简立方单原子纳米晶体颗粒无反冲分数的理论研究

应用位移 位移格林函数计算了简立方单原子纳米晶体颗粒的无反冲分数。数值计算结果表明 :纳米晶体颗粒表面的无反冲分数小于内部的无反冲分数 ,且它们都随尺寸的增加而减小 ,纳米晶体颗粒的整体无反冲分数随尺寸的增加而增加 ,温度越高 ,这些现象越明显。

超细铁微粒表面氧化层的无反冲分数

通过对表面氧化的超细铁微粒的穆斯堡尔研究,确定了表面氧化层的德拜温度,改进了计算氧化层厚度的方法,得到了表面氧化层与核心α—Fe无反冲分数的比值随温度的变化关系.

高无反冲分数的碘穆斯堡尔源的研制

报道了用作碘穆斯堡尔源的新材料硫酸镁(Mg_3TeO_6)研制。碲酸镁具有高熔点(1420℃)和高的德拜温度(320K),碲以Te^(+6)存在于化合物中,形成高配位完整立方结构,能代替ZnTe、SnTe作碘的穆斯堡尔源。对所研制的碲酸镁进行了X-衍射、差热及中子活化分析测试,证明从结构到纯度都达到作为碘穆斯堡尔源的要求。

具有磁分裂样品的无反冲分数f_a的测定

研究了由样品厚度而引起的饱合效应对穆斯堡尔谱产生的影响，对于碰分裂样品，应取其透射谱中3、4峰的强度来计算信噪比为宜．据此测量得到a-Fe2O3的无反冲分数fa在室温下为0．65.关键词：##4穆斯堡尔谱;;无反冲分数;;

一种用于测量无反冲分数的穆斯堡尔谱仪

本文介绍一种应用参比物法.可用于方便、准确地测量无反冲分数的穆斯堡尔谱仪。

测定无反冲分数的参比物方法

文章根据无择优取向多晶α-Fe箔各峰对应有效厚度比为3:2:1:1:2:3,各峰对应的吸收体线宽相等,利用权忠宪等的数据和本实验中的数据,求得α-Fe的无反冲分数和吸收体线宽分别为0.793和1.21Г。其次,利用多晶α-Fe箔作为参比物,SNP作为待测物,根据文中提出的参比物方法,测得SNP的无反冲分数和吸收体线宽分别为0.401和1.165Г。最后,用实验线宽与吸收体有效厚度外推法,得SNP无反冲分数为0.406,与参比物法得出结果基本相等。参比物方法具有方便、准确的特点。

测定^(57)Co穆斯堡尔源无反冲分数的新方法

一、前言 γ光子无反冲发射和共振吸收的几率被称为无反冲分数,记为f。它是一个重要的穆斯堡尔参数,也是研究晶格动力学问题的有用参数。通过测定f,我们能得到晶格振动谱的有关信息及原子特性随温度、压力、相变等变化的信息。

实地结构研究中的穆斯堡尔谱学

穆斯堡尔谱学由于具有很高的能量分辨本领而成为固体物质微观结构研究的有力手段。近年来,由穆斯堡尔谱学能得到实地(in situ)结构信息的长处正越来越受到重视。本文在简要回顾穆斯堡尔谱学的原理和穆斯堡尔参数的意义后,评述各种iu situ穆斯堡尔实验方法,最后讨论它在近年来的一些应用实例,着重于表面科学与催化。

电脉冲退火处理对Fe-Si-B非晶原子结合力的影响

非晶态合金Fe78Si9B1 3样品经短时超短脉冲电流处理 ,发生了结构弛豫 ,用DTA方法及Kissinger方程计算非晶样品的晶化激活能 ,用穆斯堡尔谱学方法研究了试样在电脉冲处理后的无反冲分数的变化 .结果表明 ,随脉冲电流密度和脉冲频率的增加 ,样品的晶化激活能降低 ,穆斯堡尔无反冲分数下降 。