大而增大 ,负向幅度 (?