^(197)Bi 高自旋同质异能态寿命的确定

介绍了用在不同符合时间窗条件下布居和退激同质异能态的γ跃迁之间的符合强度比确定布居较弱的高自旋同质异能态寿命的方法。并用这种方法成功地确定了１９７Ｂｉ的４个同质异能态的寿命。

搜索同质异能态的一种简便方法

介绍搜索同质异能态的一种简便方法,通过14 MeV中子引起的反应产生目标核,利用γ(X)谱学方法,经由已知的基态γ射线随时间变化的观测来搜索未知短寿命的同质异能态。

14．5MeV（n，2n）反应同质异能态截面比的系统学

在实验数据的基础上，使用Ｈａｕｓｅｒ－Ｆｅｓｈｂａｃｈ理论，在一定的假定和近似下进行了１４．５ＭｅＶ（ｎ，２ｎ）反应同质异能态截面比的系统学研究。在３５≤Ａ≤２０９、０≤Ｊ＿ｍ≤１６、０≤Ｊ＿ｇ≤８范围内，通过获得的系统学参数，可以很好地预言无实验数据核素的１４．５ＭｅＶ（ｎ，２ｎ）反应同质异能态截面比。

链状硅酸盐矿物中^(57)Fe同质异能移和二级多普勒移

以德拜特性温度为可调参量 ,用德拜理论近似分析了某些链状硅酸盐矿物在不同温度、压力下的 57Fe中心移 (δCS)数据。二级多普勒移 δSOD用德拜理论估计 ,并由 δCS的实验值与 δSOD的估计值之差获得同质异能移 δIS。结果表明 ,对中心移的主要贡献来自同质异能移 ,在室温下 ,二级多普勒移仅为中心移的 16 %。室温下 δSOD的压力系数比 δIS的小一个数量级以上 ,故压力改变时δCS的变化主要是δIS的变化引起的。反之 ,在常压下改变温度 ,δCS的变化主要由δSOD的变化决定 ,δIS随温度的变化比 δSOD要小得多。

核同质异能素^(178)Hf^(2m)的开发研究进展

介绍了国外正在研究的第四代核武器关键能源之一的核同质异能素的概况。给出了稳定同质异能素中含有最高激发能的铪-178(178Hf2m)所含的能量及其激发方法。简述了以178Hf2m为原料制造核同质异能素武器伽马弹的技术可行性、军事意义和发展前景。

E_p<3 GeV能区质子反应同质异能态截面比的系统学

提出了Ep<3GeV能区质子反应同质异能态截面比的半经验公式。该公式仅含有 1个系统学参数 ,适应于产物核质量数 4 4≤A≤ 197、同质异能态自旋 0 5≤Jm≤ 9.5和基态自旋 0 5≤Jg≤7的质子反应。该半经验公式很好地再现了已有实验数据 ,能较好地预言无实验数据的同质异能态截面比或同质异能态截面。

核同质异能素的探索性研究

介绍了国外正在研究的第四代核武器关键能源之一核同质异能素的概况。简述了核同质异能素的能量和威力、应用前景，以及核同质异能素的发展原理和所产生的核辐射及杀伤作用。

硅酸盐矿物中Fe^(2+)离子同质异能位移与平均有效离子半径之间的关系

同质异能位移是矿物的重要穆斯鲍尔参数之一，本文首次讨论了硅酸盐矿物中硅酸盐矿物中Fe2+离子的同质界能位移Is与离子的平均有效半径r-之间的关系，发现它们之间的关系可以用一简单线性力程IS（mm／s）=0.58r-＋0．695来表示，其相关系数R=0．93。本文还根据同质异能位移与原子核处s电子密度之间的关系，定性地解释了上述线性方程。

高自旋同质异能态束流的产生和应用

论述了高自旋同质异能态束流的物理意义 .以 RINKEN的 HSIB为例 ,简略地叙述了高自旋同质异能态束流的产生、分离、传输及纯化的方法 ,并对高自旋同质异能态束流诱发核反应中放出的γ射线探测技术进行了论述 .

原子核高K同质异能态的诱发γ辐射

介绍了原子核高K同质异能态潜在的应用价值及国内外研究的进展。总结了形成同质异能态的3种主要物理机制。说明了高K同质异能态的应用原理是将其激发到更高的不稳定的K混合态上,再发生诱发退激,形成γ瀑,释放其存储的能量。同时又介绍了K混合态的3种主要产生机制。最后分析了178Hfm2诱发退变的实验,讨论了这些实验的区别和与角动量投影壳模型计算结果的差异。

硅酸盐矿物中Fe^(2+)离子的同质异能位移与平均原子间距之间的关系

60年代的研究就已表明,同质异能位移主要决定于铁的价态、配位数以及自旋态,后来,李哲和Grave发现,在岛状硅酸盐中,Fe^(2+)离子的同质异能位移与平均原子间距之间存在较好的线性关系,本文在此基础上,进一步研究了包括岛状、链状和层状等在内的硅酸盐中Fe^(2+)离子的同质异能位移与平均原子间距之间的关系,发现在它们之间可以用一线性方程表示,并对它给出了定性的解释.

岛状和双岛状硅酸中Fe^(2+)同质异能位移与键长和键强度的关系

同质异能位移δ、四极分裂△E_Q(或四极位移εQ)和磁超精场H_(hf)是3个由穆斯堡尔谱学测定的重要物理量.众所周知,这些参数与穆斯堡尔原子的配位数和电子状态之间存在着密切关系.许多文献资料(例如Bancroft)表明,随着价态和氧的配位数的不同。

磷酸盐矿物中Fe^(2+)同质异能位移与配位数之间关系

根据已发表的磷酸盐矿物的同质异能位移参数和键长参数，确定了磷酸盐矿物中同质异能位移与配位数之间的相关关系．对磷酸盐矿物中键长 ｄ＝０．２００ ７～０．２３７ｎｍ的６次配位的八面体位置来说，Ｆｅ２＋同质异能位移处于１．１８～１．２７４ｍｍ／ｓ范围中，而对具有键长 ｄ＝０．２００～０．２１３４ｎｍ的５次配位的畸变双锥或单锥来说，Ｆｅ２＋同质异能位移为１．１０～１．１６ｍｍ／ｓ．这表明同质异能随键长的增加而增加．这样，可以根据同质异能位移来决定配位数．

高自旋同质异能态束流及其在核谱学中的应用

介绍了在日本理化学研究所利用高自旋同质异能态束流装置上取得的核谱学研究结果。强调了可利用重离子核反应中逆运动学产生高自旋同质界能态束流，并用其进行二次核反应，描述了首次利用高自旋同质异能态束流完成的物理实验．

同质异能素截面比的测定与研究

中子能量为14.8±0.4MeV,用直接测定产物核活性的方法,测定了^(45)Sc(n,2n)^(44)Sc反应和^(86)Sr(n,2n)^(85)Sr反应中产生的^(44m)Sc,^(44g)Sc,^(85m)Sr和^(85g)Sr的绝对截面,总截面及其比值.用Huizenga和Vandenbosch统计模型的方法进行理论计算,从而得到产物核的白旋切割因子σ.

^(136)Ba的10^+同质异能态

利用 450MeV的82 Se束流轰击139La靶 ,通过核子转移反应产生了136 Ba ,用在束γ谱学方法测量了其激发态的γ衰变 ,观测到了它的 1 0 +态同质异能态并得到该同质异能态的寿命为 94ns.

^(117)Xe负宇称同质异能态寿命测量

利用在束Ｙ实验方法对^（１１７）Ｘｅ的激发态进行了延迟符合测量，从（１１７）￣Ｘｅ的４０１ｋｅＶ（１５／２－→１１／２－）和２０５ｋｅＶ（７／２－→５／２＋）两跃迁的延迟符合时间谱中，提取出Ｔ１／２＝（５９±２０）ｎｓ和（１６．５±８．０）ｎｓ两个半寿命，并将其分别指定给了１１／２．７／２两个能级。

^(133)Sm的(EC+β^+)衰变和^(133)Pr的1.1s同质异能态

通过96 Ru( 4 0 Ca ,ln2p)反应 ,采用氦喷嘴带传输系统和X γ与γ γ符合测量方法 ,首次建议了133Sm的简单的 (EC + β+)衰变纲图 .由于Ru靶中含有98— 10 2 Ru的成分 ,同时产生了133Pr,并首次测定了133Pr的 1 1 / 2 - 同质异能态的寿命为( 1 .1± 0 .2 )s.用单粒子模型提取了131,133,135 ,137Pr的 1 1 / 2 - 同质异能态的约化跃迁几率的实验值 ,并与Weisscopf近似估计进行了比较 .

^(206)At的[лh_(1/2)vi_(13/2)^(-1)]10^-同质异能态研究(英文)

利用能量为６０－８０ＭｅＶ的^(１２)Ｃ束流，通过~１９７Ａｎ（^(１２)Ｃ，３ｎ）~２０６Ａｔ反应研究了~２０６Ａｔ核的高自旋能级结构．用７台ＢＧＯ（ＡＣ）ＨＰＧｅ探测器和一台用于探测低能γ射线的平面型ＨＰＧｅ探测器进行了γ射线的激发函数、γ－γ－ｔ符合及γ射线的角分布测量．基于这些测量，首次建立了包括２５条γ跃迁的~２０６Ａｔ高自旋能级纲图．确定了一个半寿命为（９０８±４００）ｎｓ、自旋和宇称为１０的同质异能态．基于较重的双奇核^(２０８，２１０ )Ａｔ能级结构的系统性，对^(２０６)Ａｔ的１０~－同质异能态进行了讨论．

高电荷态同质异能态的寿命(英文)

分析了带电原子由于缺少内转换 (同质异能态 )或电子俘获跃迁 (β衰变 )引起的核寿命的变化 .理论预言了随着电荷态的增加 ,内壳的电子在核表面的电子密度降低 ,内壳电子能级也降低 ,不稳定原子核的寿命由于前一原因而缓慢增加 ,但当内壳电子能级降到特殊能量时产生剧烈增加 .比较了由于不同的跃迁能量和跃迁类型对内转换过程的半衰期的影响 ,并将计算的理论值与一些实验测量值进行了比对 .并开发了进行这类计算的公共计算程序 .