增加光子双模压缩真空态的N次方H压缩效应

通过数值计算,研究了增加光子双模压缩真空态的N次方H压缩效应。结果表明:对于态,光场存在着N次方H压缩效应,而且对于高次方H压缩,在压缩参数较大时,随着场模上光子增加数的增大,N次方H压缩效应增强.

增加光子双模压缩真空态的叠加态

在双模压缩真空态|ξ>的第一个场上模增加m个光子构成增加光子双模压缩真空态α+m|ξ>,再由α+m|ξ>构造出增加光子双模压缩真空态的叠加态|Ψ>,并通过数值计算研究了叠加态|Ψ>的非经典特性.结果表明:在一定的条件下,叠加态|Ψ>的平均光子数呈现出崩塌与复原的振荡现象,而且亚泊松特性和位相压缩都比单个α+m|ξ>态的情况强.

光子双模压缩真空态及其叠加态的非经典特性

在光子双模压缩真空态|ξ〉上增加m个光子构成光子双模压缩真空态a+m|ξ〉,利用量子力学的态叠加原理,构造出光子双模压缩真空态的叠加态|ψ〉,并通过数值计算研究了叠加态|ψ〉的非经典特性.结果表明:在一定的条件下,叠加态|ψ〉的平均光子数呈现出崩塌与复原的振荡现象,而且亚泊松特性和位相压缩都比单个a+m|ξ〉态的情况强.

激发双模压缩真空态的非经典特性

通过数值计算研究了激发双模压缩真空态 a+ mb+ m|ξ〉的非经典特性 .结果表明 :对于a+ mb+ m | ξ〉,Cauchy-Schwartz不等式受到破坏 ;当取适当的压缩参量 r(例如 0 .4～ 0 .7)时 ,a+ mb+ m| ξ〉呈现出正交分量的压缩和光子的亚泊松分布 ,而且压缩程度和亚泊松特性都随 m的增大而有所增强 .

叠加激发双模压缩真空态的量子统计特性(英文)

从激发双模压缩真空态 a mb m| ξ〉出发构造了叠加态 | Ψ〉,研究了 | Ψ〉的量子统计特性 .结果表明 :在一定的条件下 ,随着相位差的变化 ,叠加态 | Ψ〉的平均光子数出现类似于Rabi振荡的崩塌与复原现象 ,而且与单个激发双模压缩真空态 a mb m|ξ〉相比 ,在叠加态

激发双模压缩真空态的等阶Y压缩效应

本文研究了激发双模压缩真空态a+mb+m|ξ〉的等阶Y压缩效应。数值计算的结果表明:对于态a+mb+m|ξ〉,光场存在着等阶K(=2,3,4,5,…)次方Y压缩效应,而且随着场模上光子增加数m的增大,等阶K次方Y压缩效应增强。

高Q Kerr介质腔中非关联双模相干态光场与V型三能级原子相互作用系统中光场的不等阶Y压缩效应

本文利用多模压缩态理论 ,研究了高 Q Kerr介质腔中非关联双模相干态光场与 V型三能级原子相互作用系统中双模光场的不等阶 Y压缩效应 ,绘出了第一模“i(i=1 ,2 )”次方第二模“j(j=2 ,3 )”次方 Y(i-j-Y)压缩度的第一正交分量 (Sy1ij) ,第二正交分量 (Sy2ij)的时间演化曲线 .结果表明 :1 )不等阶 Y压缩特性强烈地依赖于 Kerr介质的三阶非线性极化系数 (x)和双模光场中各模的平均光子数 n1,n2 ;当 x<1 ,n1=n2 <1时 ,不存在不等阶 Y压缩效应 ;而当 x=2 .5 ,5 ,1 0以及 n1=n2 =5 ,1 0时 ,光场和系统开始作用后的很短一段时间内呈现不等阶 Y压缩效应 .2 )在 x以及 n1,n2 不变的条件下 ,不等阶 Y压缩度时间演化曲线的崩坍 -复原时间随压缩阶次的升高而缩短 ,压缩度随压缩阶数 ,特别是两模幂次差的升高而迅速下降 .3 )在平均光子不变 (即 n1=n2 恒定 ) ,但 Kerr介质不同 (即 x变化 )的条件下 ,不等阶 Y压缩度曲线崩坍时间随 Kerr介质的三阶非线性极化系数 x的增加而缩短 ,幅度则不受 Kerr介质的三阶非线性极化系数变化的影响 .4)不等阶 Y压缩效应的持续时间等强烈地依赖于 Kerr介质的非线性程度 ,x越大不等阶 Y压缩效应持续时间就越短 .不等阶 Y压缩度演化曲线正向幅度随平均光子数的增大而增大 ,负向幅度 (?

一种新的三模压缩真空态的构建及性质

利用三体相容算符x1+x2+x3,p2+p3-2p1和p3-p2的共同本征态,构建了一种三模压缩算符和三模压缩真空态。讨论了它的压缩效应、反聚束效应、光子统计分布和对Cauchy-Schwartze不等式的违背等特性。研究结果表明:该量子态呈现出压缩效应,但不呈现反聚束效应,其光子数分布为超泊松分布,光场两模间为经典相关。

单模光子增加双模压缩真空态的量子特性

将一模产生算符作用在双模压缩真空态上,构建了单模光子增加双模压缩真空态。研究了该量子态另一模的压缩效应、反聚束效应、统计分布和Wigner函数。采用数值计算方法,讨论了产生算符作用次数和双模压缩参数对其量子特性的影响。研究结果表明:b模光场没有呈现压缩效应;随产生算符作用次数的增大,b模的反聚束效应减弱,但其亚泊松分布性质增强;随双模压缩参数的增大,b模的反聚束效应和亚泊松分布性质都减弱。另一方面,随产生算符作用次数增大,Wigner函数的负性减弱。

光子扣除(增加)压缩真空态与压缩猫态的保真度

解析推导了任意光子扣除(增加)压缩真空态与压缩猫态的保真度.研究表明,无论是光子增加还是光子扣除,最大保真度都随光子增加或扣除数目的增加而增加,且最大保真度对应的叠加态振幅也增加;此外,对于相同数目的增加和扣除光子数,光子增加后的最大保真度所对应的叠加态振幅比光子扣除所对应的叠加态振幅要大,而最大保真度略小一些.尽管目前从实验上实现光子增加比光子扣除困难较大,但光子增加也可以成为获得大振幅猫态的一个有力手段.

级联三能级原子的偶极振幅平方压缩

本文在文献［４］的基础上，定义了三能级原子的偶极振幅平方算符，进而由海森伯测不准关系，提出了三能级原子的偶极振幅平方压缩．研究了与关联双模压缩真空场作用的级联三能级原子的偶极振幅平方压缩效应．通过数值计算，讨论了初始压缩光场的压缩参数、单光子失谐量以及原子—光场耦合强度对原子偶极振幅平方压缩的影响．

一种新的三模压缩真空态的量子特性

将三模压缩算符作用在三模真空态上构建三模压缩真空态。对三模中的两个模进行测量,讨论这种选择性测量对第三模的压缩效应、反聚束效应和光子统计分布的影响。研究结果表明:若测得第一和第二模场处于双模压缩态,那么第三个模场塌缩为单模压缩态,且其压缩效应得到增强;量子态测量可增强光子统计分布的非经典特性,但对第三模场的反聚束效应没有影响。

非简并拉曼过程中交流斯塔克位移对腔场谱的影响

研究了原子与双模光场非简并拉曼耦合过程中交流斯塔克位移对腔场谱的影响 .给出了原子处于基态且双模初始场为光子数态、相干态和压缩真空态时光谱结构的数值结果 .发现数态光场在弱场条件下每模腔场谱都是三峰结构 ,在强场条件下则为双峰或单峰结构 ,相干态和压缩真空态光场的腔场谱在弱场或强场条件下都是双峰结构 .随着斯塔克位移参数的变化 。