棱镜对引入负群速度色散

本文通过对锁模激光谐振腔内用于调节色激的棱镜对或棱镜组的实验条件的分析，认为其仅能产生连续可调的负色散。

楔形镜与棱镜对系统负色散量的分析

给出了精确计算楔形镜与棱镜对组合系统群速度色散量的物理图象和数学表达式。分析了楔形镜垂直端面朝腔内和朝腔外两种组合方式的色散量计算方法。

熔融石英材料的色散与棱镜对的色散补偿

本文从电偶极振子模型出发,运用塞尔迈耶公式,计算出从紫外至近红外波段熔融石英材料的二阶与三阶色散值。受激发射占主导作用使激光晶体在其增益峰的长波侧表现为正的二阶色散值。采用棱镜对来获得二阶负色散是色散补偿的简单易行的方法。研究了二阶色散完全补偿时熔融石英棱镜对的设计,得到了棱镜的顶角及两棱镜顶之间距离的表达式。

棱镜对色散补偿系统的时域ABCD矩阵分析方法

讨论了棱镜对的负色散效应 ,利用时域ABCD矩阵方法分析了高斯型光脉冲经棱镜对色散补偿系统的脉宽和啁啾的变化 ,指出输出光脉冲的脉宽是展宽还是压缩 ,与棱镜啁啾、棱镜间距和光脉冲在棱镜中传输的距离的取值有关 讨论了棱镜对色散补偿系统对脉冲压缩的最佳条件 ,指出此时输出光脉冲脉宽随棱镜啁啾的增大而骤减 ,且骤减程度随啁啾增大而逐渐削弱 。

可调分束角棱镜对激光束的影响

基于三棱镜对激光束的扩束和角放大作用 ,分析了可调分束角偏光棱镜在不同入射角情况下对激光束的发散角和横截面的影响 。

Semarmont棱镜对单模高斯光束光强分布影响的分析

为了研究Semarmont棱镜对单模高斯光束光强分布的影响,采用了分析相干的两束光光程差的方法,对光在Semarmont棱镜胶合介质层中的干涉效应进行了详细分析。结果表明,对于给定的入射单模高斯光束,若光在胶合层界面上的入射角、胶合层的厚度和胶合剂的折射率,三者确定其二,棱镜对透射光束光强分布的影响将随另一参量的变化作周期性振荡,且透射高斯光束的形状也会随之改变;相比较而言,棱镜对透射o光的影响要大于e光,但从总体上看,棱镜无论对o光还是对e光的影响均小于3%,在要求不是特别严格的应用中,可以忽略Semarmont棱镜对单模高斯光束光强分布的影响。

附加三棱镜对正视眼调节反应和调节微波动的影响

背景有效控制青少年近视的进展是视光学研究领域的热点之一，有学者采用附加底朝内（BI）三棱镜的方法控制近视的进展，然而由于改变眼的集合会影响调节反应，因此这种方法的效果值得讨论。目的观察正视眼附加不同性质的三棱镜后调节反应和调节微波动的变化。方法采用前瞻性研究方法，纳入2014年7月在北京大学人民医院参加体检的正常受试者22人，年龄21-27岁，受试眼均无屈光不正。受试者分别自愿接受未附加三棱镜、附加3 BI和3 底朝外（BO）三棱镜的干预，各种干预过程间隔3min，测量间隔期间嘱患者眺望远处。采用开放视野红外自动验光仪分别在不同干预情况下记录瞳孔直径和调节反应曲线，采集的屈光度数据减去一3．0D即为调节反应，以调节反应的均方根（RMS）作为调节微波动幅度。采用一维离散傅里叶变换分析调节反应曲线的频谱特征。采用重复测量单因素方差分析对3种干预下调节反应值、调节微波动幅度和瞳孔直径的差异进行比较。结果未附加三棱镜、附加3“BI三棱镜和附加3‘BO三棱镜后受试眼的调节反应值分别为（＋O．31±0．78）、（＋O．5l±0．75）和（＋O．18±0．72）D，总体比较差异有统计学意义（F=28．078，P=0．000），其中与未附加三棱镜比较，附加3 BI三棱镜后受试眼调节滞后量增加，而附加3 BO三棱镜后受试眼调节滞后量下降，差异均有统计学意义（P=0．000、0．012）。未附加三棱镜、附加3 BI三棱镜和附加3 BO三棱镜后受试眼调节微波动幅度的差异比较无统计学意义（F=0．062，P=0．879）。未附加三棱镜、附加3 BI三棱镜和附加3 BO三棱镜受试眼调节反应频谱低频信号功率（0-0．5Hz）分别占总功率（0-2．5Hz）的97．5％、98．3％和91．4％。附加3 BI的三棱镜后受试者的平均瞳孔直径为（5．37±0．69）mm，大于未附加三棱镜受试者的（5．07±0．66）mm和附加3 BO三棱镜后的（5．01±0．69）mm，差异均有统计学意义（均P=0．000）。结论与附加BI三棱镜相比，附加BO三棱镜能够改善调节滞后，缩小瞳孔，同时减少调节反应中的低频信号成分。

近用凸透三棱镜对青少年近视防控作用的临床观察

目的探讨凸透三棱镜对青少年近视预防及发展控制的作用。方法低度近视或正视眼,双眼均正位或水平隐斜<8△青少年近视患者100例,按随机数字表法分为观察组和对照组,每组50例。两组近视屈光度≥-1.00 D者配戴远用近视镜,近视屈光度<-1.00 D及正视者不配戴远用近视镜。观察组干预方法:看近物、学习时配戴下加+1.50 D～+2.00 D基底朝内的凸透三棱镜。对照组看近物、学习时不戴凸透三棱镜,不进行干预。于干预前、干预后1年测定两组视力、屈光度、眼轴,眼位异常改变或隐斜度。结果干预后观察组近视屈光度增加-(0.46±0.36)D、眼轴长度增加(0.12±0.30)mm均明显低于对照组的-(0.83±0.41)D及(0.43±0.35)mm(P<0.05);观察组外隐斜度数增加4例占8.0%,对照组外隐斜度数增加5例占10.0%,两组眼位变化比例比较,差异无统计学意义(P>0.05)。结论近用凸透三棱镜对青少年近视预防及发展控制有显著作用,但对患者远近隐斜可能有一定影响。凸透三棱镜长期疗效及产生隐斜的不良作用有待进一步观察。

尼科耳棱镜对单模高斯光束光强分布的影响

根据光在尼科耳棱镜胶合介质层中的干涉效应,分析了尼科耳原始棱镜和常规修改的尼科耳棱镜对单模高斯光束光强分布的影响.结果表明:当光束进入棱镜的入射角、胶合层的厚度改变时,常规修改的尼科耳棱镜对光束的影响较大;而当胶合层折射率改变时,尼科耳原始棱镜对光束的影响较大.所以在实际应用中,应充分考虑棱镜对光束光强分布的影响.

马普-赫斯棱镜对单模高斯光束光强分布影响分析

根据光在马普-赫斯棱镜两空气隙胶合层中的干涉效应,分析了其对单模高斯光束光强分布的影响.结果表明,对于某一高斯光束入射棱镜时,透射光束光强将随入射角的变化而呈现周期性的振荡;对于正入射的光束,当空气隙的厚度一定时,透射光强随棱镜两空气隙结构角的变化作周期性振荡;当结构角一定时,透射光强随空气隙厚度的变化作周期性变化;且透射高斯光束的形状也随棱镜结构的改变发生变化,表明,可以通过选择合适的棱镜结构以减小棱镜对透射光束的影响,对于成品棱镜,则可通过改变入射角使棱镜的性能达到较佳状态.

萨那芒特棱镜对不同束腰半径的单模高斯光束的影响

根据光在萨那芒特棱镜胶合介质层中的干涉效应,分析了萨那忙特棱镜对不同束腰半径单模高斯光束光强分布的影响;结果表明:对于某一波长的入射光,束腰半径越小,光强分布受棱镜的影响越明显,并且随着束腰半径的减小,高斯光束的形状也会发生变化.比较而言棱镜对透射o光的影响要大于e光,但从总体上看,当单模高斯光束束腰半径在(0.01 mm-1 mm)范围内取值时,棱镜无论对o光还是对e光光强的影响均小于1%,所以在要求不特别严格的应用中,可以忽略萨那忙特棱镜对单模高斯光束光强分布的影响.

一种既有铁路复测全站仪棱镜对中整平装置

针对既有铁路复测全站仪棱镜对中整平精度差、效率低的问题,设计制作了既有铁路复测全站仪棱镜专用对中整平装置,通过本装置的强制对中卡,完成测量棱镜在铁轨中线上的强制对中,再利用本装置的整平杆和双气泡水平夹实现测量棱镜的整平,本装置拆卸方便,不损伤棱镜本身结构,且同时适用于既有铁路复测中其他设备、设施测量的对中整平作业,在既有铁路复测中取得了良好的效果。

Wollaston棱镜对单模高斯光束光强分布影响的分析

为了研究Wollaston棱镜对单模高斯光束光强分布的影响,采用分析光在棱镜胶合层中干涉效应的方法,对透射o光和e光分别进行了分析。对于某一给定的两偏振模兼并的单模高斯光束,透射o光和e光均随入射光在胶合层介质面上入射角、胶合层的厚度及层中介质的折射率的变化作周期性振荡,且振荡的幅度和频率也随之变化,这种振荡对透射光束的影响小于0.65%。结果表明,在实际应用中,只要对透射光束光强相对变化的要求不小于0.65%,即可忽略Wollaston对高斯光束光强分布的影响。

洛匈棱镜对单模高斯光束影响的分析

为了研究洛匈棱镜对单模高斯光束的影响,采用分析棱镜胶合剂介质层中的光的干涉效应的方法,对洛匈棱镜对单模高斯光束的影响进行了详细的理论分析。结果表明,对于给定的入射单模高斯光束,若光在胶合层界面上的入射角、胶合层的厚度和胶合剂的折射率,三者确定其二,棱镜对透射光束光强分布的影响将随另一参量的变化作周期性振荡,且透射高斯光束的形状也随之改变。比较而言,棱镜对透射 o 光的影响要小于 e 光,但从总体上看,棱镜无论对 o光还是对 e 光的影响均小于1%。

半凹旋转棱镜对光束的变换

对半凹旋转棱镜对光束的变换进行了详细的理论分析，定量计算了变换光束的空间强度分布。结果表明经半凹旋转棱镜变换产生的光束具有近似“无衍射”性质。

格兰-汤姆逊棱镜对单模高斯光束的影响

根据光在格兰-汤姆逊棱镜胶合层中的干涉效应,分析了棱镜对单模高斯光束光强分布的影响.结果表明:对于正入射的单模高斯光束,若棱镜结构角、光学胶折射率和胶合层的厚度三者固定其二,透射光束光强分布将随另一参量的变化作周期性振荡,同时,透射光束的形状也会发生改变;但当固定胶合层厚度及棱镜结构角时,透射光束光强分布随光学胶折射率变化的振荡曲线存在一个平坦区,即当胶合层折射率在1.4655—1.5153时,棱镜对单模高斯光束光强的影响小于1%.

Wollaston棱镜对发散光束的分束特性分析

为了了解Wollaston棱镜用于发散光束时对出射o光束、e光束发散角的影响,利用折射定律对发散光束两边缘光线通过Wollaston棱镜后的o光、e光分束角进行了推导,采用控制变量法分析了发散光束经过Wollaston棱镜后出射的o光束和e光束的变化,得出了Wollaston棱镜对出射o光束、e光束发散角的影响。结果表明,相对入射光束的发散角,Wollaston棱镜对o光束有减小发散角的作用,对e光束有增大发散角的作用;对于一定结构角的棱镜,当入射光的波长变大时,o光束发散角增大,而e光束发散角减小;对于确定的单色发散光束,当结构角增大时,o光束发散角减小,而e光束发散角增大;无论是入射光的波长还是棱镜结构角的变化,对出射o光束、e光束发散角的影响都是有限的。由此可见,在要求不是太高的应用中,可以忽略Wollaston棱镜对出射o光束、e光束发散角的影响。

三棱镜对光线的偏折

众所周知,一束白光通过三棱镜后,将会发生色散现象,分解成红、橙、黄、绿、蓝、靛、紫七种色光,其中红光偏折最小,紫光偏折最大.据此,我们得出以下结论：1.白光是复色光.2.同一介质对不同色光的折射率不同,其中红光的最小,紫光的最大.3.不同色光在同一种介质中的传播速度不等,其中红光最大,紫光最小.问题是：我们凭什么根据红光偏折最小,紫光偏折最大就得到：红光的折射率最小,紫光的折射率最大呢？

辅助棱镜对半荫视场的影响

在掠入射法测定液体折射率实验中 ,增加辅助棱镜可提高半荫视场的清晰度 ,从而提高测量精度 .本文讨论了增加不同形状的辅助棱镜后对半荫视场的影响 .