基于1/4波片的腔增强自发参量下转换过程中双折射效应的补偿

腔增强的光学自发参量下转换是量子光学中产生量子光场的基本方法之一,然而下转换过程往往受到非线性晶体的双折射效应的影响.特别是在利用II类准相位匹配非线性晶体产生双光子对的过程中,晶体的双折射效应使得信号光和闲置光不能同时起振.本文提出并验证了一种利用1/4波片补偿信号光和闲置光的光程的方法,在保证较小内腔损耗及良好的调节自由度的情况下,以相对简洁的装置实现信号光和闲置光的双共振.

光子晶体负折射效应在糖溶液浓度检测中的应用

探讨了光子晶体负折射效应在糖溶液浓度检测中的应用,在软件中使用时域有限差分法对光在光子晶体中的传播进行了模拟实验。模拟显示:糖溶液的浓度变化与输出功率变化接近线性关系,而线性相关程度受介质柱半径常数的影响。进行了多组参数比对与优化,最终获得了线性度最高的输出功率与糖溶液浓度的对应关系。基于这个对应关系,提出了基于光子晶体负折射效应的糖溶液浓度检测方法并设计了相应的糖溶液浓度检测器。实验结果表明:基于光子晶体的糖溶液浓度检测器具有结构简单、测量精度高、响应速度快、易于与激光器件集成且不受外界电磁环境影响等优点。

三相光学电流互感器的双折射效应研究

分析了一种用于测量电力系统三相电流的光学电流互感器系统,用矩阵光学方法建立了既具有旋光效应又具有线性双折射效应的三相光学电流互感器系统的数学模型.对理论结果进行了仿真实验,指明了线性双折射效应对三相光学电流互感器系统在灵敏度、线性度、稳定性等方面的影响.从而说明。

光通信波段液晶双折射效应的研究

为了研究液晶的电控双折射效应在光通信中的应用,采用偏光干涉方法,对液晶透射比随电压的变化情况进行了理论分析和实验验证。在室温20℃下利用岛津UV-3101PC分光光度计,通过改变加在液晶盒两端的电压,获得了入射光波长为1300nm和1550nm时液晶透射比随电压的变化关系曲线。结果表明,当在液晶盒两端加上2V的电压时,波长在1550nm附近有一个比较稳定的高透射带;加2.3V的电压时,波长在1300nm附近有一个比较稳定的高透射带。这一结果对光通信中液晶器件的设计是有帮助的。

用径向基函数网络实现光学电流传感器线性双折射效应的补偿

线性双折射效应是限制光学电流传感器实用化的关键因素。文中采用径向基函数神经网络来实现光学电流传感器线性双折射效应的补偿 ,介绍了网络的基本原理 ,论述了线性双折射效应的具体补偿方法 ,并将本方法与采用BP网络的方法进行了比较 ,结果表明用径向基函数网络实现光学电流传感器线性双折射效应的补偿具有速度快、精度高和简便实用的特点 ,是行之有效的。

利用双折射效应设计的窄带滤光系统

本文根据单轴晶体的双折射效应及偏振光干涉原理，设计制作了一种透射带宽大约为0．05nm的窄带滤光系统。

利用挤压光纤双折射效应的自适应偏振控制器

报导了利用光纤应力双折射效应研制的 1.55μm波长的自适应偏振控制器 ,该控制器具有自动搜索、跟踪和精确控制光纤输出偏振态的功能。经初步检测 ,当偏振态变化 3π/s时 ,输出偏振光强度为给定偏振方向分量总光强的 92 % ,平均偏差小于 2 %

液晶盒双折射效应的测量与应用

介绍了测量液晶盒双折射效应的实验方法,并利用此方法推测了液晶盒的表面锚泊方向并测量了液晶盒的扭曲角,探讨了应用此方法校准偏振片起偏方向的可能性.

配位聚合物[HgI_2(bpea)]_n[bpea=1,2-双(4-吡啶基)乙烷]的合成结构表征和光学折射效应(英文)

制备44连吡啶基二卤加和物MX244′bipyn仍然有较大困难。这类化合物数量不多且已报道的多为难处理的微晶材料。本文在室温下通过简单的操作合成了新的碘化汞连吡啶乙烷加和物HgI2bpean。X射线单晶衍射分析表明其中的汞原子通过与两个碘原子以及吡啶乙烷的两个氮原子配位形成扭曲的四面体构型。每个HgI2单元由bpea桥连形成锯齿状链。其非线性光学性质用8纳秒激光在532nm波长进行了研究。该化合物相对于入射光表现为一定的光学吸收和强的自聚焦效应,其三阶非线性吸收系数α2=1.1×10-11m·W-1折射系数n2=5.29×10-18m2·W-1。

磁性流体薄膜在磁场中产生光的双折射效应的机理

本文对磁性流体薄膜在磁场中产生光的双折射效应的机理进行了实验观察和计算分析 ,发现磁性流体是一种特殊的方向性弱絮凝的胶体。弱絮凝是胶体到絮凝状态的一种临界状态 ,在一般胶体系统中弱絮凝行为表现不明显 ,作用和意义都不大。但磁性流体在磁场中的弱絮凝行为表现异常明显 ,既显示出特有的方向性 ,又不使胶体系统失稳 ,合乎磁性流体薄膜在磁场中产生光的双折射效应的事实 ,从而揭示了方向性弱絮凝使磁性流体薄膜在磁场中产生光的双折射效应的机理 。

双折射效应和去直流检测法的MOCT模型研究

基于双折射效应和去直流检测法,建立一种磁光式电流互感器(magneto-optic current transformer,MOCT)模型.该模型在一次侧电流检测部分,采用Jones矩阵建模,综合考虑Faraday效应和磁线振双折射效应;在二次侧转换器部分,建立去直流双光路检测法分析光强度信息.数值仿真和实验验证了MOCT模型的正确性.该模型考虑了磁光式电流互感器的光学检测特性,可为MOCT应用提供理论支持.

光学电流互感器线性双折射效应的补偿研究——神经网络方法

线性双折射效应是限制光学电流互感器实用化的关键因素。作者采用人工神经网络来实现光学电流互感器线性双折射效应的补偿。本文介绍了ＢＰ神经网络的基本原理，论述了线性双折射效应的具体补偿方法，结果表明该方法具有精度高和简便实用的特点，从而是行之有效的。

基于SOA互增益调制双折射效应的全光2-4电平编码转换

提出了一种利用半导体光放大器(SOA)的互增益调制(XGM)的双折射效应实现全光2-4电平编码转换的方法。两路2-电平强度调制光信号正交偏振合波后,沿SOA的主轴进入,利用SOA的偏振调制实现被调制信号光的偏振调制,通过检偏输出4-电平强度调制光,从而实现2-4电平调制的编码转换。

牛顿环实验中空气薄层的折射效应

牛顿环实验是大学物理实验中的一个经典实验。实验中相干的两束反射光由于空气薄层的折射效应并不在同一条直线上,二者与空气薄层的上表面交点之间有一水平差距。实验中,经计算该差距的最大值为0.30 mm,最大相对偏差为1.6。这一相对较小的偏差是实验原理描述中忽略空气薄层折射效应的缘由。

非零偏VSP测井折射效应及井源距选择

非零偏VSP测井所遇到的问题是折射效应,其原因是过大的井源距在一定的地质条件下某些界面上产生的折射波先于直达波到达检波器。本文从模型分析和T5井实测非偏VSP测井Z分量原始记录实例出发,分析了大井源距与VSP测井记录初至异常的关系,并论述了在非零偏VSP测井时如何避免折射效应及进行野外施工参数设计。(由于保密原因,本文仅刊其摘要)

单模光纤PZT相位调制器双折射效应分析

在光纤ＰＺＴ相位调制器中，由纵向强大应力而导致的第二类横向应力差是产生双折射的主要因素。分析结果表明这种双折射效应与所加电压成线性关系，并且与光纤弯曲半径的平方、波长成反比．最后提出相应的抑制措施。

金属势阱对LEED的折射效应

研究了低能电子束在金属中衍射时势阱对电子束的折射效应 ,给出了一种用低能电子衍射法测定金属势阱深度的新方法 ,并以Cu ,Al和Ag膜为例计算了LEED(lowenergyelectrondiffraction)

熊猫光纤热双折射效应光纤偏振控制器研究

根据熊猫光纤热双折射效应原理,通过电热控制的方法实验研究其热双折射效应,提出并实验演示了基于熊猫光纤热双折射效应的光纤偏振控制器。研究了熊猫光纤热双折射效应的温度灵敏度和电热控的特点。将两段熊猫光纤按偏振轴相互偏离一定角度熔接后,两段熊猫光纤的电热控制将分别在邦加球上形成相交并互相成一定夹角的两个截交线圆,组合两段熊猫光纤的电热控制可实现偏振态在邦加球上的部分覆盖。根据熊猫光纤热双折射效应的特点,提出并实验演示了由三段熊猫光纤组成的电热控光纤偏振控制器,它可在实验上实现任意偏振态的扫描控制。

基于飞秒激光诱导双折射效应的时间胶囊的制备(特邀)

利用双折射显微镜和光学显微镜研究了飞秒激光石英材料内部诱导的双折射效应。结果表明,双折射的光学延迟量随脉冲数的增加而增加,并出现两种双折射结构。其中Type X结构需要至少20个脉冲,单脉冲能量不高于854 nJ,脉冲宽度不低于300 fs且不高于600 fs。此外,以"光子学报"等汉字为例,阐述了激光诱导双折射的数据存储过程,制备了包涵吉林省省史省情、吉林大学校史、清华大学校史的数据存储时间胶囊样品。

大功率半导体激光加工光致等离子体折射效应

为了研究大功率半导体激光加工过程中,光致等离子体对激光光束显著的屏蔽作用,以波长为976nm、光斑尺寸为0.5mm×1mm、最大功率为4k W的半导体激光加工系统为实验基础,采用了与实际相符的光致等离子体电子密度数学模型和几何光学ABCD矩阵算法,从吸收和折射两方面对光致等离子体的屏蔽作用进行了理论分析和实验研究,得到了在光致等离子体电子密度ne≤1.0×1018/cm3的条件下,光致等离子体的折射效应才是引起半导体激光光束屏蔽的主要原因这一结果。结果表明,光致等离子体改变了聚焦光束的形态,使其焦点下移、光斑变大、能量密度变小,其效果类似于一个非线性梯度折射率的负透镜。