固体C_(60)取向相变的理论研究

本文利用分子间相互作用势模型研究了固体C_(60)的各种可能的取向状态.根据不同温度下取向运动规律计算出了面心立方到简立方以及到取向玻璃态的两个取向相变的温度,并研究了压力对取向相变的影响,所得结果与实验结果符合.

固体C_（60）取向相变的理论研究

本文提出固体Ｃ_６０分子间合理的相互作用势模型，利用对称性适配函数描述了晶体场及取向模间耦合，并通过自由能的计算得出相交模及与实验相符的取向相变温度．

晶体C_(60)取向相变的Monte Carlo研究

对晶体Ｃ６０的取向相变、热滞及压力诱导相变现象进行了ＭｏｎｔｅＣａｒｌｏ模拟，数值结果与实验基本一致。

K_3C_(60)在200K附近的取向相变机理

研究了K3C6 0 单晶薄膜在 2 0 0K附近的导带结构 .样品温度为 190K时 ,同步辐射角分辨光电子谱能够观察到[111]方向有规律的能带色散 .而在 2 2 0K附近色散不存在 .这一实验结果与K3C6 0 在 2 0 0K存在取向相变相符合 .用反铁磁Ising模型对实验结果进行了分析 .结果表明 ,K3C6 0 在 2 0 0K的相变是由低温下的一维无序取向结构转变为2 0 0K以上的双取向结构畴与无序分子 (约占 40 % )

K3C60取向相变的同步辐射光电子谱研究

在190K，220K和300K3个不同温度下测量了K3C60单晶薄膜沿[111]方向发射的同步辐射角分辨光电子谱。样品温度为190K时，能够观察到导带有规律的色散，并且带结构与已报道的温度为150K时的结果基本一样。而在220K附近，导带的许多子峰消失，色散不再存在。这两个温度的实验结果与K3C60在200K存在取向相变相符合，并且可在反铁磁Ising模型基础上得到理解。这种模型的定量分析结果还首次对K3C60在200K的相变机理作出了解释，即相变是由低温下的一维无序取向结构转变为200K以上的双取向结构畴与无序分子（约占40%）的混合。室温光电子谱与低温下的结果显著不同，对应于C60分子取向在室温附近的动态无序。

C_(60)固体中的相变

本文用（exp－6－1）势对固体C60中分子间的相互作用进行计算，给出常温及常温以下固体C60中分子存在的状态.计算表明，常温下C60高速旋转，随着温度降低，旋转速度逐渐减小，并且旋转轴向也逐渐趋于单一.当降到～260K时发生一级相变，此时FCC晶胞中（0，0，0）、（1／2，1／2，0）、（0，1／2，1／2）及（1／2，0，1／2）四套格点上的分子各只绕［111］、［111］、［111］及［111］三重轴旋转，C60晶体从FCC结构变为SC结构；当温度继续下降到一定程度（～90K）时，发生二级相变，C60由晶态变为玻璃态．

Cr取代亚铁磁性Mn_2Sb_(0.95)In_(0.05)合金的磁及磁热性能

磁制冷是一种利用材料的磁热效应进行制冷的新型制冷技术,相比于传统气体压缩制冷,因其绿色环保、高效节能等优点而备受关注。在众多磁相变合金材料中,人们对Mn_2Sb基亚铁磁相变合金研究甚少。文章研究了Cr取代Mn后亚铁磁性Mn_(2-x)Cr_xSb_(0.95)In_(0.05)(x=0.05,0.09,0.13)合金的磁性和磁热性能。室温XRD数据表明合金在室温附近以四角Cu_2Sb型结构为主相。由于反铁磁中有高磁响应,因此从XRD图谱中能观察到少量的铁磁MnSb杂相。随着温度的降低,在这些合金中,发生了亚铁磁到反铁磁的一级磁致弹性转变。同时,在亚铁磁区域观察到两个自旋重新取向转变。由于反铁磁-亚铁磁的转变过程中磁化强度突变,使得在Mn_(1.91)Cr_(0.09)Sb_(0.95)In_(0.05)合金中在0~10 k Oe的磁场变化中获得高达1.63 J/kg·K的大磁熵变。目前的研究可能有助于研究和开发新的磁性冷材料。