谐振子势与高斯势联合势阱中玻色爱因斯坦凝聚体的巨涡旋态

研究谐振子势与高斯势联合势阱中玻色爱因斯坦凝聚体的基态。发现凝聚体形成巨涡旋时,其涡旋个数等于平均角动量,且凝聚体密度分布和角动量密度分布相同,进而得到凝聚体形成巨涡旋时所处基态是角动量的本征态。发现势阱从各向同性的环形势阱逐渐变为各向异性的环形势阱的过程中,凝聚体的平均角动量与涡旋个数之比先由1平缓下降,然后迅速下降,最后保持在0.5附近。同时给出凝聚体密度分布和角动量分布的特征,并作出相应解释。

环形势阱中旋转玻色爱因斯坦凝聚体的基态

应用托马斯-费米近似和虚时演化数值方法研究环形势阱中旋转玻色爱因斯坦凝聚体的基态密度分布.当增加其旋转角频率,或者增加环形势阱的宽度及相应的中心高度,凝聚体基态密度分布均从涡旋晶格相转变为巨涡旋相.当旋转角频率为零时,增加环形势阱的宽度及相应的中心高度,凝聚体基态密度分布从一个圆盘变为圆环.解析结果与数值结果相互吻合.

Giant Vortex States in a Long Superconducting Cylinder with a Hole in Center

我们理论上在在长超导的柱体形式的二倍地连接的超导体学习了超导性的成核。巨大的旋涡与非线性的 Ginzburg 四轮马车理论说 reinvestigated。Ginzburg 四轮马车方程的答案与松驰方法数字地被解决。量尺寸效果清楚地通过免费精力的计算被显示出。

谐振子势与四次方势的联合势阱中旋转BEC的基态

应用托马斯—费米近似解析求解谐振子势与四次方势的联合势阱中的旋转玻色爱因斯坦凝聚体的基态密度分布。当旋转角频率一定,增加势阱的宽度和中心高度或者势阱宽度和中心高度一定时,凝聚体密度分布从涡旋晶格相转变到巨涡旋相。进而,应用虚时演化和时间傅里叶赝谱法进行数值求解,发现数值解与解析解相互吻合。

幂律势阱中玻色-爱因斯坦凝聚体的涡旋结构

本文用虚时演化法和时间劈裂傅里叶谱法研究了幂律势阱中玻色-爱因斯坦凝聚体的基态涡旋分布特征,具体讨论了不同幂律值、旋转角频率以及粒子间相互作用强度对涡旋分布的影响。当旋转角频率和粒子间相互作用强度不变时,随着幂律值的增大,玻色-爱因斯坦凝聚体的基态涡旋分布呈现如下特征:单量子化涡旋开始以普通的三角晶格排列出现,随后凝聚体中心区域密度逐渐减小至零,出现中心洞,继而转变为巨涡旋结构。我们分析发现当相互作用强度一定时,随着幂律值越来越大,凝聚体中出现涡旋与形成巨涡旋的临界旋转角频率都随之越来越小。而当幂律值和旋转角频率一定时,逐渐增强粒子间相互作用强度,凝聚体中涡旋结构由巨涡旋转变成了三角晶格结构。