氢(氘、氚)的非对称同位素替代分子与低能氦原子(E=0.1eV)碰撞分波截面研究和计算

当入射氦原子能量E =0 .1eV时 ,用密耦方程 (CloseCouplingEquation)研究和计算了氢的非对称同位素替代分子HD、TD、DT—He碰撞。首先考虑了非对称同位素替代时质心偏移量对势能函数的影响 ,得到在新质心坐标系中势能函数表达式 ,并计算了E =0 .1eV时弹性碰撞 0 0 - 0 0分波及非弹性碰撞激发 0 0- 0 1、0 0 - 0 2、0 0 - 0 3、0 0 - 0

不同能量的氦原子与氢的非对称同位素替代分子碰撞分波截面理论计算

用密耦方程(Closecouplingequation)研究和计算了氦与氢的非对称同位素替代分子HD碰撞.当入射氦原子能量分别为0.05、0.15eV和0.25eV时,考虑到非对称同位素替代时质心偏移量对势能函数的影响,计算了弹性碰撞激发00 00分波和非弹性碰撞激发00 01、00 02分波截面.

氢的非对称同位素替代分子与不同能量氦原子碰撞微分截面的理论计算

作者用密耦方程 (closecouplingequation)研究和计算了氦与氢的非对称同位素替代分子HD碰撞 .当入射氦原子能量分别为 0 .0 5eV ,0 .1 5eV和 0 .2 5eV时 ,考虑到非对称同位素替代时质心偏移量对势能函数的影响 ,计算了 0 0 0 0弹性碰撞和 0 0 0 1 ,0 0 0 2非弹性碰撞的微分截面 .

非对称同位素替代分子HD、HT和DT分子与氦原子(E=0.1eV)碰撞角分布计算

当入射氦原子能量E =0 .1eV时 ,用密耦方程 (CloseCouplingEquation)计算非对称同位素替代分子HD、DH -He碰撞的弹性和非弹性散射的角分布。

He-H_2(D_1,T_2)碰撞(E=0.2eV)微分散射截面的理论计算

当入射氦原子能量E =0 .2eV时 ,用密耦方法计算了He -H2 (D2 ,T2 )