完美整数k-匹配和k-因子临界图

本文研究完美整数k-匹配和k-因子临界图的存在性.扩张常数表示图的连通强度,对于正则图,利用扩张常数给出了完美整数k-匹配存在的一个充分条件,这推广了Hamers等人和Cioabǎ等人的结果.此外,对于正则图,基于扩张常数还给出了k-因子临界图存在的一个充分条件.

极大非独立集可削去的因子临界图(英文)

如果对一个简单图G的每一个与G的顶点数同奇偶的独立集1,都有G-I有完美匹配,则称G是独立集可削去的因子临界图.如果图G不是独立集可削去的因子临界图,而对任意两个不相邻的顶点x与y,G+zy是独立集可削去的因子临界图,则称G是极大非独赢集可削去的因子临界图.本文刻画了极大非独立集可削去的因子临界图.

具有|V(G)|+2个最大匹配的因子临界图G

在连通图G中,如果对任意的v∈V(G),G-v有完美匹配,则称G是因子临界图.该文刻画了具有|V(G)|+2个最大匹配的因子临界图.进而,刻画了一些特殊的双因子临界图.

k点可删的ID-因子临界图的度条件

研究了k点可删的ID-因子临界图的度条件,得到使图G是k点可删的ID-因子临界图的度的下界,同时说明该结果是严格的.

一类k可扩图和一类n因子临界图

k可扩图和n因子临界图是近年来图论研究的热点。在本文中介绍了我们发现的新的k可扩图和n因子临界图。我们证明了一个对称设计的关联图是k可扩图,而Harary图则是n因子临界图。

独立集可削去因子临界图和无爪的独立集可削去因子临界图的度条件

研究了不含开邻集是独立集或空集的小团(奇数个顶点)的独立集可削去因子临界图以及无爪的独立集可削去因子临界图的度条件.

分数k-因子临界图的条件(英文)

设G是一个连通简单无向图,如果删去G的任意k个顶点后的图有分数完美匹配,则称G是分数k-因子临界图.给出了G是分数k-因子临界图的韧度充分条件与度和充分条件,这些条件中的界是可达的,并给出G是分数k-因子临界图的一个关于分数匹配数的充分必要条件.

涉及距离的n-因子临界图

本文证明了如下结论 :设G是 p阶连通图 ,其中 p≡n(mod2 )且n<p ,如果对满足条件d(u ,v) =2的任意点集 {u ,v} V(G) ,有d(u) +d(v) ≥ p +n-1 ,则G是n 因子 临界图 .

关于分数k-因子临界图与分数k-可扩图的若干结果

一个简单图G,如果对于V(G)的任意k元子集S,子图G-S都包含分数完美匹配,那么称G为分数后-因子临界图.如果图G的每个k-匹配M都包含在一个分数完美匹配中,那么称图G为分数k-可扩图.给出一个图是分数k-因子临界图和分数k-可扩图的充分条件,并给出一个图是分数k-因子临界图的充分必要条件.

分数ID-[a,b]-因子临界图的最小度与独立数条件(英文)

对图G的每个独立集I,若G-I有分数[a,b]-因子,则G是分数ID-[a,b]-因子临界图.本文证明了若α(G)≤(4b(δ(G)-b+1))/((a+1)2+4b),则G是分数ID-[a,b]-因子临界图.

Klein瓶上达到最大因子临界度的图的刻画（英文）

若从一个阶数为n的图中任意删除p(p<n)个点之后都有完美匹配,则称此图是p-因子临界的.给定曲面Σ,令p(Σ)为最小的正整数满足此曲面上的图都不是p(Σ)-因子临界的.文献[9]证明了p(N_2)=6,其中N_2代表曲面Klein瓶.即Klein瓶上的图最多是5-因子临界的.刻画了Klein瓶上所有5-因子临界图.

路径因子临界可避免图的参数条件

研究了网络易受攻击性参数与特殊框架下路径因子存在性的关系,给出路径因子临界可避免图的一些参数条件,并说明给出的这些结果是紧的.

3正则的ID-因子临界图

如果对于G中任意和V|(G)|有相同奇偶性的独立集I,G-I有完美匹配,则称图G是ID-因子临界图,给出了3-正则的ID-因子临界图的刻画.

路因子临界覆盖图存在的若干充分条件

设G是一个图,如果G的支撑子图F的每个分支都是一条路,则称F是路因子.P_(≥t)-因子表示每个分支至少含有t个顶点的路因子.对于任意e∈E(G),如果图G存在P_(≥t)-因子包含边e,则称图G是P_(≥t)-因子覆盖的.对于图G的任意顶点子集S,|S|=k,如果G-S是P_(≥t)-因子覆盖的,则称G是P_(≥t)-因子临界覆盖的.本文考虑P_(≥t)-因子临界覆盖图存在的几个充分条件,且通过给出极图说明在某种意义下给出的界是最好的.

ID-临界因子图的度和条件(英文)

本文研究ID-因子临界图的度和条件,得到使得图G是ID-因子临界图的任意两个不相邻的顶点的度和的下界,同时说明这些结果是最好可能的。

不同温度及应变速率条件下AZ80镁合金临界损伤因子研究

以变形条件对AZ80镁合金材料临界损伤因子的影响为主要研究目标,确立了物理试验与数值模拟仿真相互佐证寻求临界损伤因子的基本思路。完成不同温度和应变速率条件下多组试样的热物理模拟压缩试验,利用采集到的真应力-真应变数据作为-数值模拟的基本材料参数完成物理试验的仿真再现,发现最大损伤值总是出现在镦粗鼓的最外缘部位,损伤软化现象对应变速率较为敏感。提出损伤敏感率的概念并完成该指标的计算,对损伤敏感率曲线进行局部线性回归拟合,从而确定了损伤敏感率为0,即裂纹产生的时刻,并将该时刻的最大损伤因子作为临界损伤因子。计算出AZ80镁合金在不同温度及应变速率下的临界损伤因子分布规律,发现AZ80镁合金的临界损伤因子不是一个常数,而是一个在0.0218～0.378范围内变化的变量,其对应变速率变化较温度变化更为敏感。

基于临界损伤因子的40Cr伞齿轮锻造温度优化

为获得40Cr材料韧性断裂的临界损伤因子,采用了模拟与试验拟合的方法,分别完成了动态压缩试验和一组高度方案下的模拟分析,获得了材料断裂时的高度压缩率,对所得一组损伤值求平均值确定了40Cr材料临界损伤因子为0.402。设计一组不同始锻温度的温成形方案,仿真分析获得齿轮锻件最大损伤值随始锻温度变化的规律曲线,与40Cr临界损伤因子做比较,发现了一个温度范围730～770℃,适合于温成形而不会出现开裂。仿真分析在室温下锻造的过程,发现最大损伤值高达1.19,可能有开裂,从而确定该规格伞齿轮冷精锻工艺是不可行的。

不同温度及应变速率条件下高强度圆环链临界损伤因子研究

为研究温度及应变速率下刨链的强度和寿命特征,以变形条件对圆环链临界损伤因子的影响为主要研究目标,确立物理试验与数值模拟仿真相互佐证寻求临界损伤因子的基本思路。进行不同温度和应变速率条件下多组试样的热物理模拟拉伸试验,利用采集到的参数完成试验的仿真再现。结果发现最大损伤值总是出现在圆环链的肩部,损伤软化现象对应变速率较为敏感,临界损伤因子不是一个常数,而在0.15～0.54。

连通控制临界图的双因子临界性

令r_c(G)为图G的连通控制数.如果r_c(G)=k,且对每一条边e∈E(G),有r_c(G+e)≤k-1,则称图G为k-连通-控制-临界的,或简称为k-c-临界的.如果对每一对不同的点u,v∈V(G),G-u-v均含有完美匹配,则图G称为双因子临界的.本文继续Ananchuen,Ananchuen和Plummer[Matching properties inconnected domination critical graphs,Discrete Math.,2008]的工作,证明了:(1)设G是3-连通3-c-临界阶为2n(n≥4)的图,若图G中任意一对不相邻的点x,y,满足d(x)+d(y)≥2n-2,则图G是双因子临界的.这个结果推广了Ananchuen,Ananchuen和Plummer上述工作中定理2.1.(2)令G是3-连通3-c-临界且有2n(n≥4)个点的图,若对图G中任意两个距离为2的相异点u和v,有max{d(u),d(v)}≥n(Fan条件),则G是双因子临界的.(3)若图G是3-连通3-c-临界且是K_(1,4)-free的偶阶图,则G是双因子临界的.这个结果改进了Ananchuen,Ananchuen和Plummer上述工作中定理2.2.

PT状态方程虚拟临界压缩因子和斜率参数的确定

根据1993 ASHRAE HANDBOOK中的制冷剂物性数据,对每种制冷剂以一系列饱和液相状态点的(T,P8)i作为输入参数,以饱和液相密度的平均相对误差值最小为目标函数,求解了33种制冷剂的PT状态方程参数-虚拟临界压缩因子ξc和斜率F.PT方程结合本文所确定的参数用于热力学性质计算,能够满足工程计算的精度要求。