增光子压缩真空态的反群聚效应

本文讨论了压缩真空态在玻色湮灭算符的逆算符及玻色产生算符作用下的光子反群聚性质.结果表明,在两种情况下所得到的增光子压缩真空态都呈现出反群聚效应,但前者呈现的反群聚效应与所增加的光子数k以及压缩参数的取值区间有关,而后者则在相同的压缩参数取值区间内呈现出反群聚效应,与增加的光子数k无关.

减光子压缩真空态的反群聚效应

利用玻色产生算符的逆算符及玻色湮没算符作用于压缩真空态来构造减光子压缩真空态,并通过计算减光子压缩真空态的二阶关联函数来讨论它们的光子反群聚性质。数值计算结果表明,在两种情况下所得到的减光子压缩真空态当湮没光子数k为奇数时均呈现出群聚效应,而当k为偶数时呈现反群聚效应。所呈现的反群聚效应对应的压缩参量η的取值区间与湮没的光子数k有关,在玻色产生算符的逆算符的作用下随着k的增加,反群聚效应对应的压缩参量η的取值区间扩大,在玻色湮没算符作用下则相反。同时,作出二阶关联函数随压缩参量η变化的曲线来描述减光子压缩真空态所呈现的反群聚效应的变化特性。

减光子偶、奇相干态及其量子统计特性

最近,XINZong-zheng等研究了玻色产生算符^a+重复作用k次下通常偶、奇相干态｜α>e,o的光子激发态｜α,+k>～^a+k｜α>o,e的非经典特性[J.Phys.B291996)2597].本文讨论｜α>e,o在玻色产生算符的逆算符^a+-1重复作用于k次下的光子湮灭态｜α,-k>～^a+-k｜α>o,e的量子统计特性。

等同双原子Jaynes-Cummings模型的量子特性及系统光谱

在全量子理论的背景下提出两个二能级原子分别与一单模腔场相互作用的系统模型,利用量子主方程和数值模拟计算等方法,研究该体系中腔场平均光子数、Mandel's Q因子及二阶量子相关度在非稳态时的变化规律。此外,对体系中原子及腔场中光谱结构进行了分析。结果表明:减小腔场耗散系数,增大原子间耦合系数,体系量子特性愈加明显。体系光谱呈现出Mollow三重峰结构,且原子辐射谱强度远大于腔场辐射谱强度。当原子跃迁频率与腔场跃迁频率为近共振时,Mollow峰值为三峰中最大值。此外,增大原子与腔场间耦合系数,可增大原子光谱的中峰强度;而增大腔场光谱的中峰强度,则需减小原子与腔场间耦合系数。

任意两个相干态的叠加及其量子统计性质

研究了由两个任意相干态构成的叠加态 |ψ〉 =a|β〉 +beiφ|mβeiφ〉的量子统计性质 ,结果表明此种叠加态普遍存在着压缩效应或光子反群聚效应 .叠加态的量子效应依赖于 β2 和振幅系数m ,同时改变相干态间的位相差δ和叠加系数间的位相差 φ也将对叠加态的压缩效应或反群聚效应起着重要的作用 .

玻色算符的逆算符及其相关的奇偶相干态

利用玻色算符的逆算符a^ - 1 和a^ + - 1 ,定义了一类新的奇偶相干态 ,即增、减光子奇偶相干态 .它们分别是算符为a^ -ka^ k+ 2 ,a^ + -ka^ 2 a^ +k 的本征态 ,可由a^ -k 和a^ + -k分别作用于通常的奇偶相干态来产生 .数值计算结果表明 ,这类新的奇偶相干态都是非经典的光场态 。

一类q变形广义相干叠加态的量子统计性质

研究了一类q变形广义相干态叠加态ψ〉=aβ〉+beiφβeiδ〉的量子统计性质,结果表明此种叠加态普遍存在压缩效应和光子反群聚效应。相干态间的位相差,叠加系数的位相差和广义相干态之间内积的幅值和位相的变化对迭加态的压缩效应和反群聚效应起着重要的作用。

偶、奇相干态的光子湮灭态

最近 ,Zong ZhengXin等研究了玻色产生算符a∧ + 重复作用k次下通常偶、奇相干态 |α〉e,o的光子激发态 |α ,+k >～a∧ +k|α >o ,e的非经典特性 [3]。本文讨论 |α >e ,o在玻色产生算符的逆算符a∧+ -1的重复作用k次下的光子湮灭态 |α ,-k >～a∧+ -k|α >o,e的量子统计特性。

基于InAs单量子点的单光子干涉

利用分子束外延生长InAs单量子点样品,测量了温度为5K时单量子点的荧光(PL)光谱.采用时间关联光子强度测量(HBT)验证了PL光谱具有单光子发射特性.单光子通过马赫曾德尔(MZ)干涉仪,验证了单光子自身具有干涉特性.测量了当MZ干涉仪两臂偏振方向的夹角改变时对应的单光子干涉及条纹可见度的变化.