弹性散射截面对计算电子束投影成像衬度的影响

我们采用蒙特卡洛方法模拟了100keV电子通过W Cr Si3N4掩膜的透射率。发现在此高能量下,电子弹性散射的Mott截面与经典的Rutherford截面仍有较大差异。由于这两种总截面和小角散射的微分截面不同,因此采用何种截面将直接影响限角散射电子束投影成像的模拟结果。本文通过比较电子透射的实验测量和模拟计算结果,确认了使用Mott截面的必要性。

He-HBr体系各向异性势及非弹性散射截面的理论研究

首先用BFW势函数形式拟合在CCSD(T)/aug-cc-pVQZ理论水平下计算的He-HBr相互作用能数据,得到了He原子与HBr分子各向异性势;并与ESMSV势进行比较,验证了拟合势的可靠性;然后采用公认的精确度较高的CC近似方法计算了He-HBr碰撞体系能量在150meV下He原子和HBr分子碰撞的转动激发微分截面和分波截面,总结了该碰撞体系非弹性散射截面的变化规律.研究表明:①拟合势较好地描述了He-HBr系统相互作用的各向异性特征;利用碰撞体系分子间势的量子化学从头计算结果,可解决势能参数难以确定的问题.②低激发态被激发的几率要远远大于高激发态被激发的几率;激发态越高,大角散射的几率越大.③尾部效应仅在低激发态中产生,高激发态不产生尾部效应.

低能正电子与氦原子弹性散射截面的理论计算

过去芶清泉等人曾用等效势模型计算了从简单到复杂的大量原子与低能电子弹性散射截面,获得了很大的成功。在电子偶素形成阀以下,正电子与氦原子的碰撞是弹性的,因此,我们推广应用等效势模型计算低能正电子与氦原子弹性散射截面,即把投射正电子在靶原子场中的运动看作是在一个等效势场V(r)中的运动,该势场V(r)是由入射正电子与未被扰动的靶原子间静电势Vs(r)和由于投射正电子作用使靶原子极化产生的极化势Vpol(r)组成。在计算中,静电势Vs(r)

e^＋—Kr和e^＋—Xe弹性散射截面的模型势计算

用模型势方法计算了低能正电子与Ｋｒ、Ｘｅ原子弹性散射总截面与动量转移截面，并将本文的计算结果与理论计算及实验值作了比较。

^(115)In中子非弹性散射截面的实验测量及蒙特卡罗修正

^(115)In是一种重要的活化材料,准确测量它的中子非弹性散射截面数据对中子注量监测具有重要意义。在四川大学原子核科学技术研究所2.5 MV静电质子加速器上,利用核反应D(d,n)~3He产生的单能中子,以^(197)Au作为标准,采用活化法测量了2.95 Me V、3.94 Me V、5.24 Me V能点的^(115)In中子非弹性散射截面。用Monte Carlo程序MCNPX(Monte Carlo N-Particle eXtended)对靶头材料、冷却水层和样品的包层材料等引起的多次散射效应及注量率衰减效应等进行了修正计算,得到最终结果与Loevestam的计算值符合较好,并且实验中可通过减小靶管、靶底衬、水层及样品的包层材料等厚度来减小多次散射效应和自屏蔽效应的影响。

e-Ne和e-Ar弹性散射的等效势计算

我们曾详细研究了一种关于e-Li相互作用的无自由参数交换势,并得到了非常满意的弹性散射截面。由于这个交换势的推导(包括近似处理)非常繁琐,对于更复杂的原子,只有适当地推广应用。e-Li交换势的形式为:

用PND-S测井的非弹性散射信息求取储层的含水饱和度

讨论了用PND S测井的非弹性散射信息求取储层的含水饱和度的测量原理和解释模型 ,并将实际测井资料解释结果与常规测井解释和录井评价进行对比 。

BeCl2分子的低能电子弹性散射研究

基于R矩阵理论方法,通过构建BeCl2分子的静态交换势模型(SE),静态交换加极化势模型(SEP)和密耦合模型(CC),在0-10eV能量范围内首次研究了低能电子与BeCl2分子的散射动力学过程,预测了弹性散射积分截面,并在三种模型中分别发现一个来自B2u和B3u对称性贡献的势形共振态.讨论了这些共振态随着极化效应的变化,获得了收敛的截面和共振态结果.进一步使用POLYDCS程序首次计算了电子与BeCl2分子的散射微分截面(DCS)以及动量转移截面(MTCS).当前研究结果将为天体物理和等离子体物理提供重要的截面数据.

乙炔分子的低能电子弹性散射研究

本文采用R矩阵方法研究低能电子与乙炔分子的弹性散射截面及其动力学过程.研究采用静态交换势模型(SE)和静态交换加极化势模型(SEP)两种方法.结果显示当前SEP模型预测的弹性散射截面与已有的实验值和理论结果符合的很好.SE模型预测了一个位于4.75 eV,宽度为3.0 eV的π形状共振态.该共振态在SEP模型中的位置降低为2.65 eV,宽度为1.5 eV.它来自B_(2g)和B_(3g)对称性贡献,理论预测共振态位置与实验值符合的很好.我们讨论了考虑不同的虚轨道对共振态的影响,说明预测精确的共振态的位置需要准确的处理极化效应.基于SEP模型得到的K矩阵元,我们使用POLYDCS代码计算的散射微分截面(DCS),和实验值符合的较好.除此之外,我们还报道了2 eV时转动分辨的态-态微分截面.

低能正电子与氖、氩原子弹性碰撞截面的理论计算

我们已应用等效势模型计算了低能正电子与氦原子的弹性碰撞截面,计算结果与实验符合的比较好。对于低能正电子与复杂的多电子氖、氩原子的碰撞,要精确地处理是很困难的,但是在电子偶素(Ps)形成阀以下,正电子与氖、氩原子的碰撞是弹性的,因此我们仍然可以利用等效势模型计算低能正电子与氖、氩原子弹性散射截面。在计算中,对氖和氩原子我们选用文献解析波函数,通过公式:

超低温下钠原子散射特性研究(英文)

超低温下钠原子的散射特性对原子间的相互作用势非常敏感.本文基于构造精确的原子间相互作用势,详细研究了在超冷温度下处在超精细态|F=2,mF=2〉下23Na原子的弹性散射特性.我们分别用Numerov和半经典方法计算了散射长度和有效程,得到了较满意的结果.低能散射截面有丰富的共振现象产生,我们发现并给出了d-波和g-波形状共振的能级位置和共振宽度;此外,我们还对仅两个分波有贡献情况下的微分散射截面进行了理论计算.

低能电子与第二周期元素原子碰撞截面的理论计算

作者采用等效势方法讨论了电子被原子散射的物理模型.入射电子在原子有效势场中运动的势能可以表示成静电势能Vo(r)、极化势能Vp(r)和交换势能Ve(r)之和.作者考虑到入射电子波的畸变,利用修正的极化势截断函数得到了入射电子与靶原子相互作用的解析势能函数,并进一步编程计算了电子与第Ⅱ周期元素原子散射的总截面和动量转移截面,其结果与已有的实验和计算结果符合得较好,并得到了截面与原子序数的一些变化关系.

Ar-HCl体系各向异性相互作用势及转动激发微分截面的理论研究

首先用gaussion03程序在CCSD(T)/aug-cc-pVQZ理论水平下计算的Ar-HCl相互作用能数据,得到了Ar原子与HCl分子各向异性相互作用势;并与HWK势进行比较,验证了拟合势的可靠性;然后采用公认的精确度较高的CC近似方法计算了Ar-HCl碰撞体系能量在100meV下Ar原子和HCl分子碰撞的转动激发微分截面,总结了该碰撞体系非弹性微分散射截面的变化规律。

低能电子与Xe原子弹性碰撞的研究

本文利用新的关联极化势公式，并考虑相对论效应，在０．４～３０ｅＶ能量范围内，对低能电子与隋性气体重原子氙弹性碰撞相移和总截面进行了计算和研究，获得了满意的结果。

基于壳模型单体密度矩阵的折叠模型质子弹性散射分析

利用折叠模型计算得到折叠势实部并结合Koning和Delaroche光学势的虚部,计算分析了质子与^(30—40)S的弹性散射数据．通过引入Woods-Saxon势下核壳模型单体密度矩阵,消除了折叠模型计算中常用的定域近似．分析比较了定域近似对折叠势以及弹性散射截面计算的影响．计算结果与折叠模型以及JLM模型计算结果进行了比较．

超冷温度下钾和铯原子间弹性散射特性的精确计算

本文分别用量子方法和半经典方法计算了超冷钾和铯原子之间弹性碰撞的s波散射长度,有效力程和P波散射长度等散射参数.超冷温度下^(39)K-^(133)Cs原子间的弹性散射截面主要为s波贡献,随着碰撞能量的增加散射截面有丰富的形状共振出现,计算发现单重态和三重态截面分别存在显著的g波和d波形状共振.另外,本文应用简并内态近似方法获得了^(41)K-^(133)Cs超精细态相互作用时的s波散射长度.

超冷钠原子弹性散射特性的精确计算

基于精确的原子之间相互作用势,系统研究了钠原子在超冷温度下的弹性散射特性,精确计算了钠原子间碰撞时的s波散射长度、有效力程、p波散射长度以及束缚态数目等散射参数.超冷温度下单重态和三重态原子间的弹性散射截面主要为s波贡献,随着碰撞能量的增加散射截面有丰富的形状共振出现,计算发现单重态和三重态散射截面分别存在显著的f波和i波形状共振.应用简并内态近似方法获得了超精细态相互作用时的s波散射长度,所得结果与精确值比较符合.

46.8MeV的+^(12)C非弹性散射

在Glauber多重散射理论框架下,使用跃迁密度方法和三种N-N湮没势,计算了46·8MeV的反质子在^(12)C上的非弹性散射微分截面.理论曲线与实验数据符合得较好.

核内核子与△粒子的散射截面

在自洽的相对论ＢＵＵ方程框架内研究了核内Ｎ（核子）△弹性和非弹性散射截面的介质效应，结果表明，在ＳＩＳ能区有效截面与Ｃｕｇｎｏｎ参数化相差很大而必须加以考虑．

用PND测井资料求取水平井储层含水饱和度

针对水平井储层含水饱和度解释中存在的难题,根据PND测井资料中具有一定矿化度的地层水的俘获截面大而油气烃类的俘获截面相对较小的特点,来计算储层的含水饱和度和区分油水层。指出该方法的应用条件是:地层水矿化度不小于50000mg/L,孔隙度不小于15％。应用实例证明了该方法的有效性。