基于单壁碳纳米管的双向锁模掺铒光纤激光器

设计了一种没有隔离器的单壁碳纳米管双向被动锁模光纤孤子激光器.该光纤激光器由波分复用器、掺铒光纤、光耦合器、碳纳米管、单模光纤和偏振控制器组成.在环形腔的两个相反方向上,同时实现基于碳纳米管饱和吸收体的被动锁模,得到两个反向稳定脉冲序列.调节激光腔中的偏振控制器以及泵浦激光源,分析该实验装置在不同泵浦功率下的输出特性.结果表明,中心波长变化范围为1 558～1 560nm,顺时针脉冲宽度变化范围为854～959ps,逆时针脉冲宽度变化范围为247～624ps.此外,泵浦功率较大时,逆时针方向上脉冲序列分裂.

基于全固型掺镱光子带隙光纤的被动锁模全光纤环形孤子激光器

采用全固型掺镱光子带隙光纤(AS-Yb-PBGF)作增益介质并提供反常群速色散(GVD),设计了一种被动锁模全光纤环形孤子激光器。没有使用任何块状色散补偿元件。因此,该激光器腔型结构简单、紧凑、环境稳定性高,更容易实现全光纤结构。脉冲在激光腔内的传输用广义非线性薛定谔方程描述,并采用分步傅里叶方法数值模拟了该激光器的单孤子运转的动力学过程。计算时,将AS-Yb-PBGF的长度选取为0.4m,改变激光腔内单模光纤(SMF)的长度,得出了最佳运转参数:当AS-Yb-PBGF固定为0.4 m时,选择单模光纤等于0.4 m,就可以实现脉冲宽度为244 fs,脉冲能量为14 pJ和时间带宽乘积为0.32,即接近傅里叶变换极限的单孤子运转。

全负色散的单根全固型掺镱光子带隙光纤飞秒孤子激光器

设计了一种采用半导体可饱和吸收镜(SESAM)实现被动锁模的激光器,该激光器中只有单根的全固型掺镱光子带隙光纤(AS-Yb-PBGF)。在1μm波段,该光纤具有负的群速度色散(GVD),因此腔内激光增益和负的GVD同时由该光纤提供。激光腔内非线性效应与仅由AS-Yb-PBGF提供的负GVD平衡作用可使激光器实现孤子运转。用分步傅里叶方法数值模拟了其孤子运转的动力学过程,该系统中初始的噪声信号经过数百次循环就可以得到稳定的孤子运转。输出脉冲能量为135 pJ,脉冲宽度为125 fs,时间带宽乘积为0.33,接近傅里叶变换极限的脉冲,脉冲重复频率可达500 MHz。系统地研究了整个激光器中孤子脉冲演变的动力学过程。

自启动低噪声光纤孤子激光器

自启动低噪声光纤孤子激光器基于有源光纤增益介质并产生亚皮秒至皮秒脉冲的各种自启动被动锁模激光器已被实验证实。这些激光器的运转要求激光器腔内有某种形式的非线性机制，以获得脉冲运行。最普通的非线性机制是非线性放大环路反射镜［’·’｝或偏振旋光系统［３］。...

宽带通信新星——光纤激光器

介绍了光纤激光器的工作原理、实际分类、并对掺Er^3+光纤激光器进行了比较深入的探讨，以主动锁模激光器和DBR、DFB光纤激光器为例，阐述了掺Er^3+光纤激光器的应用。

Analytical Expression of the Threshold Pump Power of Erbium－doped Fiber Lasers Pumped at 980nm and 1480nm Wavelengths

The rate equations,which is suitable to erbium-doped fiber lasers pumped at 980 nm and 1 480nm wavelengths respectively,are investigated,and analytical expressions of the threshold pump powers under two pump wavelengths are derived.As a result,some important parameters can be quantitatively specified.

孤子光脉冲的产生及其应用研究

利用非线性偏振旋转技术实现自起振被动锁模.在掺铒光纤环形腔激光器中产生了中心波长为1563.3nm、重复频率为12.5MHz、脉冲宽度为352.0fs、3dB光谱宽度为7.8nm的孤子光脉冲.采用该孤子光脉冲作为抽运光源,经掺铒光纤放大器放大后,输入到101m长的高非线性光子晶体光纤中,获得了20dB带宽约为240nm的超连续激光光谱.实验详细观测了光脉冲随抽运功率的变化及超连续激光光谱的形成过程,分析了其形成机理.研究表明:当抽运功率较低时,光谱加宽主要由高阶孤子的分裂引起;随着抽运功率的增加,高阶孤子分裂成基本孤子的数目逐渐增大,光谱进一步加宽;当抽运功率增加到受激拉曼散射的阈值时,受激拉曼散射成为光谱展宽的主要原因;抽运功率进一步增加时,受激拉曼散射、参量四波混频等非线性的共同作用将使光谱进一步加宽且变得光滑.