O437 95010316厚光学非线性介质Z扫描理论分析=Theoreticalanalysis of Z scan in thick optical nonlinearmedia[刊,中]/臧维平,田建国,张光寅(南开大学物理系)//物理学报.—1994,43(3).—476—482采用高斯分解方法,对厚光学非线性材料...O437 95010316厚光学非线性介质Z扫描理论分析=Theoreticalanalysis of Z scan in thick optical nonlinearmedia[刊,中]/臧维平,田建国,张光寅(南开大学物理系)//物理学报.—1994,43(3).—476—482采用高斯分解方法,对厚光学非线性材料的Z扫描进行了理论分析。得到了对于实验工作者寻找优良光学非线性材料和合理设计光学限制器时较有用的结果。图5参11(严寒)展开更多
O437 2000010312一种新型有机非线性光学材料的Z扫描研究=Z-scanstudy of a novel organic nonlinear opticalmaterial[刊,中]/王江洪.余从煊(北京理工大学化工与材料学院.北京(100081)),郑杰(中科院长春物理所.吉林,长春(130021...O437 2000010312一种新型有机非线性光学材料的Z扫描研究=Z-scanstudy of a novel organic nonlinear opticalmaterial[刊,中]/王江洪.余从煊(北京理工大学化工与材料学院.北京(100081)),郑杰(中科院长春物理所.吉林,长春(130021))//光电子·激光.—1998,9(3).—244-246,267PDABS-1[5-(2-硫甲基-4-甲基)-嘧啶基-戊二炔-1-醇-4-N,N二甲氨基偶氮苯-4’-磺酸酯]THF溶液的三阶光学非线性极化率x<sup>(3)</sup>的Z-扫描测试显示在单光子吸收区附近该材料的非线性由饱和吸收所支配。在波长为532 nm,脉宽为100 ps的激光作用下,其非线性极化率实部Rex<sup>(3)</sup>为-4.200×10<sup>-9</sup>esu,对应的非线性折射率值n<sub>2</sub>为-1.299×10<sup>-11</sup>esu【0,属自散焦材料。图5表1参7(郑锦玉)展开更多
文摘O437 95010316厚光学非线性介质Z扫描理论分析=Theoreticalanalysis of Z scan in thick optical nonlinearmedia[刊,中]/臧维平,田建国,张光寅(南开大学物理系)//物理学报.—1994,43(3).—476—482采用高斯分解方法,对厚光学非线性材料的Z扫描进行了理论分析。得到了对于实验工作者寻找优良光学非线性材料和合理设计光学限制器时较有用的结果。图5参11(严寒)
文摘O437 2000010312一种新型有机非线性光学材料的Z扫描研究=Z-scanstudy of a novel organic nonlinear opticalmaterial[刊,中]/王江洪.余从煊(北京理工大学化工与材料学院.北京(100081)),郑杰(中科院长春物理所.吉林,长春(130021))//光电子·激光.—1998,9(3).—244-246,267PDABS-1[5-(2-硫甲基-4-甲基)-嘧啶基-戊二炔-1-醇-4-N,N二甲氨基偶氮苯-4’-磺酸酯]THF溶液的三阶光学非线性极化率x<sup>(3)</sup>的Z-扫描测试显示在单光子吸收区附近该材料的非线性由饱和吸收所支配。在波长为532 nm,脉宽为100 ps的激光作用下,其非线性极化率实部Rex<sup>(3)</sup>为-4.200×10<sup>-9</sup>esu,对应的非线性折射率值n<sub>2</sub>为-1.299×10<sup>-11</sup>esu【0,属自散焦材料。图5表1参7(郑锦玉)