背向散射因子在放射治疗中的作用

在不同能量、不同组织厚度、不同组织材料时,与标准背向组织厚度1 cm固体水的剂量进行比较,以探讨"背向散射因子"(BS)在放射治疗中对组织吸收剂量的影响。结果表明,背向散射因子确实对实际吸收剂量有影响,而且背向组织厚度越大、射线能量越小,BS值越大,即对组织吸收剂量的影响越大。放疗中必须根据患者的肿瘤后组织厚度包括射线穿过的床板及治疗床的其它部分,以及射线的能量用BS对肿瘤或组织的实际吸收剂量进行修正,以提高疗效,同时也能更好的保护正常组织。

医用直线加速器矩形野散射因子的简便计算方法

目的 建立一种适合于临床应用的加速器散射因子 Sc.p的简便计算方法。方法 ( 1 )通过测量方野的散射因子 ,建立方野散射因子与射野边长的拟合公式 ;( 2 )利用 Kim的经验公式 ,计算矩形野的等效方边长 ;( 3)应用已拟合的方野散射因子公式计算矩形野的散射因子 ,并与矩形野的测量结果进行比较。结果 采用该方法计算医用加速器散射因子的最大误差在 0 .5%以下 ,而采用面积 -周长比原理确定的等效方边长 ,最大误差达到 3%左右。结论 该方法可用于简便快速地确定方野和矩形野的散射因子 ,精确度高 。

平衡帽材料对准直器散射因子测量值的影响探讨

目的:探讨平衡帽材料对准直器散射因子（Sc）测量值的影响。材料和方法:采用由A-150塑料和铜制做成的两种平衡帽。用Farmer2570剂量仪分别测量6MV X线不同射野条件下电离室的电离值,并归一到参考射野,得到两组Sc值进行比较。结果:使用铜材平衡帽时,电离室的电离值明显高于使用A-150塑料平衡帽时电离室的电离值,最大高出14％,但两组Sc值的差异并不显著,均在1％以内。结论:虽然高密度材料和空气严重不等效,但对Sc测量值的影响较小,因此选用高密材料的平衡帽测量Sc（尤其在小野条件下）也不失为一种较好的方法。

Varian直线加速器准直器散射因子的测量与计算

目的提出一种新的简单可行的适合于临床应用的准直器散射因子(Sc)的测量与计算方法。方法参考ESTRO提供的测量方法,测量不同射野下的Sc,然后分别从方野拟合函数和方野测量的野数及大小选择、不同K值对矩形野Sc计算的影响等方面采用Matlab、Visual Basic和Access等软件进行分析。结果(1)提出5组不同的方野测量野数及大小,它们的测量野个数分别是8、13、16、17、22,拟合值与测量值的最大偏差分别是0.58%、0.48%、0.46%、0.34%、0.28%。(2)K值的精确度对矩形野Sc计算影响不大,临床应用时,精确到0.1即可。结论对Sc的测量,可采用5组不同野数及大小中任一组对方野进行测量即可,建议采用野数为13和17的测量组。测量结果采用6次方指数拟合。矩形野Sc值的计算采用Kim的方法,直接根椐加速器的准直器结构计算K值,再代入等效方野公式即可。

低能X射线标准辐射场下背散射因子的测量与研究

在40 ～60 kV的治疗水平辐射质下,对背散射因子进行了测量实验研究.所测得的背散射因子可用于相同条件下的水吸收剂量的计算.实验结果显示,在不同模体厚度下,随着模体厚度的增加,测量点处的背散射因子呈现先增大后稳定的趋势;在不同辐射野下,随着辐射野面积的增大,测量点处的背散射因子呈现增大的趋势.

GE saturne 42型直线加速器准直器散射因子的测量

对ＧＥ公司ｓａｔｕｒｎｅ４２型直线加速器对准直器散射校正因子的性质进行研究，用英国ＮＥ公司生产的２６２０测量仪，臂架旋转９０°测量了６ＭＶ、１８ＭＶ的源——电离室中心距离１米及３．７米两个条件下的校正因子的数值，结果证实了校正因子只是与准直器有关与源皮距无关的结论。

用加铅挡块的方法直接测定体模散射因子Sp的探讨

目的：按 Sp的定义，直接测量体模散射因子 Sp。方法：在准直器开口不变的情况下，用加挡块的方法改变各射野在模体中的散射面积。分别测定各射野在模体中参考点处的吸收剂量率和加挡块后同一点的吸收剂量率，再根据 Sp的定义，计算出 Sp因子。结果：通过测量，直接得到各射野的体模散射因子 Sp和总散射校正因子 Scp，然后求出各射野的准直器散射修正因子 Sc。结论：用本文加挡块的方法测定 Sp因子，可以降低制作高能 X线的平衡帽的要求，而且也可避免平衡帽有限体积带来 Sc的测量误差。

仅由原子散射因子虚部引起的布拉格情况的衍射特征

本文给出任意厚度平板晶体布拉格情况的Ｘ射线动力学衍射通式，并以之详细研究原子散射因子实部为零时晶体对Ｘ射线的衍射特征。

铱192后装放射源在空气中刻度的散射因子

目的:研究铱192后装放射源在空气中刻度的散射因子。方法:PTW井形电离室放置在离地1 m高的支架上,测量在电离室外缘离墙距离5 cm到200 cm处进行,读数以200 cm处读数归一。按多步法、DGMP法和遮挡法要求在空气中用Farmer指形电离室在不同源室距(SCD)上对铱192后装放射源进行测量,遮挡法测量中在放射源和电离室之间放置6 cm厚度的圆锥台型铅挡,测得数据用Origin8.0软件进行拟合处理分析。测量中读数均摈弃端效应、暗电流并做梯度修正。结果:井形电离室对铱192放射源刻度,读数在电离室和墙壁距离较近时受到墙面散射影响,电离室外缘离墙壁距离在1 m以上时散射影响可以忽略,Farmer指形电离室在空气中测量结果表明用Goetsch法和DGMP法计算,散射因子恒定与测量距离(SCD)无关且可以忽略,SF法的散射因子略小。结论:井形电离室刻度后装放射源需在最小散射情况下进行,在空气中用指形电离室进行刻度应对散射进行实际测量,遮挡法是较为符合实际的测量方法。

高能电子的原子散射因子,晶体热振动的各向异性及温度因子

本文讨论了电子的原子散射因子和温度因子的定义与计算，给出了６６种基本晶体在１Ｋ至１０００Ｋ温度区间内的Ｄｅｂｙｅ－Ｗａｌｅｒ因子，９８种中性原子的电子原子弹性散射因子的解析拟合参数，可用于一般晶体吸收散射因子计算和解析拟合的计算机程序。

SIEMENS MD7745直线加速器准直器散射因子的特点及临床应用

目的 为临床准确使用直线加速器准直器散射因子Sc提供依据。方法 用指形电离室外套有机玻璃平衡帽 ,测量SIMENSMD7745直线加速器产生的 6MV X线辐射源各种情况下的准直器散射因子Sc ,并进行数学分析。根据临床上计算矩形野准直器散射因子几种常用等效公式进行计算 ,并与实际测量结果进行比较。结果与结论 准直器散射因子Sc与SCD大小无关 ;挡铅托架、楔形滤片、照射野挡铅以及矩形野上下铅门互换对准直器散射因子Sc的影响可忽略不计 ;准直器散射因子在矩形野等效方野换算时 ,可以采用面积周长比法进行等效换算 ;为了保证剂量计算精度达到WHO规定的范围 。

SIEMENS PRIUMS M 5176直线加速器准直器散射因子的特点及临床应用

目的:为临床准确使用SIEMENS PRIUMS M 5176直线加速器准直器散射因子Sc提供依据。方法:采用PTWundoseFarmer-0.6cc指型电离室及静电计,外加有机玻璃平衡帽,测量SIEMENS PRIUMS M 5176直线加速器产生的6MV-X及10MV-X线辐射源各种情况下的准直器散射因子Sc,并进行数学分析。根据临床上计算矩形野准直器散射因子Sc有效面积周长比公式进行计算,并与实际测量结果响进行比较。结果:准直器散射因子Sc与SCD大小无关;挡铅托架及楔形滤片准直器散射因子Sc的影响可亦忽略不计;SIEMENS PRIUMS M5176直线加速器产生的6MV-X及10MV-X直线加速器准直器散射因子亦可用有效面积周长比公式进行计算,经测量后得出常用矩形野准直互换效应(the collimator effect,CEE)的误差在2%左右。结论:准直器散射因子Sc一般主要由上下独立准直器所形成的照射野确定。但上下独立准直器对其不同程度的影响,反映准直互换效应(the collimator effect,CEE),误差可达3%～4%[1-3],也是影响准直器散射因子Sc主要原因之一,临床上使用窄条野时应注意区分上、下独立准直器的方向;同时准直器散射因子Sc主要加速器的准直器系统结构有关[4]所以须实际测量;在准直器散射因子Sc通过有效面积周长比公式进行计算,可保证剂量计算精度达规定的范围内。

Monte Carlo方法计算定量俄歇电子能谱分析中的背散射因子(英文)

本文通过Monte Carlo方法模拟计算了定量俄歇电子能谱分析(如对Ni的L3VV俄歇电子和Pt的M5N67N67俄歇电子)中的背散射因子。由于计算中结合了相关领域的各种最新进展,因此该新计算可以为定量俄歇电子能谱分析提供更为准确的参数。

PMMA与铜平衡帽对6MV光子线反散射因子和准直器散射因子测量结果影响的比较研究

目的:通过比较聚甲基丙烯酸甲酯(PMMA)与铜平衡帽对6 MV光子线反散射因子(BSF)和准直器散射因子(Sc)测量结果的影响,提出一种简单易行的测量高能光子线BSF和Sc的方法。材料与方法:分别使用PMMA与铜制平衡帽在SAD和SSD两种方式下测量6MV光子线的BSF和Sc,并比较分析测量数据。结果:相同条件下铜制平衡帽的吸收剂量值测量结果明显偏大,而Sc的数值与变化趋势在不同的平衡帽材料和测量方式下基本不发生变化;BSF、Sc在同一平衡帽、两种测量方式下得到的结果变化不大,但使用PMMA平衡帽的结果略优于铜制平衡帽。结论:为了满足精确测量和简化方法的要求,建议采用SAD测量方式并使用PMMA平衡帽测量Sc与BSF。

基于Monte Carlo的西门子6 MV加速器散射因子的模拟研究

目的:研究探讨西门子(Siemens)6 MV加速器总散射因子受射野变化的影响,为临床剂量计算提供参考。方法:利用蒙特卡罗程序BEAMnrc以及DOSXYZnrc对西门子加速器6 MV光子束进行了模拟研究,详细分析了总散射因子受射野变化的影响,并结合模拟结果分析不同计算方法计算矩形野总散射因子的精度。结果:方形野总散射因子随着射野射野边长减小而减小,当方野边长小于2 cm时,总散射因子减小趋势明显。当矩形野边长都大于2 cm时,使用面积周长比方法以及K因子法计算总散射因子有较好的精度,但如果有一边边长小于2 cm时,使用B因子法明显降低了误差。结论:在计算一般矩形野总散射因子时面积周长比方法比以及K因子法都能够达到良好的精度,但是蒙卡模拟是否存在准直器互换效应仍需进一步研究。对于矩形小野总散射因子,由于在模体中剂量分布梯度大,侧向电子难以平衡,因此使用面积周长比公式计算结果误差较大,建议采用B因子算法,模拟计算的结果与该算法计算的结果近似。

球面波散射因子对光电子全息的影响

用于研究物质结构的光电子全息 ,其物理机制是光电子波在固体中的散射。在电子能量为 5 0～ 2 0 0eV的中低能量下 ,不能用通常的平面波近似方法加以研究 ,必须考虑到光电子波的球面波本质。即使在电子能量大于 5 0 0eV的高能情况下 ,用平面波近似的方法也应对前向散射进行修正。本文以铜单晶薄膜为例 ,利用单重散射模型讨论了球面波近似模型下校正因子对光电子全息函数的影响 ,并与平面波近似作了比较。结果表明 ,对能量低于 2 0 0eV的光电子全息来说 ,球面波近似校正因子对前向散射和背向散射的振幅和相位都有较明显的修正。而在高能条件下 ,球面波近似校正因子主要影响光电子的前向散射 ,对背向散射的影响较小。进一步研究发现 ,球面波近似校正可以提高光电子全息的重现图的质量。

结合结构模型与LMGP软件包强化原子散射因子的教学

原子散射因子是构成晶体学以及X射线衍射学等学科的基础内容之一,其在X射线衍射分析学的教学中起到承上启下的作用,是引出结构因子以及系统性消光等重要衍射学理论的基础性内容,针对其教学难度的把握和教学内容的覆盖面将直接决定了学生对于后期X射线衍射强度内容的理解。为了强化教学效果,增强学生对于这个知识点的理解力,我们在相关的教学环节中在合理设计并解释相应的结构模型的基础上,结合了LMGP软件包中的特定程序用于教学,使学生在学到了基础知识的同时强化了对于结晶学专用程序的理解,收到了良好的教学效果。

气溶胶散射吸湿增长因子对霾强度变化的响应特征

基于成都市2017年10-12月浊度计和黑碳仪的逐时观测数据,结合该时段同时次的能见度(V)、相对湿度(H_(R))、二氧化氮(NO_(2))以及细颗粒物(PM_(2.5))浓度监测资料,利用光学综合法计算气溶胶散射吸湿增长因子,分析霾强度(轻微、轻度、中度和重度)变化对气溶胶散射吸湿增长因子的影响。结果表明:(1)不同霾强度下的气溶胶散射吸湿增长因子均服从对数正态分布,该分布函数的数学期望与方差随霾强度的增加而增大。(2)气溶胶吸湿性随霾强度的增加而增强,对轻微、轻度、中度和重度霾而言,强吸湿模态占比分别为6.2%、11.4%、50.8%和84.5%。(3)分别构建了轻微、轻度、中度和重度霾强度下的二次多项式散射吸湿增长模型,对应全样本模拟值与实测值的决定系数(R^(2))分别为0.684、0.627、0.729和0.786,即气溶胶散射吸湿增长模型对样本的选择非常敏感,其泛化性能随霾强度的增加而增强。

外挂式多叶准直器对准直器散射因子的影响

目的 用电离室测量外挂式多叶准直器 (MLC)对准直器散射因子 (Sc)的影响 ,并用双源模型对结果进行分析。方法 测量MLC形成的 2个不规则射野序列 ,并与等效方野的测量值进行了比较 ,应用双源模型得出MLC对Sc产生影响时叶片所处的位置公式。结果 当MLC叶片位置离中心足够近时 ,叶片将对准直器散射因子产生影响 ;产生影响时叶片位置计算值与测量结果相符。结论 基于双源模型的MLC位置公式较好地描述了当外挂式准直器 (MLC或铅块 )形成的射野小于公式给出值时 ,准直器散射因子将受其影响。