过渡金属复合氧化物电子组态与表面光伏响应的关系(Ⅰ)──M(Ⅱ)铁酸盐(M=Cu,Co,Ni)的研究

利用表面光电压谱及场诱导表面光电压谱研究了部分过渡金属复合氧化物的电子组态与其光伏响应的关系．结果表明，在过渡金属M（M＝Cu，Co，Ni）铁酸盐系列样品中，开壳层的Cu（Ⅱ）（铁酸盐）和CO（Ⅱ）（铁酸盐）的电荷转移跃迁（CT）具有双激发态的成分，其中含有较强的低能电子跃迁；与它们相比，闭壳层的Ni（Ⅱ）铁酸盐的CT跃迁则需要较大的能量．三者的FISPS证实了它们具有不同的CT跃迁性质，为其催化反应机理研究提供了微观信息．

用Gaussian98程序计算钪和钛原子价层电子组态能量

用Gaussian 98程序计算了钪和钛原子的价电子组态能量 .计算表明 ,Hartree -Fock(HF)迭代应采用可靠性较高的QC标准方法 ,所得的波函数要进行稳定性分析 ,根据布居分析调整电子的初始占据轨道 ,以便最终得到所需要的原子组态 .在全组态相互作用CASSCF计算中 ,需要用关键词GUESS =ALTER选择适当的活动组态空间 .计算结果说明 ,随着计算从基态转向激发态、从原子序数小的钪转向原子序数大的钛 ,需要考虑的因素明显加多 .根据HF ,QCISD(T)和PM4SDTQ计算得到Sc∶3d2 4s(4F)与Sc∶3d4s2 (2 D)的能量差分别是 96 .80 ,15 2 .92和 14 9.10kJ/mol,与实验值 138.75kJ/mol相一致 .根据HF ,QCISD (T)和CASSCF(4,5 )计算得到Ti∶3d3 4s(5F)和Ti∶3d2 4s2(3 F)的能量差分别为 5 7.85 ,91.74和 82 .0 6kJ/mol,与实验值 80 .

退火对氧敏CeO_(2-x)薄膜结构及电子组态的影响

用射频磁控溅射法制备了CeO2-x高温氧敏薄膜．用Ce3d的XPS谱计算了Ce3＋浓度．研究了退火条件对氧敏CeO2-x薄膜的晶体结构及电子组态的影响XRD和AFM分析表明，薄膜经973K至1373K退火后，形成了CaF2型结构的CeO2-x，其晶粒大小明显依赖于退火条件和膜厚．退火温度在973K至1173K时，（200）晶面是择优取向的，在1373K退火4h后，可得到热力学稳定的CeO2－x，在退火前后薄膜表面存在少量Ce3＋．

自旋因式化法推求同科电子组态原子光谱项

以同科电子i3组态光谱项推求为例,提出了用自旋因式化方法推求同科电子光谱项的一般方法。该法较为简单、适用,易于推广,可求出任一基态或激发态原子或离子光谱项。

确定等价双电子组态原子光谱项的简便方法

根据Pauli原理 ,即原子体系中完全波函数必须是反对称的要求 ,提出一种推测等价双电子组态原子光谱项的方法。以推测 (np) 2 ,(nd) 2 ,(nf) 2 组态光谱项为例 ,说明该方法是学习原子光谱项过程中容易理解。

等效电子组态的杨图描述与洪特定则的杨图解释

本文将描述等效电子组态中单电子轨道波函数的轨道磁量子数集合（ｍｌ，ｍ２，…，ｍＮ）填布电子组态对应的杨图，从而得到原子的可能状态，并对洪特定则作了解释．

等效电子组态（l^1＋l^1—）的谱项波函数及能量矩阵的电子杨表表示

把电子组态 (l1+ l1- )给出的填布杨图称为电子杨表 .给出了有关电子杨表与无微扰波函数之间的对应关系式 ,证明了电子杨表的正交归一性质 ,给出了电子组态 (l1+ l1- )谱项波函数的电子杨表表示 ,证明了由电子杨表给出的 (l1+ l1- )电子组态的能量矩阵为对角矩阵 .

两个同科电子组态按L-S耦合方法构成原子态问题的研究

由于泡利原理的限制 ,同科电子组态构成原子态的数目较之非同科电子组态构成原子态的数目要少得多 ,因而研究同科电子组态构成原子态的问题较之非同科电子组态构成原子态的问题显得复杂 .本文仅就两个同科电子组态按L -S耦合方法构成原子态的问题作较深入的讨论 .

推求原子中各种电子组态的光谱项、光谱支项和光谱基项的计算机程序

本文报导的计算机程序，可推求原子中任一电子组态的光谱项和光谱支项，及每种谱项出现的次数，并选取基项。输出结果迅速、准确。

碳族元素基电子组态原子“快旋进”角速度的估算

借助于LS耦合的矢量模型及相关的实验数据 ,对碳族元素基电子组态原子LS耦合下的“快旋进”角速度进行了研究 ,给出了估算其“快旋进”

试谈惰性气体基态电子组态及原子的壳层结构

本文指出了一些文献由于将内层电子和外层电子的能级次序混淆，导致出现惰性气体基态电子组态排法上的错误。并分析、阐述了正确的排法。

（np）^3电子组态的波函数

根据泡利不相容原理、费米子所满足的反对称波函数和升降算符的对称性,应用二次量子化的方法,讨论(np)3电子组态在L-S耦合情况下的波函数.

（nd）^3电子组态的波函数

根据泡利不相容原理、费米子所满足的反对称波函数和升降算符的对称性,应用二次量子化的方法,讨论(nd)3电子组态在L-S耦合情况下的波函数,指出(nd)3电子组态可形成两种不同的2D波函数.

双电子组态本征函数的3j符号解法

本文以３ｊ符号为工具求双电子Ｒｕｓｓｅｌｌ—Ｓａｕｎｄｅｒｓ耦合本征函数，所得计算公式既可直接用于非等效电子，也可用于等效电子。

同科电子组态nl^q与组态nl^(2(2l+1)-q)的原子态

在原子中,对于非同科电子组态,可按L-S耦合或j-j耦合推求其原子态.对于同科电子,由于泡利(Pauli)原理的限制,有些原子态不出现.学生在学习过程中不容易掌握同科电子组态到底存在哪些原子态,不理解同科电子组态nlq的原子态与组态nl2(2l+1)-q的原子态为什么相同.本文详细讨论同科P电子组态的原子态,直观地展示同科电子组态nlq的原子态与组态nl2(2l+1)-q的原子态相同.

（np）^3电子组态的光谱项

根据泡利不相容原理,费米子所满足的反对称波函数,用二次量子化的方法讨论(np)3电子组态的光谱项,并指出一些文献的错误之处。

I^N电子组态谱项结构的U群方法

多电子原子或离子的光谱理论中,一个很重要的问题就是确定由于电子间相互作用所形成的光谱项。通常采用轨道角动量耦合,自旋角动量耦合以及泡里原理来确定.当电子数N和轨道角动量量子数l大时,要经过冗长而仔细的运算才能确定下来,相当麻烦。本文利用U群方法,给出确定l^N电子组态光谱项的一般方法,大大简化了程序和工作量。首先把U_(2l+1)群的不可约表示的基直接和l^N电子组态的光谱结构联系起来,并引入了不可约表示的分解规则,及给出单列表示相应光谱项的计算方法。使计算程序标准化。

LS耦合与jj耦合下同一电子组态原子态数相等的证明

关于ＬＳ耦合与ｊｊ耦合下同一电子组态原子态数相等的结论，现行的原子物理学教材中均有说明，本文给出一般性的证明．