变形核中的晕现象与形状退耦合

随着放射性核束物理的快速发展,在远离β稳定线的原子核中发现或者预言了很多奇特核结构现象,包括变形晕、变形晕核中形状退耦合等。对这些奇特核现象的研究是当前核物理的重要前沿领域。协变密度泛函理论是目前最为成功的用于描述原子核结构性质的理论模型之一。本文介绍基于协变密度泛函理论对变形晕核研究的结果和进展。考虑连续谱效应的形变相对论Hartree-Bogoliubov理论实现了变形晕核的微观自洽描述并预言了镁-44中的变形晕和核芯与晕的形状退耦合现象。之后,该理论还被用于研究硼和碳等同位素链原子核中的变形晕现象。基于该理论的角动量投影计算表明:在变形晕核的低激发转动态中依然存在晕现象以及形状退耦合现象。

对橄榄石相变形核率的估算

地幔主要矿物橄榄石[(Mg0.89Fe0.11)2SiO4]的相变与深源地震的解释以及俯冲带和周围地幔的相互作用相关.其中,形核率和长大率是刻画其相变动力学的两个重要参数.因为实验技术的原因,目前人们还没有基于实验数据给出橄榄石的形核率.本文首先通过对挤碰物理图像的分析,对边界形核情形的相变动力学理论中表征挤碰程度的无量纲参数进行了修正.在此基础上,根据已有的实验资料,首次对橄榄石相变的形核率进行了估计.通过对形核率数据的拟合,可以得到形核率参数K0和γ1/3.得到两个形核率参数的变化范围分别为K0=5.5×1021-8.7×1027s-1.m-2.K-1,γ1/3=0-0.20 J.m-2,最佳拟合值为:K0=6.9×1024s-1.m-2.K-1,γ1/3=0.16 J.m-2.

再论钢和β铜基合金中贝氏体相变形核机制

在试验用钢和β铜基合金固溶后等温或时效时,贝氏体孕育期是母相中溶质原子向晶体缺陷处和〈001〉晶向上扩散偏聚(形成贫、富溶质原子小区)的过程,即渐变(量变)阶段,为贝氏体形核做准备。当贫溶质小区贫化到以等温或时效温度作为Ms点的成分时,该小区即能进行马氏体样贝氏体切变形核,为突变(质变)阶段。孕育期也是一个受溶质原子扩散控制的过程。贝氏体形核是由过饱和的贝氏体和原始母相间溶质原子浓度差而产生的驱动力驱动。初期贝氏体有马氏体性质,是过饱和的。

奥氏体弹性能释放波促发马氏体相变形核机理

使用 Gleeble-1 50 0型热模拟机 ,采用钢的奥氏体预应变淬火方法控制钢中马氏体相变前的弹性应变能储备 ,研究了弹性应变能对马氏体相变形核的影响。实验结果表明 ,储存于奥氏体中的弹性应变能 ,对初始马氏体的形成有阻碍作用 ,但是初始马氏体的形成可诱发弹性能的释放 ,对后继马氏体的形成有促进作用 ,不仅使形核率增加 ,而且促进均匀形核。分析认为这是由于弹性能释放引起弹性波在晶体中传播所致 。

偶偶变形核基带转动谱

通过修正Ｂｏｈｒ哈密顿量，获得新的四参数的转动谱公式，利用最新的稀土区和锕系区偶偶核基带的实验数据，对该公式进行拟合，从计算结果可看出。

偶偶变形核的基带转动惯量

文章利用量子群SUq(2)提供的能谱公式和ab公式 ,导出转动惯量的计算公式 。

阻尼最小二乘法在偶偶变形核转动谱研究中的应用

本文较详细地介绍阻尼最小二乘法,并利用锕系偶偶核基带的丰富数据,对 Harrisω~23参数公式进行了拟合。结果表明,阻尼最小二乘法是检验ω~2展开转动谱公式的一种有效方法。

过渡区变形核转动惯量的自洽推转计算

借助IBM内禀态,用推转模型方法研究从SU(3)到O(6)对称性的过渡区中变形核的基带、单声子激发带和双声子激发带,讨论转动惯量和内禀激发能与内禀变量的关系,算出了合理的解析表达式。以68E_(100)为例分析了结果的正确性。

超变形核中四极对力形式的探讨

用粒子数守恒方法分析了对力对于超变形（ＳＤ）带的转动惯量随角动量（角频率）变化的规律．计算中如包含了单极对力和 Ｙ２０四极对力，晕 ＳＤ带１９４ Ｈｇ（ １）和１９２Ｈｇ（ １）的转动惯量在观测的全部角动量范围中的变化规律，都可得到极好的重现，特别是ω≥０．４０ＭｅＶ时，１９４Ｈｇ（１）的Ｊ（２）下弯和１９２Ｈｇ（１）Ｊ（２）的变平．而考虑Ｙ２±１和Ｙ２±２四极对力的计算结果，都与实验不符．粒子数守恒计算中极清楚地展现了Ｊ（２）随ω变化的微观机制（可分别给出各大壳、各推转 Ｎｉｌｓｓｏｎ能级上的粒子填布几率和对Ｊ（２）的贡献）．Ｊ（２）随ω变化是粒子壳效应（变形场中单粒子运动）、对关联、Ｐａｕｌｉ堵塞效应以及Ｃｈｒｉｏｌｉｓ（反配对）作用相互竞争的结果，

偶偶变形核的集体激发能谱 (Ⅰ) 理论公式

本文从Bohr哈密顿量出发,采用含有一定奇异性的、β可分离变数的集体位能,转动动能项按sin3γ展开,并略去(sin^43γ)的高级小量后。研究了对于轴对称偏离不大的偶偶变形核的能谱性质。处理过程中不再应用绝热近似。得到的集体激发谱具有振动-转动带的结构。在一个振动-转动带中,转动惯量和形变都不再是常数,能级也与I(I+1)的规律有不同程度的偏离。

转动惯量差与超变形核中的对力强度

利用处理推转壳模型的粒子数守恒方法研究了超变形核带^(194)Hg(1)及其二准粒子激发带^(194)Hg(2,3)的带首转动惯量之差。它灵敏地依赖于对力强度和堵塞效应。分析表明,超变形核中的对力强度远小于正常变形核。

轴对称变形核中配对粒子态的构成

量子多粒子体系的配对粒子态的构成与体系对称性密切相关．轴对称变形核中的配对粒子态可有三种构成方式，即单极对，±Ω和Ｓｉｇｎａｔｕｒｅ对，分别是（Ｊ２，Ｊ３），Ｊ３，和（Ｊ３２，Ｒ１（π））的共同本征态．在只计及对力时，三种形式的对力得出的能谱完全相同，常被等价地混用．但在推转壳模型中，由于三种配对态在空间转动下的性质不尽相同，能谱及有关性质随ω的变化将有不同程度的差异．

偶偶重变形核磁偶极跃迁研究现状

评述了近十年来偶偶重变形核磁偶极跃迁的研究概况，并讨论了可进一步开展的工作．

变形核的电荷密度分布

本文应用原子核的宏观模型提出了一种比较简单的计算变形核电荷密度的方法.具体计算了_(76)^(192)Os、_(64)^(154)Gd、_(62)^(152)Sm、_(70)^(174)Yb及_(62)^(144,148,150,152)Sm等原子核的电荷密度分布.结果表明,宏观模型计算的结果能较好地与实验测量结果相符合.因此,只要根据变形核基态到各转动态跃迁几率或电多极矩的实验值,则可按本文方法,从理论上预言变形核的电荷密度分布.

亚硫酸氢钠对泥鳅红细胞微核和核变形的诱导

以亚硫酸氢钠作为诱变剂,研究其不同浓度和染毒时间对泥鳅红细胞的损伤,结果发现:亚硫酸氢钠对泥鳅红细胞的损伤主要表现为微核率、核变形率和双核细胞率增高,细胞正常的分裂被干扰.在一定范围内,随着亚硫酸氢钠浓度的加大和染毒时间的延长,微核及核变形率增高,达到最高值后,反而开始随着浓度的继续加大,处理时间的继续延长,开始下降.诱发的微核率与核变形率和对照相比达到显著或极显著差异水平.此外,还探讨了微核的形成途径和亚硫酸氢钠对泥鳅红细胞染色体损伤的机理.

变形核强阻尼碰撞中巨复合体系的形成和衰变

利用改进的量子分子动力学(ImQMD)模型研究了质心系入射能量为980 MeV时变形核238U+238U体系的3种不同碰撞模式(腹对腹、尖对腹和尖对尖)下强阻尼反应过程中初级超重碎块的产生几率和复合体系的寿命、形状和拉长取向等性质,发现尖对腹碰撞模式有利于初级超重碎块的产生,还发现这种碰撞模式产生的复合体系有最长的寿命。

稀土区变形核十六极矩与核子间的相互作用

本文采用区分质子和中子的BCS方法,用尽量少的参数计算了整个稀土区偶-偶核的十六极矩Q_(40)与四极矩Q_(20)值,部分结果与实验有较好的符合。实验与理论计算的结果还表明,同种核子问的四根相互作用强度仅为质子、中子间四极相互作用的五分之一,但对于解释Q_(40)的规律是十分重要的。

锕系变形核转动惯量及奇偶差随角频率变化的微观机制

用处理对力的粒子数守恒方法分析了锕系变形核转动惯量及其奇偶差随角频率ω变化的微观机制 .建立在高j闯入轨道上的奇A核转动带 ,如 2 3 5U(ν[74 3]7 2 )带的转动惯量 ,比相邻偶偶核基态带大得多 ,而且 ,随ω变化的规律也呈现明显的奇偶差 .这些规律在粒子数守恒计算中得到很好地重现 .计算中无自由参数 。

π介子在大变形核上散射的高级形变效应

本文研究了π介子在大变形核上散射的高级形变效应.结果表明,对微分截面的贡献是小的.

变形核转动谱的Harris公式和吴-曾公式的比较

本文利用重离子库仑激发提供的锕系偶偶核基带高自旋态(直到I~π～30^+)的丰富数据,检验了现行各转动谱公式.能谱、转动惯量和γ跃迁能量的分析表明,吴-曾公式优于其它两参数公式,包括广泛流行的Harris公式.在某些情况下,吴-曾公式还有助于判断数据的可靠程度.