四个等强度多模泛函相干态的叠加态的不等幂次和压缩

根据量子力学中态的线性叠加原理 ,构造了由多模泛函相干态及其相反态、多模复共轭泛函相干态及其相反态这四个态等强度线性叠加组成的多模泛函叠加态光场 |Ψ( 4) (fj) >q。利用多模压缩态理论 ,研究了态 |Ψ( 4) (fj) >q 的不等幂次和压缩特性 ,结果发现 ,当各模的压缩次数之和、各模经典初始相位和经典强度的空间分布函数等满足一定的条件时 ,态 |Ψ( 4) (fj) >q 可呈现一定次数的不等幂次和压缩效应 ,其压缩程度。

两不同多模泛函相干态的叠加态的高次H压缩-广义电场分量的不等幂高次H压缩效应

利用多模压缩态理论 ,研究了由多模泛函相干态 |{fj(x ,y ,z) }>q 及其相反态 |{-fj(x ,y ,z) }>q 的线性叠加所组成两态叠加多模叠加态光场 |Ψ( 2 )(f) >q ,的广义电场分量的不等幂次Nj 次方H压缩特性。结果发现 :当各模的压缩次数Nj 之和为奇数时 ,态 |Ψ( 2 )(f) >q在一定条件下可呈现出周期性变化的、广义非线性不等幂次Nj

两多模泛函相干态叠加态的高次和压缩——广义磁场分量的不等幂次高次和压缩效应

利用多模压缩态理论,研究了多模泛函相干态|{fj(x,y,z)}>q及其相反态|{-fj(x,y,z)}>q的线性叠加所组成的两态叠加多模叠加态光场|ψ(f)(2)>q的广义磁场分量的不等幂次高次和压缩特性。结果发现: 1)当各模的压缩次数:Nj(j=1,2,…,…,q下同)之和为偶数时,态|ψ(f)(2)>q恒处于不等幂次Nj-H最小测不准态;2)当各模的压缩次数Nj之和为奇数时,态|ψ(f)(2)>q在一定条件下可呈现出周期性变化的、任意不等幂次的广义非线性高次和压缩效应。

真空场注入非对称五态叠加多模泛函叠加态的高次振幅压缩(英文)

构造了由多模真空态、多模泛函相干态、多模泛函相干态的相反态、多模复共轭泛函相干态和多模复共轭泛函相干态的相反态这五个宏观上完全可分辩的量子态线性叠加所构成的强度不等的非对称五态叠加多模泛函叠加态光场|Ψ(v5a)s〉q.利用多模压缩态理论,首次研究了态|Ψ(v5a)s〉q的广义非线性等幂奇数次高次振幅压缩特性.结果发现:在一定的条件下,态|Ψ(v5a)s〉q可呈现任意次的广义非线性等幂次高次振幅压缩效应,其压缩程度、压缩深度和压缩幅度与压缩次数、腔模总数、态间叠加几率幅、各模光场的经典强度以及经典初始相位的空间分布函数等强烈地非线性相关联;特别是,在特定条件下,真空场的注入可以提高压缩程度.

任意两态叠加多模泛函叠加态光场的等幂次差压缩

构造了任意两态叠加多模泛函叠加态光场|ψ(f2)〉q,利用多模辐射场广义非线性等幂次高次差压缩的一般理论,研究了态|ψ(f2)〉q的广义磁场分量的非线性等幂次N次方差压缩特性.得到了一般理论结果,讨论了两种特殊两态叠加多模泛函叠加态光场的差压缩特性.结果表明:1)当qN为偶数时,第一类两态叠加多模泛函叠加态光场和虚相干两态叠加多模泛函叠加态光场都不出现广义磁场分量的非线性差压缩效应,也不处于N-j最小测不准态;2)当qN为奇数时,在一定条件下,任意两态叠加多模泛函叠加态光场中,广义磁场分量呈现出周期性变化的广义非线性N次方差压缩效应.

一种多模泛函叠加态光场的等幂次高次和压缩

依据量子力学中态的叠加原理,构造了由5个多模泛函相干态的线性叠加所组成的一种五态叠加多模泛函叠加态光场.利用多模压缩态理论,研究了该态的广义非线性等幂次高次和压缩特性.结果表明,在一定的条件下,该态的第一正交相位分量(即广义磁场分量)和第二正交相位分量(即广义电场分量)分别呈现出周期性变化的广义非线性等幂次高次和压缩效应.

任意两态叠加多模泛函叠加态光场的差压缩特性——广义电场分量的不等幂次差压缩

利用多模辐射场广义非线性不等幂次差压缩的一般理论，研究了任意两态叠加多模泛函叠加态光场的广义电场分量的非线性不等幂次差压缩特性。得到了一般理论结果，讨论了两种特殊两态叠加多模泛函叠加态光场的差压缩特性．结果表明：1）当前q模压缩次数和与后q模压缩次数和都为偶数时，第一类两态叠加多模泛函叠加态光场和虚相干两态叠加多模泛函叠加态光场都不出现广义电场分量的非线性差压缩效应；2）当前q模压缩次数和与后q模压缩次数和都为奇数时，在一定条件下，任意两态叠加多模泛函叠加态光场中，广义电场分量呈现出周期性变化的广义非线性Nj次方差压缩效应；3）没有发现“奇怪压缩现象”。

任意两态叠加多模泛函叠加态光场的广义电场分量等幂次差压缩

利用多模辐射场广义非线性等幂次高次差压缩的一般理论,研究了任意两态叠加多模泛函叠加态光场|ψ(f2)〉q的广义电场分量的非线性等幂次N次方差压缩特性。得到了一般理论结果,讨论了两种特殊两态叠加多模泛函叠加态光场的差压缩特性。结果表明:1)当qN为偶数时,第一类两态叠加多模泛函叠加态光场和虚相干两态叠加多模泛函叠加态光场都不出现广义电场分量的非线性差压缩效应,也不处于N-j最小测不准态;2)当qN为奇数时,在一定条件下,任意两态叠加多模泛函叠加态光场中,广义电场分量呈现出周期性变化的广义非线性N次方差压缩效应。

强度高斯分布对四态叠加多模泛函叠加光场和压缩特性的影响

构造了由多模泛函相干态、多模复共轭泛函相干态以及它们的相反态等几率线性叠加构成的多模泛函叠加态光场│Ψ(4)(fj)q〉.利用多模压缩态理论,研究了态│Ψ(4)(fj)q〉的等幂次和压缩特性,发现:当腔模总数与压缩次数之积为奇数时,两正交相位分量可呈现互补对称的等幂次和压缩效应,其压缩程度、压缩深度与各模的经典强度和经典相位的空间分布函数等强烈地非线性关联.进一步研究发现,对由经典强度为厄米高斯分布的四个三模光场构成的态│Ψ(4)(fj)q〉,只有第二正交相位分量呈现和压缩效应.

四态叠加多模泛函叠加态光场的奇次振幅压缩

目的研究四态叠加多模泛函叠加态光场的高次振幅压缩特性。方法利用量子力学中的态叠加原理,构造了由多模泛函偶相干态和多模泛函复共轭偶相干态线性叠加组成的一类典型的多模泛函叠加态光场|ψ2e(fj)〉q;利用多模压缩态理论,研究态|ψ2e(fj)〉q的高次奇数次振幅压缩特性。结果态|ψ2e(fj)〉q是一类典型的非经典光场,当压缩次数为奇数时,在一定的条件下,态|ψ2e(fj)〉q的两正交相位分量总可呈现不同程度的互补对称的奇数次振幅压缩效应。结论光场经典强度的空间分布函数对态|ψ2e(fj)〉q的压缩程度、压缩深度会产生直接影响,随着各模经典强度空间分布函数的变化,态|ψ2e(fj)〉q中各不同模所呈现的振幅压缩现象在空间的分布是非均匀、非线性和各向异性的。

强度高斯分布对多模偶相干态高次振幅压缩特性的影响

利用多模压缩态理论,研究了多模泛函偶相干态的等幂次振幅压缩特性,结果发现:当压缩次数为奇数时,两正交相位分量可呈现互补对称的等幂次振幅压缩效应,其压缩程度、压缩深度及压缩幅度与压缩次数、态间叠加几率幅、各模的经典强度和经典相位的空间分布函数等强烈地非线性关联.进一步研究发现,对由经典强度为基模高斯分布的两个三模光场构成的多模泛函偶相干态,其压缩特性与理论分析结果并不完全相同.