<正> 1.前言通过非散射大气层的一条无线电波路径的特点是由二个主要的量来表征的,即累积路径衰减 A:A=(4.34)∫_0~R α(s)ds dB (1)和路径延迟(或超路径长度)D:D=(0.1)∫_0~R R[N(s)]ds cm (2)式中α(s)(每公里)是吸收系数,R[N(...<正> 1.前言通过非散射大气层的一条无线电波路径的特点是由二个主要的量来表征的,即累积路径衰减 A:A=(4.34)∫_0~R α(s)ds dB (1)和路径延迟(或超路径长度)D:D=(0.1)∫_0~R R[N(s)]ds cm (2)式中α(s)(每公里)是吸收系数,R[N(S)]是复折射率的实部,R(用公里表示)展开更多
为了充分考虑介质运动对声传播的影响,建立了一种利用高斯波束法求解亚音速运动介质中的声传播问题的模型.该模型基于高频近似任意马赫数的速度势函数亥姆霍兹方程,采用波束追踪方法,推导了运动介质中的动态射线方程组,进而将偏微分方...为了充分考虑介质运动对声传播的影响,建立了一种利用高斯波束法求解亚音速运动介质中的声传播问题的模型.该模型基于高频近似任意马赫数的速度势函数亥姆霍兹方程,采用波束追踪方法,推导了运动介质中的动态射线方程组,进而将偏微分方程转换成常微分方程组的形式.理论表明运动介质中波束的扩展更为复杂,并且声线管束内的能量不一定守恒.将该模型应用于标准问题、水平分层大气次声三维远距离传播问题和墨西哥湾流流域的声传播问题,仿真结果表明,相比于常用的N×2D近似计算方法,运动介质中的高斯波束追踪法充分考虑了介质运动的影响,特别是横风的作用,可以更加精确地计算运动介质中的三维声场;尽管海流的马赫数很小,但是同样会定量地改变声传播,影响会聚区位置,在一些区域考虑海流和不考虑海流的计算结果相差5 d B以上.展开更多
文摘<正> 1.前言通过非散射大气层的一条无线电波路径的特点是由二个主要的量来表征的,即累积路径衰减 A:A=(4.34)∫_0~R α(s)ds dB (1)和路径延迟(或超路径长度)D:D=(0.1)∫_0~R R[N(s)]ds cm (2)式中α(s)(每公里)是吸收系数,R[N(S)]是复折射率的实部,R(用公里表示)
文摘为了充分考虑介质运动对声传播的影响,建立了一种利用高斯波束法求解亚音速运动介质中的声传播问题的模型.该模型基于高频近似任意马赫数的速度势函数亥姆霍兹方程,采用波束追踪方法,推导了运动介质中的动态射线方程组,进而将偏微分方程转换成常微分方程组的形式.理论表明运动介质中波束的扩展更为复杂,并且声线管束内的能量不一定守恒.将该模型应用于标准问题、水平分层大气次声三维远距离传播问题和墨西哥湾流流域的声传播问题,仿真结果表明,相比于常用的N×2D近似计算方法,运动介质中的高斯波束追踪法充分考虑了介质运动的影响,特别是横风的作用,可以更加精确地计算运动介质中的三维声场;尽管海流的马赫数很小,但是同样会定量地改变声传播,影响会聚区位置,在一些区域考虑海流和不考虑海流的计算结果相差5 d B以上.