CaS:Sm^(3+)中Sm^(3+)的发光特性与其格位对称性的相关性

利用固相反应法合成了不同浓度Ｓｍ ３＋ 掺杂的ＣａＳ荧光粉．研究了Ｓｍ ３＋ 在ＣａＳ基质中的发光特性与其格位对称性的相关性．发现Ｓｍ ３＋ 掺杂浓度较低时，其电荷补偿方式所引起的晶格畸变程度较小，Ｓｍ ３＋ 仍处于对称性格位．当Ｓｍ ３＋ 的掺杂浓度增加，其主要的电荷补偿方式所引起的晶格畸变程度较大，且占据非对称性格位的Ｓｍ ３＋ 浓度相对增加．

光谱探针法确定Eu^(3+):ThO_2的格位对称性及选择激发下样品的光致发光研究

测量和分析了不同温度下Eu3 + :ThO2 的激发光谱、发射光谱和荧光衰减曲线 .Eu3 + :ThO2 晶体是用熔融法生长的 .通过 12K下格位选择激发下的发射光谱测量 ,利用晶场理论 ,确定了Eu3 + 在ThO2 占据Oh 和C3v两种格位 .列表给出了两种格位Eu3 + 离子的晶场能级和室温及 12K下的荧光寿命 .讨论了温度对能量传递过程的影响以及低温下激发峰红移的机理 .

YBO_3∶Eu中发光中心的格位与晶场拟合

通过对溶胶 凝胶法制备的YBO3∶Eu的光致发射谱进行分析 ,证实Eu3+ 可能占据两种晶场格位。并采用晶场拟合的方法定量确认这两种晶场格位的对称性分别为C3v和D3,这种指认下能级的拟合结果以及点群选择律和实验结果相当吻合。

掺稀土萤石:Eu^(3+)的发光性质

利用天然萤石矿物原料经掺杂合成出萤石 :Eu3 +荧光体。根据荧光光谱及格位对称性关系 ,该体系中主要存在两类发光中心 ,其位置对称分别为C4V 和C3V。Eu3 +离子进入CaF2 晶格 ,与Ca2 +离子不等价置换 ,由于电荷补偿 ,Eu3 +离子周围常常存在间隙F-i 的缺陷。间隙F-i 的存在 ,降低了局域对称性 (由Oh降低为C4V和C3V) ,打破了宇称选择定则 ,有利于Eu3 +离子的发光。另外 ,当间隙F-i 为远程补偿时 ,Eu3 +离子依然占据Oh位置。以5D0 →7F1允许的磁偶极跃迁为主 ,但占据此位置的Eu3

MgAl_(2)O_(4):Eu^(3+)荧光粉的制备及其光谱特性

采用水热辅助固相法合成一系列Eu^(3+)掺杂MgAl_(2)O_(4):Eu^(3+)荧光粉。主要考察粉体的物相结构、形貌、颗粒尺寸及电/磁偶极跃迁强度随Eu^(3+)摩尔分数的变化规律。结果表明:当Eu^(3+)不等价取代Mg^(2+)后并未影响基质材料的晶体结构,产物全部为立方相MgAl_(2)O_(4),但间隙O^(2−)的存在会影响被取代离子Mg^(2+)的配位关。当Eu^(3+)掺入时,其会与溶液中的NH_(4)^(+)共同参与调控样品的形貌和尺寸,以致片状颗粒的厚度减小、不规则程度加剧。基于J-O理论认为,在248 nm紫外和395 nm近紫外光激发下,Eu^(3+)在MgAl_(2)O_(4)中所处格位的对称性差异是引起电偶极(^(5)D_(0)→^(7)F_(2))和磁偶极(^(5)D_(0)→^(7)F_(1))跃迁相对强度不同的主要原因。

稀土掺杂无序结构晶体材料的光物理研究获进展

稀土掺杂无序结构晶体是一类庞大的发光和激光材料体系，因其优良的光学性能在激光、绿色照明光源、平板显示、生物探针等领域具有广阔用途，但是关于替代无序分布阳离子格位的稀土离子在其中的确切位置对称性长期以来一直存在很大争议，主要原因是实验观测到的稀土离子表现出的光谱学位置对称性远低于单晶X射线衍射确定的结晶学位置对称性。由于稀土离子的发光与所替代的基质阳离子格位有密切的关系，稀土掺杂无序结构发光材料的发光强度取决于稀土离子周围的晶体场环境，因此利用稀土离子如Eu3＋作为灵敏的结构探针研究其所处格位对称性的破缺机理，具有十分重要的意义。