基于归一化常数模算法的级联自适应盲均衡算法

为了克服常数模算法收敛速度慢、稳态误差大的缺点,利用分数间隔盲均衡器的优点,分析了过采样的分数间隔盲均衡器理论,提出了一种基于归一化常数模算法的级联自适应盲均衡算法。该算法以分数间隔盲均衡器为第一级,以波特间隔盲均衡器为第二级,由归一化常数模算法对两级均衡器权向量进行更新,用水声信道对算法的性能进行了仿真研究。结果表明,分数间隔盲均衡器的性能优于波特间隔盲均衡器;高采样率的分数间隔盲均衡器与波特间隔盲均衡器级联后的性能优于低采样率的分数间隔盲均衡器与波特间隔盲均衡器级联后的性能,而且级联盲均衡器总是优于单级的分数间隔盲均衡器。

估计贝叶斯推断中归一化常数的多正则蒙特卡洛方法

贝叶斯推断正逐渐成为解决反问题的一个越来越流行的工具,这主要是因为它能够描述所获得的解的不确定性.在许多实际的贝叶斯反问题中,可能有多个潜在性能良好的模型可用来描述数据和感兴趣的参数.在这种情况下,基于贝叶斯的模型选择方法经常被用来选择“最佳”模型,而这种方法依赖于对后验分布中归一化常数的估计.因此,估计归一化常数成为贝叶斯推断中的一项重要任务,而这个问题对于标准抽样方法来说具有计算上的挑战性.在这项工作中,新提出的一种基于多正则蒙特卡洛技术(MMC)的归一化常数估计方法,可以很好的解决上述难题,这是一种自适应的重要性采样方法.该方法可以以黑箱方式估计归一化常数,使其特别适用于具有复杂基础模型的问题.最后,通过数值例子证明了所提出的方法可以有效且准确地计算出归一化常数的估计值.

由QCD求和规则计算π介子和K介子twist-3分布振幅的归一化常数(英文)

用QCD求和规则计算了π介子和K介子的两个twist3分布振幅的归一化常数mp0π和mp0K.与运动方程的要求不同,计算结果表明(把求和规则微扰部分的αs修正考虑之后),mp0π=1.00±0.17GeV,mp0K=1.46±0.23GeV.应该指出的是,它们与运动方程给出的结果相比要小不少.比如π介子的情形,QCD求和规则给出的上述结果约是运动方程要求的值的50%左右.在exclusive的一些过程中,人们发现,一直到Q2较大(2—40GeV2)的区域,本应受到抑止的非首要的(比如,nonleadingtwist的贡献)贡献还可以跟首要的贡献(比如,leadingtwist的贡献)相比,甚至可以超过.这是难以相信的.而较小的归一化常数将有助于弱化这个矛盾.计算结果支持这一点.

无穷级数求和的一种量子力学解法

在一维无限深方势阱的解析解的基础上,利用波函数的归一化常数及能量平均值的两种不同算法的等价性,导出了∑∞n=11n2、∑∞n=11n4等24个无穷级数的求和公式.

改进后的NCMA盲均衡算法性能分析

近年来,盲均衡在通信和信号处理领域已受到普遍关注.归一化常数模算法(the normalized constant modulus algorithm, NCMA)是盲均衡算法的一种,它不同于其他算法,采用线性评价函数,对它的研究比较少.在研究NCMA盲均衡算法及改进后算法的基础上,对该算法及改进后算法进行了模拟仿真;并对改进后的NCMA算法和其他盲均衡算法进行了比较,从3个方面对其性能进行分析;结果充分显示了NCMA算法的优点,证明改进后的算法更具优越性.

一种改进的基于恒模准则的盲均衡算法

在无线通信系统中,由于受多径传输和有限带宽的影响,无线信道不可避免地存在码间干扰(ISI)和信道间干扰。盲均衡技术不需要发送导频序列就能自适应调节均衡器抽头系数,能够有效去除ISI。文章介绍了盲均衡技术原理,重点研究了恒模类盲均衡算法(CMA)及改进后的NCMA-LMS算法,计算机仿真表明NCMA-LMS盲均衡算法在无线通信中具有良好的收敛性能。

三角形对称双脊波导衰减特性的FDTD分析

针对微波在脊波导中传输衰减的影响,研究了三角形对称双脊波导在TE模式下运用FDTD求解衰减特性的方法,并计算了不同结构下的衰减常数。分析结果表明,标准衰减常数随着脊宽以及脊间距的增大而减小;归一化衰减常数随着归一化截止波长的增大而单调递增。研究得到的结论能够为三角形脊波导的工业设计提供重要的数据参考。

核ANC和激发态中子晕

利用转移反应1 1 B(d ,p) 1 2 B和1 2 C(d ,p) 1 3C抽取1 2 B 1 1 B +n和1 3C 1 2 C +n重叠函数的核渐近归一化常数 ,计算了1 2 B和1 3C核中价中子密度分布的均方根半径及其在核外的几率 .实验结果表明 ,1 2 B的第二 (Jπ=2 - ) ,第三 (Jπ=1 - )激发态和1 3C的第一 (Jπ=1 2 +)激发态为中子晕态 ,而1 3C的第三 (Jπ=5 2 +)激发态是中子皮态 .考察了库仑势和角动量对晕形成的阻碍效应 .

二体和三体晕核

利用渐近归一化常数(ANC)方法计算了一系列核的价核子密度分布的均方根半径〈r^2〉^(1/2)。由于用ANC方法抽取的〈r^2〉^(1/2)值近似与模型参数无关,因此是考察晕核的有效物理量。此外,还利用价核子、核芯核和核物质密度分布均方根半径的关系,计算了一些三体系统双中子密度分布的均方根半径。在两种标准下,对晕核的候选者作了详细评估。结果表明,处于2s态(基态或激发态)的^(11)Be(1/2^+,g.s),^(12)B(1^-,2.621MeV),^(13)C(1/2^+,3.089 MeV),^(14)C(O^-,6.903 MeV),^(14)C(1^-,6.094 MeV),^(15)C(1/2^+,g.s),^(19)C(1/2^+,g.s)是中子晕核,^(17)F(1/2^+,0.495 MeV),^(21)Na(1/2^+,2.423 MeV)是质子晕核。对于三体系统,除公认的~6He,^(11)Li外,^(14)Be,^(17)B也可能是双中子晕核。