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重夸克偶素的一种唯象囚禁势(Ⅰ)
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作者 周源海 宫学惠 +1 位作者 罗宁 韩瑛 《辽宁大学学报(自然科学版)》 CAS 1992年第1期35-42,共8页
本文用无波函数微扰论(Perturbation theory Without wavefunction)计算了以U_c(γ)=1/2kγ~2+λ_1γ~4+λ_2γ~6+C为囚禁势的重夸克偶素能谱,选取适当的势参数时,粲偶素族和底偶素族的计算值与实验结果相符合,同时还利用计算能谱时所... 本文用无波函数微扰论(Perturbation theory Without wavefunction)计算了以U_c(γ)=1/2kγ~2+λ_1γ~4+λ_2γ~6+C为囚禁势的重夸克偶素能谱,选取适当的势参数时,粲偶素族和底偶素族的计算值与实验结果相符合,同时还利用计算能谱时所选取的势参数算出了与各能级相对应的平均半径,<γ~2>及<γ~4>等值。 展开更多
关键词 重夸克偶素 囚禁势 微扰论
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重夸克偶素的一种唯象囚禁势(Ⅲ)
2
作者 周源海 孙应元 宫学惠 《辽宁大学学报(自然科学版)》 CAS 1993年第2期32-36,共5页
本文计算了以U_c(r)=1/2×kr^2+λ_1r^4+λ_2r^6+C为囚禁势的重夸克偶素能谱的相对论修正。计算结果表明,考虑相对论修正后,大多数能级比未考虑相对论修正时与实验值符合得更好。
关键词 重夸克偶素 能谱 囚禁势
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以Vc(γ)=(1/2)kγ~2+λγ~6+C为囚禁势的重夸克偶素能谱
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作者 周源海 罗宁 《辽宁大学学报(自然科学版)》 CAS 1989年第3期26-31,共6页
用广义维里——Pade`逼近法(The Hypervirial—Pade`approch)计算了以Vc(Υ)=1/2kΥ~2+λΥ~6+C为囚禁势的重夸克偶素能谱,选取适当的参数时,粲偶素族和底偶素族的计算值与实验结果相符合.
关键词 重夸克 能谱 囚禁势 偶素
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重夸克偶素的一种唯象囚禁势(Ⅱ)
4
作者 周源海 罗宁 +1 位作者 韩瑛 宫学惠 《辽宁大学学报(自然科学版)》 CAS 1992年第3期37-47,共11页
本文是在我们前一篇文章工作的基础上,考虑与自旋有关的位势,从而算出能谱的精细结构。然后,再将我们在前一篇文章所得到的能级表达式与由WKB近似法所推出的S波的原点波函数的模方表达式结合起来,求出轻子衰变宽度。结果表明,大多数理... 本文是在我们前一篇文章工作的基础上,考虑与自旋有关的位势,从而算出能谱的精细结构。然后,再将我们在前一篇文章所得到的能级表达式与由WKB近似法所推出的S波的原点波函数的模方表达式结合起来,求出轻子衰变宽度。结果表明,大多数理论计算值与实验结果相符合。 展开更多
关键词 能谱 精细结构 重夸克偶素 囚禁势
全文增补中
在整体色对称模型下的夸克囚禁势(英文)
5
作者 吕晓夫 刘玉鑫 +1 位作者 宗红石 赵恩广 《宁夏大学学报(自然科学版)》 CAS 1998年第4期367-369,共3页
在整体色对称模型框架下,基于已经确定好的双定域场,推导了等效的夸克夸克相互作用势.结果表明除了通常的单π及单σ交换项外,自动出现了带有屏蔽因子的囚禁势.
关键词 量子色动力学 夸克 囚禁势 整体色对称模型
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一维有限囚禁势中BEC的动力学特性
6
作者 简粤 李子特 《兰州工业学院学报》 2018年第6期75-79,共5页
研究了一维有限囚禁势中玻色-爱因斯坦凝聚体(BEC)基态和激发态的动力学特性.利用变分法,得到了系统非线性系数g和化学势u的表达式,并且计算出系统状态发生变化的2个临界点:临界非线性系数g_(crit)和最大非线性系数g_(max).这2个临界点... 研究了一维有限囚禁势中玻色-爱因斯坦凝聚体(BEC)基态和激发态的动力学特性.利用变分法,得到了系统非线性系数g和化学势u的表达式,并且计算出系统状态发生变化的2个临界点:临界非线性系数g_(crit)和最大非线性系数g_(max).这2个临界点将系统划分为3个状态:束缚态(g <g_(crit))、准束缚态(g_(crit)<g <g_(max))和不稳定态(g> g_(max)),并且系统的状态与势阱的形状紧密相关.对于有限深势阱,由于准束缚态的存在,势阱中粒子数发生明显变化的临界值为g_(crit).相对于基态,激发态的凝聚体需要更深更宽的势阱才能维持稳定.对于激发态中的亮孤子,系统不存在凝聚体向外发生遂穿的准束缚态,g_(max)成为系统从稳态到不稳态过渡时囚禁在势阱中的粒子数明显发生变化的临界点. 展开更多
关键词 玻色-爱因斯坦凝聚体 有限囚禁势 临界非线性系数gcrit 最大非线性系数gmax 束缚态 准束缚态 不稳定态
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夸克偶素L=1质量劈裂与长程囚禁势的Lorentz结构
7
作者 罗振飞 邱锡钧 《高能物理与核物理》 CSCD 北大核心 1992年第8期716-722,共7页
利用夸克偶素L=1自旋三重态精细质量劈裂数据分析了夸克-反夸克线性囚禁势的Lorentz特性,发现线性囚禁势是Lorentz标量与少量 Lorentz矢量(η≤29%)的混合(如η=0则为纯Lorentz标量)。对实验初步测量的x(1~1p_1)和r(1~1P_1)介子质量,分... 利用夸克偶素L=1自旋三重态精细质量劈裂数据分析了夸克-反夸克线性囚禁势的Lorentz特性,发现线性囚禁势是Lorentz标量与少量 Lorentz矢量(η≤29%)的混合(如η=0则为纯Lorentz标量)。对实验初步测量的x(1~1p_1)和r(1~1P_1)介子质量,分析表明前者要求线性囚禁势是纯Lorentz标量。而后者要求线性囚禁势是79%的Lorentz标量与21%的Lorentz矢量的混合。 展开更多
关键词 质量劈裂 L=1态 囚禁势 洛伦兹结构
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极性冷分子的芯片表面静电导引与囚禁
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作者 马慧 孙敏 印建平 《量子光学学报》 CSCD 北大核心 2006年第B08期21-21,共1页
当一个具有永久电偶极矩的中性分子在非均匀电场中运动时,由于直流斯塔克效应,它将受到电场偶极力的作用。如果分子的电偶极矩μ^→与电场E→平行,电场偶极力将指向电场最大的方向,处于强场搜寻态的分子将被吸引到电场最强处;反之... 当一个具有永久电偶极矩的中性分子在非均匀电场中运动时,由于直流斯塔克效应,它将受到电场偶极力的作用。如果分子的电偶极矩μ^→与电场E→平行,电场偶极力将指向电场最大的方向,处于强场搜寻态的分子将被吸引到电场最强处;反之,如果分子的电偶极矩μ→与电场E→反平行,电场偶极力将指向电场最小的方向,处于弱场搜寻态的分子将被吸引到电场最弱处;本文提出了采用载荷长直导线实现极性分子表面导引以及圆形载荷导线等实现极性分子表面囚禁的新方案,详细分析了载荷导线周围的电场分布与载荷导线参数的关系,以CO为例计算了斯塔克囚禁势及偶极力的的分布,说明了表面导引和囚禁方案的可行性,并讨论了分子导引方案在分子漏斗和分子分束器以及集成分子芯片等方面的潜在应用。 展开更多
关键词 中性分子 分子表面 导引方案 分子芯片 囚禁势 极性 非均匀电场 永久电偶极矩 斯塔克效应 长直导线
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一种新颖的表面空心微光阱阵列 被引量:6
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作者 纪宪明 沐仁旺 印建平 《物理学报》 SCIE EI CAS CSCD 北大核心 2005年第11期5109-5115,共7页
提出了采用四台阶相位光栅与微透镜阵列组合产生一种新颖的表面空心微光阱阵列的方案,研究了表面空心微光阱阵列的光强分布,计算了相应的光学囚禁势,并讨论了该微光阱阵列在原子分子光学中的潜在应用.研究表明当用1W的YAG激光照射时,在1... 提出了采用四台阶相位光栅与微透镜阵列组合产生一种新颖的表面空心微光阱阵列的方案,研究了表面空心微光阱阵列的光强分布,计算了相应的光学囚禁势,并讨论了该微光阱阵列在原子分子光学中的潜在应用.研究表明当用1W的YAG激光照射时,在1cm2面积上可产生近104个空心光阱,每个光阱具有较小的囚禁体积和较大的有效光强及其强度梯度,对85Rb原子的光学囚禁势可达190μK.如此深的光阱足以囚禁冷原子或冷分子,并可用于实现全光型原子或分子玻色-爱因斯坦凝聚,甚至制备新颖的光学晶格等. 展开更多
关键词 空心光阱 冷原子或冷分子 光学晶格 微透镜阵列 光阱 空心 表面 分子光学 爱因斯坦凝聚 光强分布 囚禁势 冷原子
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中国光学十大进展:超冷中性原子光钟及其量子参考体系囚禁方案(特邀)
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作者 周彦桦 常宏 汪涛 《激光与光电子学进展》 2024年第13期13-21,共9页
基于超冷中性原子的光钟近年来发展迅速,将人类对时间频率测量的水平提高到了空前的高度。其中,超冷中性原子光钟的性能极大程度上取决于其量子参考体系的囚禁方案。本文介绍了超冷中性原子的光钟原理与性能评估,并详细介绍了不同量子... 基于超冷中性原子的光钟近年来发展迅速,将人类对时间频率测量的水平提高到了空前的高度。其中,超冷中性原子光钟的性能极大程度上取决于其量子参考体系的囚禁方案。本文介绍了超冷中性原子的光钟原理与性能评估,并详细介绍了不同量子参考体系囚禁方案如何影响系统的不确定度与稳定度。 展开更多
关键词 光学原子钟 超冷原子囚禁势 交流斯塔克效应 超冷原子碰撞
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