190区超形变核态的形变参数分析

将ＤａｖｙｄｏｖＦｉｌｉｐｐｏｖ的非轴对称转子模型推广到超形变核态，给出了一个新的超形变带的转动谱公式；并应用该公式，确定了１９０区偶Ａ核超形变带的带首自旋；将轴对称四极形变β和非轴对称度γ参数与正常形变带作了比较．结果表明：前者比正常形变核态大得多，而γ形变虽然普遍较小。

用三参数旋转体模型描述的大形变核内核子的单粒子能级

用｛ｃ，ｈ，ａ｝三参数旋转体模型描述可以大幅度变化的原子核形状，通过合理选取与三参数有关的核子单粒子势，用基矢展开法求解单粒子运动Ｓｈｒｏｄｉｎｇｅｒ方程，用矩阵对角化方法求出了与核形状有关的核子单粒子能级。分析表明，本文计算出的单粒子能级是合理可信的，可用于计算大形变核之形变位能的壳修正和对修正。此工作在裂变动力学模拟计算中是不可缺少的。

超形变核态的相互作用玻色子模型研究

概要介绍了超形变核态的相互作用玻色子模型研究的现状、理论框架及一些应用．

超形变核^(193-194)Tl的U_(qp)(u_2)模型的理论分析(英文)

本文用量子群Uqp（u2）模型对193-194T1超形变核的转变谱的跃迁能级、运动学、动力学转动惯量随转动频率的系统分析研究，理论植与实验很好地吻合，证实了量子群Uqp（u2）理论模型的适用性。还进一步计算研究了193-194T1核软度系数与形变参数的关系。

A～150区巨超形变核的形状及寿命

用推转双心壳模型研究了巨超形变核的形状，及在ＷＫＢ近似下处于高自旋巨超形变态的核的自发裂变寿命．理论计算结果表明，除存在超形变态外，还存在一个稳定的巨超形变态，核形状为哑铃型，其长短轴之比约为３∶１预言了在Ａ～１５０区可能存在大巨超形变核，如１４４６２Ｓｍ，其长短轴之比约为４∶１，而且这些大巨超形变核可能会构成大巨超形变同位素链，如１４０，１４２，１４４６２Ｓｍ在１４４６２Ｓｍ巨超形变态的形成过程中。

超形变核态的相对论对称性研究

相对论对称性在原子核的壳层结构及其演化中扮演重要角色.探讨超形变核态的相对论对称性,利用相对论平均场理论计算超形变核态的结合能、单粒子能级,提取单粒子能级的自旋和赝自旋能量劈裂,分析这些能量劈裂与原子核形变及自旋和赝自旋双重态量子数间的关系,进而研究超形变核态的自旋和赝自旋对称性及其随形变变化的规律,结果表明超形变核态的自旋和赝自旋对称性与双重态量子数和形变都相关.

平均场加邻近轨道相互作用对力模型对超铀区大形变核的应用

利用严格可解的平均场加邻近轨道相互作用对力模型来描述大形变核 .将该模型应用于超铀区的核素 .计算了2 2 6 2 3 4 Th ,2 3 0 2 40 U及2 3 6 2 43 Pu同位素的结合能和对激发能 ,并与实验结果进行比较 .

描写从球形核到大形变核过渡的简单能量公式

本文用一个双参数(∈,x)公式,拟合了从球形核到大形变核的基带能谱,其中参数x可视为球形度。

描述大形变核中对力的硬核Bose-Hubbard模型

讨论了一种描述大形变偶偶核邻近轨道对力相互作用近似的硬核Ｂｏｓｅ－Ｈｕｂｂａｒｄ模型．利用代数方法得到了该模型对激发谱和相应波函数的严格解．该结果可推广到具有任意自旋和有限格点的硬核Ｂｏｓｅ－Ｈｕｂｂａｒｄ和Ｆｅｒｍｉ－Ｈｕｂ－ｂａｒｄ模型中去．

190区超形变核态转动惯量的奇偶差分析

用Bohr Mottelson的I(I+1 )展开三参数公式拟合能谱所定出的展开系数 ,计算 1 90区超形变带的带首转动惯量 .计算结果显示 :奇A核的带首转动惯量系统大于相邻偶偶核的带首转动惯量 ,奇奇核的带首转动惯量系统大于相邻奇A核的带首转动惯量 ,超形变核态带首转动惯量展现出明显的奇偶差现象 .

超形变核态研究的进展

简单回顾了超形交(SD)核态的近期进展,着重介绍了SD转动带的唯象分析,包括SD带角动量的确定,运动学和动力学转动惯量随转动频率的变化及其相互关系等。给出了说明所谓“全同”SD带的一个可信的方案,与现有的微观理论计算是一致的。在此方案中毋需引进赝自旋顺排的概念。

原子核高自旋超形变谱学研究(续)

平均场计算表明,J 随（?）ω的变化可能有三种原因:（1）原子核形变值随（?）ω而变化。但A=190Hg-pb 区超形变态寿命的DSAM测量表明,其四极矩Q0在观察到的（?）ω范围内基本上保持常值,由此得出的形变值的可能变化范围很小,不可能解释J的显著上升。（2）N=6(i13/2)质子和N=7(j15/2)中子的高j 侵入轨道的占据。但根据S.Aberg 的计算,由不包含对能情况下计算的罗斯量（Routhians）。

原子核高自旋超形变谱学研究

本刊1988年第三、四期“原子核高自旋超形变的研究”一文对高自旋超形变谱学作了初步介绍。本文综合分析近两年来该领域的新进展。两年来,A～190Hg-Pb 超形变区的确认;A～150区奇质子核及更多超形变核的发现;A～130—140区奇质子超形变核和Sm 超形变核的研究;同一个核中多重超形变带的发现;各超形变区超形变带丰富的谱学现象,超形变组态-高j 侵入轨道的不同占据对超形变带谱学性质的成功描述,及对理论模型的检验和修正;A～190和A～150区相邻(同位素和同中素)核中超形变带一系列性质的极端相似—超形变带中内禀自旋排列和质子激发的发现;超形变、高自旋下的对关联研究;超形变带退激馈入正常形变带的时间延迟的实验测定;超形变退激机制的研究;应用于Hg-Pb区超形变带自旋指定的一种有效方法等,都是原子核超形变研究的主要成果。此外,锕系区超形变核中与同质异能裂变竞争的、由位能面第二极小向第一极小退激的“返回”γ衰变(E1跃迁)的实验测定,是原子核在零自旋和低自旋下超形变研究的一个重要进展。

一种推广对力模型及在大形变核中的应用

总结了可描述大形变原子核运动的Nilsson平均场加推广的对力相互作用的可解模型 .该模型在对力强度较弱的区域仍然以单体和两体相互作用为主 .但随着对力强度的增加 ,高阶相互作用的修正将逐渐变得重要 .通过对同位素154— 171Yb奇偶质量差的数值拟合显示 ,该新模型可说明大形变核的运动规律 .

原子核超形变

本文讨论了超形变核态的形成机制,指出了最可几超形变核的定性判据。A=130和A=150核区的理论计算结果与定性判据相符,并说明了超形变核广泛存在的可能性。

关于A≈190超形变核态自旋指定的综合分析

不拘泥在I(I+ 1 )展开式中究竟取几项 (即采用三参数还是四参数 ) ,而是着重看其收敛过程 ,并在这一基础上用物理量拟合法和带首转动惯量系统学等方法对A≈ 1 90核区偶偶核的超形变转动带的自旋指定做了综合分析和讨论 ,给出了结果并与其他文献做了比较 .

推转相对论平均场方法中超形变核的全同带

用转动框架中的相对论平均场理论描述超形变核．核流以及相应的矢量介子场空间分量全部被考虑在内．研究结果表明，在质量数相差二的原子核中特定轨道的填充能够产生这样的一些带，其退激发γ能量最多相差几个ｋｅＶ．理论结果在一定的角动量范围可以与实验值比较．

190区超形变核中转动带的组态结构

通过系统研究A-190区超形变核中转动带的转动惯量、角动量顺排、旋称分裂随转动频率的变化规律,结合我们用处理对力的粒子数守恒方法的计算结果,对A-190区所有转动带的组态结构给出了一个整体的描述.绝大多数超形变带都建立在强耦合轨道上,例如中子[512]5/2,[624]9/2.少数超形变带则建立在高j闯入轨道上,即中子[761]3/2,[752]5/2.根据我们提出的组态结构所进行的理论计算结果表明,A-190区所有转动带的一般行为、反常变化和带交叉都得到了满意的解释.

平均场加邻近轨道相互作用对力模型在大形变核中的应用

利用严格可解的平均场加邻近轨道相互作用对力模型来描述大形变核 .将该模型应用于稀土区和超铀区的核素 .计算了15 8—171Er,16 0— 178Yb,170— 183Hf,2 2 6— 2 34Th , 2 30— 2 4 0 U ,及2 36—2 4 3Pu同位素的结合能和对激发能 。

超形变核转动惯量的系统奇偶差与堵塞效应

与正常形变核相似,超形变核的转动惯量存在系统的奇偶差,这是超形变核中对力及堵塞效应存在的无可争辩的证据。随转动频率增高,由于Coriolis反配对效应,奇偶差逐渐变弱,特别是当hω≥0.20MeV后,动力学转动惯量J^(2)的奇偶差变得模糊,在某些情况下,可能出现相邻核的J^(2)值几乎相同的现象。但对于运动学转动惯量J^(1),即使在很高的转动频率下,仍在一定程度上呈现奇偶差。