弱耦合多原子晶体中磁极化子的有效质量

采用Lagrange乘子法,利用Huybrechts线性组合算符和幺正变换,研究弱耦合多原子半无限极性晶体中磁极化子的振动频率和有效质量。结果表明:在电子无限接近晶体表面时,磁极化子的振动频率和有效质量均与表面磁极化子的相同;在电子处于晶体深处时,磁极化子的振动频率未变,但其有效质量除了与声子和电子间耦合常数有关外,还与其所处深度有关。

磁场中多原子晶体中极化子的激发能量

研究磁场中多原子晶体中极化子的激发态的性质。采用线性组合算符和幺正变换方法,分别导出强、弱耦合情形下磁极化子的激发能量和平均声子数。结果表明,磁极化子的激发能量和平均声子数不仅包括不同支LO声子与电子耦合的贡献,而且还存在不同支LO声子间相互作用所贡献的附加项。

多原子晶体中体极化子的激发能量

研究多原子晶体中体极化子内部激发态的性质 ,采用么正变换和Huybrechts的方法计算了多原子晶体中弱耦合体极化子的激发能量 .结果表明 ,体极化子的基态能量和激发能量表示为耦合常数α的幂级数 .

多原子晶体中强耦合表面极化子的声子平均数

研究多原子晶体中强耦合表面极化子的性质.采用Tokuda改进的线性组合算符和幺正变换方法导出了表面极化子的振动频率和声子平均数,讨论了多原子晶体中强耦合表面极化子的振动频率和声子平均数与拉格朗日乘子u和电子—声子耦合参数α的关系.结果表明:表面极化子的振动频率λ和声子平均数N随耦合参数α和拉格朗日乘子u的增加而增加.

多原子晶体中纯二维极化子的内部激发态

研究多原子晶体中纯二维电子与表面光学声子的相互作用性质,采用线性组合算符和幺正变换方法计算了多原子晶体中纯二维弱耦合极化子的基态能量、第一内部激发态能量和激发能量.结果表明:多原子晶体中纯二维极化子的基态能量、第一内部激发态能量和激发能量表示为耦合常数αsi的幂级数,不仅包括不同支SO声子与电子耦合的能量,还包括不同支SO声子间相互作用贡献的附加能量.

多原子晶体中表面磁极化子的回旋共振性质

本文研究磁场中多原子晶体中表面电子和表面光学声子相互作用的性质。采用改进了的线性组合算符分别导出强、弱耦合情形下表面磁极化子的振动频率和回旋共振质量。

多原子晶体中极化子的光学声子平均数

研究多原子晶体中极化子光学声子平均数的性质.采用线性组合算符和幺正变换方法,分别导出多原子晶体中强、弱耦合极化子的光学声子平均数.结果表明:对于弱耦合得到光学声子平均数是由不同支声子与电子耦合产生的声子平均数之和的通常结果,对于强耦合存在一个由于不同支声子之间交叉项贡献的附加声子平均数.

多原子极性晶体中表面激子的性质

本文研究多原子极性晶体中表面激子的性质.采用微扰法导出表面激子的有效哈密顿量.多支LO声子对表面激子的自陷能和有效势的影响是相互独立的.对于Wannier激子,电子、空穴间的相互作用的有效势仍是库仑型的,只是介电常数约化为.多支LO声子的作用使激子的自陷能更低.并得到激子的自陷条件.

弱耦合多原子半无限晶体中磁极化子的激发能量

近年来国内外对多原子极性晶体中磁极化子性质的研究十分活跃,Zorkan i等采用变分法计算了束缚磁极化子的基态能量,Kandem ir等采用束缚朗道态讨论了二维大磁极化子的基态和第一激发态能量,国内一些学者采用微扰法和新颖算符法讨论了多原子极性晶体中表面和体磁极化子的性质。采用线性组合算符和幺正变换,研究磁场中多原子半无限极性晶体中电子和光学声子弱耦合相互作用所产生的极化子的第一激发态能量及平均声子数。结果表明:当电子无限接近晶体表面时,磁极化子的基态能量仅为Landau能量;第一激发态能量为Landau基态能量的2倍;平均声子数等于各支与电子耦合的体光学声子数和表面光学声子数之和。而当电子处于晶体深处时,磁极化子的基态能量却为Landau基态能量与各支体光学声子以及表面光学声子分别耦合的能量之和;第一激发态能量仍为Landau基态能量的2倍;平均声子数等于各支与电子耦合的体光学声子数和与所处深度有关的各支体光学声子数之和,而与各支表面光学声子无关。

多原子半无限晶体中表面极化子的内部激发态

研究多原子半无限晶体中电子与表面光学(SO)声子耦合强,而与体纵光学(LO)声子耦合弱的极化子的激发态性质。采用线性组合算符和幺正变换方法导出与SO声子耦合强而与LO声子耦合弱情形下极化子的基态能量、第一内部激发态能量和激发能量。结果表明,多原子半无限晶体中与SO声子耦合强,而与LO声子耦合弱的极化子的基态能量、第一内部激发态能量不仅包含不同支LO声子和不同支SO声子与电子耦合的能量,而且也包含不同支SO声子之间相互作用贡献的附加能量。激发能量与体纵光学声子无关。

多原子半无限晶体中极化子的激发能量

研究多原子半无限晶体中电子与表面光学SO声子和体纵光学LO声子强耦合的极化子的激发态的性质。采用线性组合算符和幺正变换方法导出强耦合情形下极化子的基态能量、第一内部激发态能量和激发能量。结果表明,多原子半无限晶体中强耦合极化子的基态能量、第一内部激发态能量和激发能量不仅包含不同支LO声子和不同支SO声子与电子耦合的能量,而且还包含不同支LO声子之间和不同支SO声子之间相互作用贡献的附加能量。

多原子极性晶体系统中杂质态的基态能量

结合多原子极性晶体系统中与声子普适耦合杂质态的性质 ,采用 Huybrechts线性组合算符和么正变换 ,导出了强。

磁场中多原子极性晶体中体极化子的基态能量

研究磁场中多原子极性晶体中体极化子的性质。采用线性组合算符法 ,分别导出强、弱耦合情形下体极化子的基态能量。

弱耦合多原子半无限晶体中的表面极化子的有效势

本文研究弱耦合多原子半无限晶体中表面极化子的性质。采用线性组合算符和幺正变换导出表面极化子的的有效势。

多原子半无限晶体中表面极化子的有效质量

本文采用线性组合算符和拉格朗日乘子法研究弱耦合多原子半无限晶体中表面极化子的有效质量及其性质。

多原子极性晶体中表面磁极化子的内部激发态

研究多原子极性晶体中表面磁极化子的内部激发态的性质,采用线性组合算符和幺正变换方法计算多原子极性晶体中表面磁极化子的第一内部激发态的能量。

多原子极性晶体中极化子的基态能量

本文研究了多原子极性晶体中与声子普适耦合极化子的性质,采用线性组合算符和么正变换,分别导出强、弱耦合情形下极化子的基态能量。发现,对于弱耦合,耦态能量是不同支 LO 模能量的和,而对于强耦合,则存在由不同支LO 模之间交叉项贡献的附加能量。

多原子极性晶体中强耦合表面极化子的内部激发态

研究多原子极性晶体中强耦合表面极化子内部激发态的性质 。

光学晶体、液晶

O482.31//0734.3 2001053619ZnO:Tb纳米晶的协同发光现象=Photoluminescence of ZnO:Tb nanoparticles[刊,中]/刘舒曼,刘峰奇,王占国(中科院半导体所半导体材料科学实验室.北京(100083)),张志华,郭海清(北京大学化学与分子工程学院稀土材料化学与应用国家重点实验室.北京(100871))//物理学报.—21300,49(11).

光学晶体、液晶

O734//O471.5 2001042898二维光子晶体的带隙分析=Analysis on band gap of two-dimensional photonic crystal[刊,中]/宋俊峰,付艳萍,刘扬,常玉春,康博男,李雪梅,杜国同(吉林大学电子工程与集成光学国家重点联合实验室.吉林,长春(130023))//半导体光电.-2000,21(3).-214-217研究了三角形二维光子晶体的带隙随结构参数的变化规律。计算表明,对于空气柱等边三角形二维光子晶体,当介电常数比为13:1时,最佳填充比为0.78,最大带宽是0.094(△ωα/2πc);当填充比固定时,介电常数比大于8才会有带隙出现,且介电常数比越大,带隙越宽;两个晶格矢量的夹角与最佳夹角偏离60°,向上最大达到74°、向下最大达到46°时带隙消失。图5参9(任延同)