半导体球形异质结中界面光学声子及电声相互作用

在介电连续模型下,运用传递矩阵的方法研究多层球形异质结中的界面光学声子,得出了多层球形异质结中的界面光学声子的本征模解、色散关系和电子与界面光学声子相互作用的哈密顿.对5层球形异质结CdS/HgS/CdS/HgS/H2O中的界面声子的色散关系和电声相互作用的耦合强度进行了数值计算,结果发现在5层球形异质结中,存在着7支光学界面声子,但仅有一支界面声子对电声相互作用的耦合强度具有重要的影响.

对称纤锌矿结构量子阱中的准受限声子及电声相互作用的哈密顿量

在介电连续模型下,得出多层对称纤锌矿结构异质结、量子阱中的准受限声子的P-本征极化模,色散关系和电子与准受限声子相互作用的哈密顿量.此结论具有普遍的意义,对进一步研究纤锌矿结构异质结、量子阱中的准受限声子及其电声耦合强度,具有一定的理论价值.

GaN基量子阱结构的界面光学声子及其电声相互作用性质的研究

GaN基量子阱结构在光电子领域具有较为重要的应用前景,理解其物理性质是加快应用的关键之一.研究了GaN基量子阱结构的光学声子特性及其电声相互性质,给出了GaN基量子阱结构中光学声子及其电声相互作用的基本理论,分析了影响界面光学声子的频率和电声耦合强度的相关因素,并对纤锌矿Al0.8Ga0.2N/GaN/Al0.8Ga0.2N,GaN/In0.8Ga0.2N/GaN对称单量子阱的界面光学声子及其电声相互作用的电声耦合强度进行了数值计算.结果表明,界面光学声子在长波区域色散较为明显,电声耦合强度在小波矢区域内最强.

锐钛矿和金红石二氧化钛中光生载流子的超快动力学:电声相互作用研究

本文结合玻尔兹曼输运方程和电声散射速率计算研究锐钛矿和金红石二氧化钛中光生载流子的超快动力学过程.其中,动力学模拟所需的结构参数均通过第一性原理计算获得.结果表明,山于存在强Fr?hlich型电声耦合,纵光学声子模对两个晶相的能量弛豫过程均有十分显著的影响,但是两个晶相的弛豫机理却表现出明显的差异.对于单条导带内的弛豫过程,锐钛矿和金红石的能量弛豫时间分别为24.0 fs和11.8 fs,前者约为后者的二倍.这一差异来源于两个晶相中不同的电子扩散分布以及不同的声学模散射贡献.对于涉及多条导带的弛豫过程,预测的锐钛矿和金红石的总体弛豫时间分别为47 fs和57 fs,其相对大小与单条导带的情况相反.分析表明金红石相弛豫较慢是因为存在多个速率控制步骤.这些发现为调控电子动力学以及设计高效的二氧化钛器件提供了有价值的信息.

纤锌矿GaN/ZnO量子阱中的界面声子及其电声子相互作用

根据介电连续模型和单轴晶体模型研究了纤锌矿量子阱中的界面声子模及其电声子相互作用的Fr?hlich哈密顿,我们计算和讨论了纤锌矿GaN/ZnO单量子阱中的界面声子的色散关系和电声子相互作用的耦合强度.色散曲线充分体现了纤锌矿晶体的各向异性;四支界面声子模出现在两个能量区域中,分别是:[ω_(⊥,TZnO,ω_(z,TGaN)]和[ω_(⊥,LZnO,ω_(z,LGaN)].界面声子的色散曲线随波数q;⊥的减小而消失,从而表明界面声子与其它声子模之间存在能量交迭区域.我们的结果也阐述了纤锌矿GaN/ZnO单量子阱中每支声子模与电子相互作用的对称性和耦合强度.

高温超导氧化物中非平衡载流子的能量弛豫与电声相互作用

利用超导体中非平衡能量平衡模型,研究室温下YBa_2Cu_3O_(7-δ)(δ=0.1,0.4,0.8)和PrBa_2Cu_3O_7外延膜中光激活非平衡载流子的弛豫动力学,计算了电声耦合常数λ发现随着氧含量的降低及用Pr替代Y,Cu-O面上空穴Fermi面向Cud^9/d^10带方向移动,非平衡载流子的驰豫时问增加而电声耦合常数明显减小。这一结果与瞬态反射谱测量结果符合得很好。这表明载流子浓度的降低减弱了电声相互作用,而这种作用可能是一种实空间的局域相互作用。

纤锌矿氮化物半导体中电子-声子相互作用对表面电子态的影响(英文)

采用变分法研究了半无限纤锌矿氮化物半导体中电子表面态问题.计及电子与表面光学声子相互作用和结构异性的影响导出了系统的有效哈密顿量,获得了电子表面态能级、电子与表面光学声子相互作用能量分别随表面势垒的变化关系.对GaN,AlN和InN进行了数值计算.结果表明,电子与表面声子的相互作用使电子的表面能级下降,并且纤锌矿结构的GaN和AlN中电子-声子相互作用能量较闪锌矿结构大,而对InN情况正好相反.在计算的所有材料中纤锌矿材料的电子表面能级比闪锌矿的低几百meV.电子与表面光学声子相互作用对表面电子态的影响不应被忽略.

MgB_(2)的经验有效声子谱及电声耦合常数的计算

对MgB_2有效声子谱实验曲线进行数值取点,通过这些点对已知图形进行分段拟合,从而得到了经验有效声子谱,并计算出电声耦合常数等于0.81。

电声子相互作用对量子点分子中单电子隧穿的影响

研究了双量子点系统中的电子隧穿动力学过程,在考虑电子与声子相互作用的情况下用基于正则变换的微扰方法解析地得到了电子动态隧穿电流的表达式.并且详细分析电子与声子耦合引起的退相干问题,在此基础上指出了可能的退耦机理.

碱卤晶体中F心电子和（CN）^—分子的电声子相互作用

用微扰论研究了ＫＣｌ中下心和（ＣＮ）~－分子间的电声子相互作用。给出了不同状态下的电声子相互作用的强弱，为进一步研究其它碱卤晶体中下心电子和杂质分子间的电声子相互作用提供了理论依据和方法。

巨磁电阻效应中的声子贡献

研究在磁多层膜系统中晶格所起的作用，以探讨依赖于自旋散射的微观起源．我们利用凝胶模型并在Ｄｅｂｙｅ近似情况下，对Ｆｅｉｍｉ而附近由声子引起的电子结构的变化进行了研究，并由此考虑了电子能带自旋劈裂的声子影响，从而讨论了巨磁电阻系数并比较了不考虑声子的情况，得到了在电声相互作用下电子更为局域的结论，使得实验结果与理论计算相一致。

关于二硼化镁超导体比热的一点探索

在双带密度泛函理论的基础上,研究了双能隙超导体MgB2的超导态的比热跃变ΔC(T)与能隙的关系,指出了比热跃变的主要原因,并在转变温度Tc时将ΔC(T)/Tc的理论计算值与实验值作了对比,结果符合得很好。

极化子对量子点中的Stark效应的影响

该文采用变分法研究了盒形量子点中Ｓｔａｒｋ效应，计算了电子受限ＬＯ声子相互作用对Ｓｔａｒｋ能量移动的修正．计算结果表明，电子受限ＬＯ声子相互作用减弱了Ｓｔａｒｋ能量移动，随着电场强度和量子点尺寸的增大。

Peierls基态的量子涨落效应

介绍了一维电-声相互作用体系中Peierls二聚化基态的量子晶格涨落效应的近期研究进展。在简略评述国内外相关工作的基础上,给出采用泛函积分方法在单圈图近似下获得的量子晶格涨落对基态二聚化的影响。对一维分子晶体Holstein模型,证明量子涨落会破坏Peierls二聚化,产生从二聚化的电荷密度波到Luttinger金属相的相变。这一结果纠正了前人的错误,并已得到同行的证实。对描写共轭高分子的Su-Schrieffer-Heeger模型,给出了在Gross-Neveu极限下,弱电声作用体系的零动量光学声子频率为零;非简并高分子的量子涨落减少;链间耦合部分抑制量子涨落,从而使得任何耦合常数和声子频率的体系量子涨落均不会破坏Peierls二聚化。

用于太阳能电池的准二维有机无机杂化钙钛矿薄膜的光学性质

介绍了二维钙钛矿的结构以及其对应的独特光激子性质。介绍了光谱中声子的特性,分析了强的电声相互作用可能是以n=3为主的混合二维钙钛矿适合作为光电材料的物理原因。最后,根据前文介绍探讨了需要进一步厘清的问题,以期为优化二维钙钛矿光电材料和器件提供思路。

磁场中三维极化子的非线性效应

利用电声相互作用哈密顿量的一般形式求出电子 LO声子相互作用哈密顿量二次项的具体形式 ,然后将求得的新哈密顿量应用于磁场中的三维极化子问题 。

单分子量子点中的自旋流

研究了与声子模耦合的单分子量子点中的输运特性,重点讨论声子效应对自旋流的影响。结果表明,电子与声子的相互作用导致在磁场频率恰为声子频率的正整数倍的地方出现共振伴峰,伴峰的强度对电声子相互作用的强度非常敏感。这些现象为人们更好地理解单分子量子点中的输运特性,提供了更加丰富和有益的信息。

铁基超导材料FeTe_(0.5)Se_(0.5)的第一性原理研究

采用第一性原理计算了FeTe0.5Se0.5在两种不同结构模型下的电子结构、晶格动力学以及电声子相互作用.结果表明:用两种结构模型计算得到的电子结构大致相同,费米面附近的态密度主要来自Fe d电子的贡献.对两种模型我们根据不可约表示分析了Γ点的光学模频率,并给出了声子谱及声子态密度.用模型1和模型2计算得到的电声子耦合常数λ分别为0.20和0.22,都非常弱,无法解释实验上较高的超导转变温度.因此,超导材料FeTe0.5Se0.5和其他的铁基超导材料一样,都不属于常规的电声子耦合超导材料.

正常金属-分子量子点-超导耦合系统的介观输运

运用非平衡格林函数理论、正则变换以及BCS平均场理论研究了正常金属-分子量子点-超导耦合系统(N-MQD-S)的介观输运,得到了系统的电流公式并选择适当的参数进行了数值计算.数值计算结果表明:电声子耦合强度λ与线宽函数Γ对系统的输运行为有较大影响.当λ增大时,由声子辅助隧穿所产生的共振峰将高于分子量子点自身能级产生的共振峰;当线宽函数Γ增大时,在Andreev反射共振峰的两侧将出现新的边峰.

Electric-Current-Induced Heat Generation in Kondo Regime

Using the nonequilibrium Green's function technique,we investigate the current induced heat generationin Kondo regime.The Kondo effect influences the heat generation significantly.In the curve of heat generation versusthe bias,a negative differential of the heat generation is exhibited.The symmetry of the heat generation is destroyed bythe strong electron-electron interaction and the electron-phonon interaction.