ATLAS 2.76 TeV单喷注实验数据对CT18NNLO部分子分布函数的影响

通过ePump(error PDF(parton distribution function)updating method package)研究了大型强子对撞机(large hadron collider,LHC)在质心能量√s=2:76TeV时,来自ATLAS(a toroidal LHC apparatus)探测器单喷注的双微分散射截面的实验数据对CT18NNLO(next-to-next-to-leading order)部分子分布函数(PDF)的影响.首先,使用CT18NNLO部分子分布函数计算了单喷注的双微分散射截面,观察到理论预测与实验数据符合得较好;其次,计算了单喷注双微分散射截面的理论预测值与CT18NNLO胶子部分子分布函数的关联余弦cosϕ;最后,使用ePump更新了CT18NNLO部分子分布函数,并研究了实验数据与全局拟合数据间的冲突.通过比较在Q=100GeV时CT18NNLO胶子部分子分布函数和ePump更新的胶子部分子分布函数,发现ATLAS 2.76 TeV单喷注双微分散射截面实验数据在大和小的动量分数区域对CT18NNLO胶子部分子分布函数的约束较小.

核内核子的胶子分布函数

利用推广ｘ重新标度模型，考查了原子核内核子的胶子分布函数．计算了Ｓｎ核和Ｃ核胶子分布函数之比值，所得结果与实验数据相符合．

π介子的胶子分布函数对J/Ψ衍射产生的影响

利用双胶子交换模型并结合重夸克偶素的色八重态产生机制,计算了π与p碰撞过程中J/ 的衍射产生总截面随质心系能量的变化情况。结果发现:随着质心系能量的增加J/ 衍射产生的总截面逐渐增大:不同的π介子中的胶子分布函数给出的总截面随着质心系能量的增加相差逐渐加大,在质心系能量为300 GeV时,总截面的差距为11％。对总截面的贡献主要来自于π介子中x1在0.01到0.50范围内的胶子,由于质子中胶子的分部函数已经探测得比较准确,所以高能实验对这一过程的研究,可以进一步了解π介子中的胶子分布函数并有效检验双胶子交换模型。

LHC上J/ψ粒子的产生对束缚核子胶子分布函数的约束

根据色蒸发模型,应用EKS98及HKM04的程序,计算了在LHC上p-Pb碰撞过程中J/ψ粒子的微分产值比.在LHC的能量范围内,此比值近似于胶子的核效应因子.本文数据与未来LHC上p-Pb碰撞的实验数据对比,可以修正高能时此二种程序对束缚核子胶子分布函数的描述,对束缚核内胶子密度提供高能时的约束.

LHC上p-p碰撞中J/Ψ粒子的产生与胶子分布函数

采用3种部分子分布函数,计算了COM、CEM两种产生模式下LHC上不同p-p碰撞能量时J/ψ粒子的产值,结果表明在相同的产生模式下,较高碰撞能量时不同的部分子分布函数的结论略有差异;针对p-p碰撞而言,两种产生模式的结论有所不同.本文的结论与未来LHC的实验数据对比,可以为部分子分布函数,尤其是胶子分布函数提供大标度时的约束,进而加深我们对物质结构层次的理解,有助于研究强产生过程的微扰演化.

在Mathematica中使用部分子分布函数

传统的部分子分布函数给出的是FORTRAN/C++形式,对初学者而言使用起来有一定的难度,文中讲解了CTEQ5部分子分布函数在Mathematica下的使用方法,并给出了具体例子和检验结果.

关于胶子分布函数的EMC效应

用核的夸克——胶子模型与重标度模型相结合来解释胶子分布函数的EMC效应,所得结果与实验数据符合得相当好.

核子中部分子分布函数的研究

通过对几个著名小组GJR,MSTW和CTEQ的领头阶部分子分布函数进行仔细分析和比较,包括分析在不同动量标度下它们的价夸克、海夸克和胶子的分布函数以及各种部分子所占有的质子总动量,发现在小x区域,不同研究小组的胶子和海夸克的分布函数差别非常明显,说明人们对它们的认识还远未清晰.通过计算分析高扭度效应对部分子分布函数的影响,发现遮蔽效应使小x和中x区域的扭度-4的胶子和海夸克的分布函数略小于扭度-2的分布函数,反遮蔽效应使x≥2区域的扭度-4的胶子和海夸克分布函数大于相应的扭度-2的分布函数.最后,从数值计算角度验证了MD-DGLAP演化方程是符合动量守恒定律的.

夸克集团模型对胶子分布函数的核效应的解释

利用夸克集团模型，适当给定核内存在６夸克集团及９夸克集团的几率。

K介子部分子分布函数的研究

核子和介子中的部分子分布函数是描述其性质的基本物理量,但不同研究小组给出的分布函数并不一致.从最简单的价夸克模型出发,提出了在某一低动量标度(Q^2)下,K介子完全由价夸克组成,胶子和海夸克都是通过量子色动力学(Quantum Chromodynamics,QCD)辐射产生.根据一个考虑了部分子间重组效应的演化方程一Modified DokshitzerGribov-Lipatov-Altarelli-Parisi(MD-DGLAP)方程和相应的实验数据,给出了K介子的初始价夸克分布函数,对高动量标度下的部分子分布进行了预言,并与其他模型进行了比较分析.

CMS 8 TeV顶夸克对实验数据对CT18NNLO胶子部分子分布函数的影响

在不进行量子色动力学(quantum chromodynamics,QCD)整体分析的情况下,估算新数据对部分子分布函数(parton distribution functions,PDF)的影响,以及用更新的部分子分布函数预测其他可观测量不确定度的贡献是一项非常有用的工作。首先,用更新和优化的部分子分布函数软件ePump(error PDF updating method package)研究由CMS 8 TeV顶夸克对产生的微分散射截面(1/σ)dσ/dy_(t-t)、(1σ)dσ/dm_(t-t)、(1/σ)dσ/dy_(t)和(1/σ)dσ/dp^(t)T等实验数据对CT18NNLO胶子部分子分布函数的影响,然后,用更新后的部分子分布函数计算(1/σ)dσ/dy_(t-t)、(1/σ)dσ/dm_(t-t)、(1/σ)dσ/dy_(t)和(1/σ)dσ/dp^(t)T,并将计算所得理论值与实验值进行比较。结果表明,随着实验测量技术的发展,可获取的由顶夸克对产生的微分散射截面数据点越多,其对胶子部分子分布函数的确定作用越大。

LHCb√s=8 TeV的Drell-Yan-Z→e^+e^-数据对部分子分布函数的影响

大型强子对撞机(LHC)上的LHCb探测器利用质心能量为8 TeV的质子-质子(p-p)对撞实验测量了过程pp→Z^*+X→e^++e^-+X的总散射截面及微分散射截面.该实验数据在确定奇异夸克部分子分布函数(PDF)的精确度方面非常重要.文章利用ResBos和CT14NNLO部分子分布函数计算出此过程的总散射截面和微分散射截面,并与LHCb实验结果进行比较.进一步,用ePump更新CT14NNLO部分子分布函数.结果显示,新的奇异夸克PDF在Q=1.3 GeV,10^-6<x<0.2的范围内误差有明显缩小.实验数据对于能量尺度为Q=100GeV的奇异夸克PDF没有明显的影响.

介子部分子分布函数的统计模型研究

本文利用统计模型研究了K介子和π介子的部分子分布函数.通过从费米统计模型得到的介子中夸克分布函数的参数化形式,结合介子诱导的Drell-Yan实验数据抽取了K介子中u夸克的分布函数,获得了相应参数的取值.抽取结果发现统计模型可以很好地描述K介子-核子Drell-Yan和π介子-核子Drell-Yan过程截面的比值,同时得到K介子中正螺旋度u夸克的化学势小于π介子中正螺旋度u夸克的化学势的结论.

改进Q￣2-重标度模型与部分子分布函数的核效应

针对原有的Ｑ￣２－重标度模型中存在的问题，提出了改进的Ｑ￣２－重标度模型，利用核动量守恒条件，采取对价夸克、海夸克、胶子进行不同的Ｑ￣２－重标度来描述束缚核子内部分子动量分布。利用改进的Ｑ￣２－重标度模型所得到的束缚核子内部分子分布函数，对轻子－核深度非弹性散射过程。

LHC能区的部分子分布函数

大型强子对撞机 (LHC)能探测到核子中很小x的动力学区域 .在此动力学区域部分子的密度很大 ,根据高扭度修正过的AP演化方程 (MDAP方程 ) ,分析了此区域的部分子饱和问题 .发现在LHC能区不会出现饱和现象 ,但部分子分布会由于高扭度效应而明显被抑制 ,出现部分饱和现象 .根据MDAP演化方程 。

非随机混合物的分布函数理论

非随机混合物的分布函数理论王仁远，时钧（南京化工大学化工系南京２１０００９）近半个世纪以来，人们在分子分布函数理论的研究上取得了巨大的进展。但是，当将其推广应用于计算混合物的热力学性质时，存在着严重不足。这主要表现在分子的非随机混合没有得到合理考虑。...

恰当份额变数与质子结构函数

采用恰当份额变数的ＧＲＶ（１９９５）动力学部分子分布函数，在ＱＣＤ领头项Ｆ一级近似下计算包括大布约肯变量Ｘ和低四动量转移Ｑ２范围内的质子结构函数，计算结果与现有实验很好地符合．

量子阱中极化子的性质

给出声子分布函数的解析表达式 ,并利用该表达式和 Lee-Low-Pines(L LP)变分方法计算极性晶体板中极化子的基态能量 ,与自恰的数值结果进行比较 ,结果吻合 .

(s_(NN))^(1/2)=200GeV/核子重离子碰撞中J/ψ粒子的产生与核遮蔽效应

在RHIC的PHENIX的快度接收范围内,采用EKS98和HKN04给出的束缚核子部分子分布函数,计算了(s_(NN))^(1/2)=200 GeV/核子p-Au,p-p碰撞中色八重态产生机制下J/ψ粒子微分截面随快度的变化.在RHIC能量下,最主要的粲夸克偶素产生过程是胶子融合.所得结论与实验数据对比,有助于了解胶子分布的核遮蔽效应.

高能碰撞轻子对产生的核Drell-Yan过程中的能量损失

核物质中的能量损失效应是不同于束缚核子部分子分布函数核效应的另外一种核效应,而核Drell-Yan过程是研究这种能量损失效应的最佳途径。用G.T.Garvey和T.C.Peng提出的处理能量损失的方法,采用EKS和HKM两套不同的束缚核子的部分子分布函数,分别计算了核Drell-Yan过程中的微分截面比,所得结果一方面验证了p-A碰撞中能量损失的存在,另一方面也说明了用来确定束缚核子部分子分布函数的参数中不应包括核Drell-Yan过程中的实验数据。