大失配、强极化第三代半导体材料体系生长动力学和载流子调控规律

高质量氮化镓(Ga N)材料是发展第三代半导体光电子与微电子器件的根基。大失配、强极化和非平衡态生长是Ga N基材料及其量子结构的固有特点,对其生长动力学和载流子调控规律的研究具有重要的科学意义与实用价值,受到各国科学界与产业界广泛高度重视。本文对大失配、强极化氮化物半导体材料体系外延生长动力学和载流子调控规律进行了研究,旨在攻克蓝光发光效率限制瓶颈,突破高Al和高In氮化物材料制备难题,实现高发光效率量子阱和高迁移率异质结构,制备多波段、高效率发光器件和高频率、高耐压电子器件,实现颠覆性的技术创新和应用,带动电子材料产业转型升级。

小剂量索他洛尔与强极化液合用转复冠心病房颤的临床研究

目的 :观察小剂量索他洛尔与强极化液合用治疗冠心病房颤的临床疗效和实用性。方法 :76例持续时间 4～8个月的冠心病房颤患者被随机分成观察组、对照组 ,分别给予索他洛尔 +强极化液治疗及胺碘酮口服治疗。结果 :观察组中 30例在 4～ 10天内转复为窦性心律 ,有效率 78.9% ;对照组中 19例在 5～ 12天转复为窦性心律 ,有效率47.3% ,两组有显著差异 (P<0 .0 5 )。结论 :小剂量索他洛尔 +强极化液治疗冠心病房颤是有效、合理、实用的。

强极化液在肿瘤治疗中的应用

强极化液在肿瘤治疗中的应用司品现，黄建国，国桂松，刘宁，颜博纳差、乏力、精神不振是肿瘤患者常见的表现，尤其是放化疗过程中，表现史为明显，这将直接降低患者对治疗的承受力。１９９２年１１月～１９９５年１１月我们对接受比疗的患者３４例，给予强极比液辅助治疗...

无限深量子阱中强耦合极化子的基态结合能

研究了无限深量子阱中极化子的基态性质,采用线性组合算符和变分相结合的方法导出了强耦合极化子的振动频率λ、基态能量E0和基态结合能Eb,讨论了阱宽L和电子-LO声子耦合强度α对强耦合极化子的振动频率λ、基态能量E0和基态结合能Eb的影响。通过数值计算,结果表明:强耦合极化子的振动频率和基态结合能随阱宽L的增大而减小,随电子-LO声子耦合强度α的增强而增大;基态能量随阱宽L的增大而减小,其绝对值随电子-LO声子耦合强度α的增强而增大;当量子阱阱宽L趋近于无限大和无限小两种极限情况下,分别与三维和二维极化子的结果相一致。

抛物量子阱中强耦合极化子的声子平均数

采用线性组合算符和幺正变换相结合的变分方法,研究了抛物量子阱中强耦合极化子的声子平均数,给出了抛物量子阱中强耦合极化子的声子平均数与量子阱受限强度和电子-体纵光学声子耦合强度的关系.结果表明:强耦合极化子的声子平均数随量子阱受限强度、电子-体纵光学声子耦合强度的增大而增大;随量子阱受限强度的减小,声子平均数趋于晶体材料的值;抛物量子阱受限强度和耦合强度的增大加强了电声子之间的相互作用。

库仑场对量子点中强耦合束缚极化子激发态性质的影响

采用线性组合算符和幺正变换方法研究量子点中强耦合束缚极化子的振动频率、第一内部激发态能量、激发能量和共振频率的性质。讨论了这些量随量子点的有效受限长度、电子-声子耦合强度和库仑束缚势的变化关系。通过数值计算结果表明:量子点中强耦合束缚极化子的振动频率、第一内部激发态能量、激发能量和共振频率随量子点的有效受限长度的减小而迅速增大,随库仑束缚势和电子-声子的耦合强度的增加而增大。

非对称量子点中强耦合束缚极化子的性质

采用线性组合算符和幺正变换方法研究库仑场对非对称量子点中强耦合极化子性质的影响。导出了非对称量子点中强耦合束缚极化子的振动频率、基态能量和基态结合能随量子点的横向和纵向有效受限长度,库仑束缚势和电子-声子耦合强度的变化关系。数值计算结果表明:非对称量子点中强耦合束缚极化子的振动频率、基态能量和基态结合能随量子点的横向和纵向有效受限长度的减小而迅速增大,表现出新奇的量子点的量子尺寸效应。基态能量随库仑束缚势和电子-声子耦合强度的增加而减小,振动频率和基态结合能随电子-声子耦合强度和库仑束缚势的增加而增大。

各向异性抛物势对非对称高斯势量子阱中强耦合极化子性质的影响

研究RbCl非对称高斯受限势量子阱中强耦合极化子的性质,在阱的生长方向存在非对称高斯受限势,各向异性抛物受限势的方向与量子阱的生长方向垂直,研究强耦合极化子的性质.导出了非对称高斯受限势量子阱中强耦合极化子的振动频率和平均声子数.讨论了非对称高斯受限势量子阱中强耦合极化子的平均声子数随x方向和y方向各向异性抛物受限势的受限强度ωx和ωy以及高斯势阱的范围R和势阱的高度V0的函数关系.数值计算结果展示,非对称高斯受限势量子阱中强耦合极化子的平均声子数是势阱的高度V0的增函数,而它是高斯势阱的范围R的减函数,极化子的平均声子数随着x方向和y方向的受限强度的增加而增大.

双环形量子点中强耦合极化子的基态能量

研究了双环形量子点中强耦合极化子基态能量的性质.采用Pekar类型的变分方法和幺正变换方法导出了双环形量子点中强耦合极化子的基态能量随两个势参量和量子点受限势频率的变化关系.研究结果表明两个势参量和量子点受限势频率对研究双环形量子点中强耦合极化子性质具有重要的影响.

非对称半指数量子阱中强耦合极化子振动频率

采用Huybrechts线性组合算符和第二次Lee-Low-Pines (LLP)幺正变换方法研究了非对称半指数量子阱中强耦合极化子的性质。得到了RbCl非对称半指数量子阱中强耦合极化子的振动频率和基态能量,并理论上导出了振动频率和基态能量随受限势的两个正参量(U0和σ)的变化关系。选择RbCl晶体材料进行数值计算,研究结果表明:U0和σ是研究非对称半指数量子阱中极化子性质的重要物理量,非对称半指数量子阱的振动频率和基态能量随U0的增加而增大,随σ的增加而减少。

半无限极性晶体中强耦合极化子的温度依赖性

本文采用线性组合算符法,并通过简单的幺正变换,导出了极性晶体中强耦合表面极化子的有效哈密顿量.对于电子靠近晶体表面和远离表面的两种极限情况,得到了镜像势和自陷能的解析表达式.

抛物量子阱中强耦合极化子的基态能量计算

采用线性组合算符和幺正变换相结合的变分方法,研究了电子与体纵光学声子强耦合情况下抛物量子阱中极化子的基态能量。给出了抛物量子阱中强耦合极化子的基态能量与量子阱受限强度和电子-体纵光学声子耦合强度的关系。通过数值计算,结果表明:强耦合极化子的基态能量随量子阱受限强度的增大而增大,随电子-体纵光学声子耦合强度的增大而减小。随量子阱受限强度的减小,基态能量趋于晶体材料的结果。抛物量子阱增强了极化子的基态能量。

量子尺寸相关的金纳米环三阶非线性光学极化增强

基于金属颗粒与电磁场相互作用的Mie理论和非线性光学的基本原理,利用束缚元法等方法计算得到了不同环壁厚度下金纳米环的三阶极化率增强因子.当金纳米环壁厚度d逐渐减小时(d/a由1→0,其中a为环半径),其表面等离子共振吸收频率由684 nm逐渐红移,且速率逐渐增大,而且其等离子共振频率处三阶极化率增强因子F(3)(ωR)随着环壁厚度的减小先增大,而后逐渐减小(d/a≈0.2时,F(3)(ωR)达到最大).金纳米环的这种性质,为制备非线性光学器件提供了理论基础.

强耦合表面极化子的基态能量

研究了强耦合表面极化子基态的性质 ,采用Landau -Pekar变分法计算强耦合表面极化子的基态能量 。

量子棒中极化子声子平均数的温度依赖性

采用Huybrechts线性组合算符和Lee-Low-Pines变分法,研究了温度对量子棒中强耦合极化子平均声子数和振动频率的影响。结果表明,量子棒中强耦合极化子的平均声子数N-和振动频率λ随量子棒纵横比e′、温度T的增加而减小,随电子-声子耦合强度α和受限强度Ω∥的增加而增大。温度对平均声子数N-和振动频率λ的影响只是在温度较高(γ<1.0)时较显著,而在温度较低(γ>1.0)下并不显著。

油中水球静电极化束缚电荷面密度的分布

采用旋转椭球模型模拟油中水球极化后的形状，将其视为椭圆边界的物理问题，通过儒可夫斯基的正反变换，求解椭球内外的电势、电场，再由电介质的性质和椭圆有关性质，得出了束缚电荷面密度的表达式，并引入了相对束缚电荷面密度概念，得出相对束缚电荷面密度的分布与束缚电荷面密度分布两端增强中间减弱，随着Ｄ值增大，束缚电荷面密度由端点到中点的衰减率增大等结果．

电场和温度对三角势量子点中极化子基态性质的影响

为深入研究电场和温度对三角势量子点中极化子基态性质的影响,在外加电场的情况下,通过利用Pekar类型的变分方法,研究了三角势量子点中强耦合极化子基态能量的温度依赖性。得到了极化子基态能量与三角势量子点受限长度、外加电场强度、三角势极角和温度参量的依赖关系,并进行了数值模拟计算。结果表明:极化子基态能量随着量子点受限长度、电场强度和温度参数的增加而减小,随着三角势极角的增加呈现周期性的变化。

铝靶对短脉冲强激光反射率的饱和现象

计算了铝靶对Ｓ极化短脉冲强激光的反时率的饱和段，将所得结果和Ｈ．Ｍ．Ｍｉｌｃｈｂｅｒｇ的实验结果进行了对比，二者十分一致。并对此饱和现象作了物理解释，认为是由电子的热运动和相互作用所引起的。

量子阱中强耦合极化子的性质

采用改进的线性组合算符和变分相结合的方法,导出了量子阱中强耦合极化子的振动频率和有效质量;讨论了阱宽和电子-声子耦合强度对强耦合极化子的有效质量的影响以及极化子的速度对振动频率、基态能量、基态结合能和有效质量的影响。通过数值计算结果表明:强耦合极化子的有效质量随阱宽的增加而减少,随电子-声子耦合强度的增加而增大;极化子的振动频率、有效质量和基态结合能随极化子速度的增大而增加,极化子的基态能量随速度的增大而减小。