手征幺正方法讨论a_(1)(1260)性质

在手征幺正方法下,研究了强子共振态的三角奇异性.主要讨论了由a_(1)(1260)到π^(+)f_(0)(980)和π^(+)ρ^(0)的三角奇异衰变机制、参数变化对衰变不变质量分布、衰变宽度和微分散射截面的影响.通过对研究结果的分析,成功解释了1420 MeV峰的来源,及COMPASS实验a_(1)^(+)(1260)→π^(+)f_(0)(980)和a_(1)^(+)(1260)→π^(+)ρ^(0)的衰变分支比.因此,COMPASS实验中1420 MeV峰并非一个新共振态,而是a_(1)(1260)三角奇异衰变机制的产物,并且在衰变过程中,看到了一个高于其名义质量200 MeV的峰值.该文讨论的三角奇异衰变机制有助于以全新视角重新审视粒子数据表的共振态实验数据.

用手征幺正方法研究S波Σ_cK散射

用手征幺正方法研究S-波ΣcK→Σc K散射,动力学产生出了一个JP=1/2的粲味重子共振态Ξc(2951),其质量和宽度分别为(M=2951.38 MeV,Γ=81.4 MeV),该态具有Σc(245 5)K分子态的结构。这一动力学产生态的质量与实验上已发现的Ξc(2980)态的质量相当,但其宽度比Ξc(2980)的宽度大很多。还不能认定Ξc(295 1)就是Ξc(298 0)。

李普曼-史温格方程在耦合道中的应用

手征幺正方法是描述动力学产生的强子共振态性质的一个重要手段,该方法利用推广到耦合道的李普曼-史温格方程描述无穷多s道散射圈图的贡献。本文中,我们从希尔伯特空间的定态散射过程出发,首先导出李普曼-史温格方程,然后以同位旋I=0的两个耦合道KK^-和ππ为例,将李普曼-史温格方程推广到描述耦合道的散射过程的Bethe-Salpeter方程,并简单说明了散射振幅的极点与动力学产生的共振态之间的联系,最后我们利用耦合道方法详细讨论了Λ(1405)的双极点结构。

S波Kπ散射以及动力学产生标量介子(英文)

考虑Kπ和Kη两个耦合道,用手征幺正方法研究了S波Kπ散射．结果表明,只用一个参数,1．2GeV以下的散射相移数据就可以得到很好的描述,并且散射长度也和实验值符合很好．此方法可以动力学产生标量介子κ,并预言其质量和宽度分别大约是752MeV和594MeV．可以定性地产生对应于K*0(1430)的标量介子．