在分子自旋量子系统中的可控多体纠缠态(英文)

在由N+1个相互作用的反铁磁分子环构成的量子自旋系统中,可以调控1种多体纠缠态。N个周边分子环的电子自旋和1个中心分子环的电子存在相互交换,从而在分子间形成可调的相互作用。通过整个系统的有效自旋哈密顿量解析得出系统的量子动力学行为。研究发现在量子涨落的条件下,1种高精度的W纠缠态可以被制备出来。通过控制分子间的相互作用,这种多体纠缠态也可以从一些分子环传输到其他分子环上。

多体纠缠纯态纠缠度描述的比较

提出了一种简捷直观的多体纠缠纯态纠缠度计算公式并与平均熵的计算结果进行了全面比较.分析表明,多体纠缠纯态的纠缠度也可用笔者所提出的新公式来描述.

多体纠缠相干态的量子隐形传输

提出了一种适用于多体纠缠相干态的量子隐形传态方案 ,利用分光仪等光学器件 ,通过简单的么正变换和两体态上的光子数的测量 ,实现了多体纠缠态的量子隐形传输 .

多原子与单模光场相互作用后W纠缠态的形成

研究了两个全同二能级原子与单模光场的相互作用后三体纠缠度的演化。进一步研究了3个全同二能级原子与单模光场相互作用后的四体纠缠度的演化,且利用计算3体纠缠度的公式推广到用来计算4体纠缠态的纠缠度计算。最后研究了n-1个全同二能级原子与单模光场相互作用的纠缠演化,且将Coffman等人所研究的分部纠缠的概念和计算公式推广到计算n体纠缠态的纠缠度。

多体GHZ态的远程制备

提出了两种制备多体GHZ态的方案。为了改造量子信道,在两个方案中,均使用了一个辅助粒子。第一种方案,利用辅助粒子将量子信道制备到与所要制备的态相适应的参数上;而在第二种方案中,先利用辅助粒子将量子信道改造成最大纠缠态,然后再制备所需要的量子态。研究表明,两种方案所需的经典信息相同,均为1个比特,在相同的条件下,第一种方案具有较高的成功概率。

基于LOCC的五粒子量子态的区分及应用

判断空间可用于判定高维量子比特系统中一对正交多体纠缠态的局域区分性,若其对应的判断空间是正交的,则这一对正交多体纠缠态可无歧义地被区分。根据判断空间的性质和条件,可得到能抵御无歧义攻击的量子纠缠态。本文针对五个粒子的情况构造了7种量子纠缠态,计算了其判断空间,并在此基础上提出了判断空间的判断规则。基于这些判断规则,研究了这7种五粒子量子纠缠态的局域区分性,进而提出了一个(4,5)-门限量子秘密共享方案。

多体纠缠纯态纠缠的熵积度量

提出使用多体纠缠体系中的子体系的熵的乘积作为多体纠缠体系的纠缠度量.通过对三体纯态系统的细致分析并与“平均熵”纠缠度定义做了比较,结果说明熵积纠缠度可以同样反映多体纠缠的纠缠大小,并在零熵积附近对体系的描述有所改进.

利用可控量子门在非对称多体纠缠通道中实现量子态隐形传输网络

本文通过一系列的双量子位逻辑门构造非对称多体量子纠缠态。以此态作为量子隐形传输通道,利用全局幺正操作和定域性测量,我们可以让未知态在任意一个接收端重现,从而实现量子信息一对多的网络式传输。同时,充分考虑实际量子系统的局域环境噪声对量子传输效率的影响。

对线性光学量子融合门的简化

作为一种特殊的多体纠缠态,簇态可以用来进行通用的量子计算。量子融合门可以有效地扩展簇态,将一维的簇态进行任意加长,或者把一维的簇态融合为多维的簇态从而获得具有我们所需要的构型的簇态。文章对两类线性光学量子融合门进行了讨论,并且在Ⅱ类融合门的基础上提出一种更加简洁的融合簇态的方法,精简了融合门中的线性光学元件,同时简化了计算过程。