介观电感耦合电路的量子涨落

提出了电感耦合电路的一种量子化方案，研究了电路中电荷和电流在相干态下的量子涨落，结果表明两个回路中的量子涨落是相互关联的，并对结果进行了讨论．

含时阻尼电感耦合电路的量子化和量子涨落

对于电容和电感含时的阻尼电感耦合电路,在考虑电子和声子相互作用的情况下,实现了体系的量子化,并研究了其中的量子涨落.在所研究的电感耦合电路中,分回路和耦合部分都有电阻存在.当电容和电感不随时间变化时,物理量的演化首先经历一个振荡衰减的过程,然后达到一个稳定的状态.电路到达稳态后,若两个分回路中的电容和电感相同,并且电阻趋于0,则量子涨落回到无阻尼电路的结果.

耗散电感耦合电路中的量子涨落

从电阻产生的物理机制即电子与晶格的碰撞出发,对耦合部分有电阻时的电感耦合电路进行了量子化.给出了分回路及以往未加注意的耦合部分的量子涨落,同时计入了温度效应.结果表明,量子涨落是随时间变化的,长时间后趋于一稳定值;耦合部分的电阻对分回路及耦合部分的量子涨落都有影响,但按照新方法算出的结果要比按以前理论算出的涨落小.

分回路中有电阻时电感耦合电路的量子涨落

根据电阻产生的物理机制,即电子与声子的相互作用对两分回路中均有电阻的电感耦合电路进行了量子化,给出了分回路及耦合部分的量子涨落和电路中的参数与环境温度的关系.电感耦合可以降低电流的量子涨落,但是使电荷的电子涨落增大.与无耗散的电路类似,电源影响电荷和电流的大小,但不影响电荷和电流的电子涨落.以往从电荷的经典运动方程出发,通过变量代换的正则量子化方法,相当于将这里高温极限的结果应用到了低温情况.

介观电感耦合电路中电荷和电流的量子涨落

对一个无耗散且每个回路都有电源的电感耦合电路的经典Hamilton量进行了量子化 ,计算求解出了该Hamilton量在电源为绝热近似时的本征态 ,研究了这种耦合电路在这一本征态下电荷、电流的量子涨落状况。研究结果表明 ,这种电感耦合的两个回路中的量子噪声是相互关联的。

电感耦合电路耦合部分的量子涨落及其压缩

对于电感耦合电路 ,讨论了一种实际的状态演化情况。当电路参数即电容和电感按照一定规律变化时 ,压缩可以产生。同时特别关注了以往未加深入研究的耦合部分的量子涨落。当电路的参数不随时间变化时 ,也可以有压缩产生。这种压缩完全是由耦合引起的。

交变电源作用下介观电感耦合电路中电荷与电流的量子涨落

利用量子厄米不变量理论,我们研究了交变电源作用下介观电感耦合电路的量子动力学,不仅得到了含时薛定谔方程的精确解,计算了电路中电荷与电流的量子涨落,同时也得到了介观电路的非绝热非循环几何相位的表达式。

有源介观电感耦合电路的本征态及热效应

研究了介观电感耦合电路中压缩态的产生及涨落压缩问题 .如果电路参数电容和电感随时间变化 ,则有源电感耦合电路的本征态是压缩平移Fock态 .当电路的频率不变时 ,电感增加 ,电荷的量子涨落有压缩 ,而电流的量子涨落无压缩 ;电感减小 ,电流的量子涨落有压缩 ,电荷的量子涨落无压缩 .耦合电感有助于减小电流的量子涨落 .温度上升使量子涨落增加 。

耗散电感耦合电路的高阶量子涨落

给出耗散电感耦合电路的量子化,在此基础上研究电荷及电流在能量本征态下的高阶量子涨落。

电感耦合电路的量子力学处理

通过正则变换 ,用代数法求解了电感耦合电路的量子涨落 ,并指出电感耦合电路不存在量子压缩效应。

双网孔介观电感耦合电路中的库仑阻塞效应

基于在介观电感耦合电路中电荷处于不连续分布这一事实,利用经典拉格朗日正则变换及有限微分薛定谔方程对电路中的库仑阻塞效应进行了研究.结果表明,影响电路中库仑阻塞效应大小的因素除了与各个回路中的元件参数有关外,还与耦合元件的参数有关.

电感耦合电路反射电抗的研究

本文讨论了电感耦合电路反射电抗的性质。反射电抗与耦合电感串联时，反射电抗与自由抗性质相反；当反射电抗与回路电感并联时。

介观耗散耦合电感电路的量子涨落

从有源耗散耦合电感电路的经典运动方程出发，通过三个么正变换实现了哈密顿量的正则变换，给出了相应的变换矩阵，计算了真空态下介观电路中电荷和电流的量子涨落．

电感耦合介观电路的量子回路方程及其能谱

基于电荷的离散性量子化电感耦合介观电路,给出耦合形式的量子回路方程,以及电感耦合介观电路的能谱关系式。结果表明,计及电荷具有不连续性的事实将使量子回路方程的形式变得复杂;电感耦合介观电路的能谱除与电路参数相关外,还明显地依赖于电荷的量子化性质以及电路的相位角参量。

无耗散介观电感电容共同耦合电路的量子化

由无耗散介观电感、电容共同耦合的双网孔电路具有电荷和电流双运动耦合的哈密顿出发,讨论无耗散介观电感、电容共同耦合电路的量子化方案,在此基础上进一步讨论两种特殊情况.

含有耦合电感电路的计算

含有耦合电感电路的计算 ,其关键是要弄清同名端的涵义 ,然后根据同名端正确判断互感电压的正负号 ,结合自感电压方向、互感电压方向以及端电压的参考方向 。

电容和电感随时间变化的介观电路中压缩态的产生

在电容和电感随时间变化的介观电感耦合电路中可以产生压缩态 ,并将压缩参数与电路中的物理量联系起来。

含耦合电感电路的无互感等效电路

在复杂的含耦合电感电路的分析和计算中,我们应用戴维南定理将其变换成无互感等效电路,使复杂的计算得以简化。 在电路的分析和计算中我们经常会遇到如图1所示的含耦台电感电路。图(?)的串联组合可以看成是1—1′以左的戴维南等效电路;和Z_z的串联组合可以看成2—2′以右的戴维南等效电路;电感L_1和L_2之间的互感为M。为求解这一电路,需要分两种情况加以讨论。 第一种情况:全耦合。即 利用戴维南定理,可以将图1中1—1′以右部分电路等效变换为图2所示。图中参数U_(VS)和Z_x可以由下式确定:

耦合电感电路新方法

本文运用耦合电感等效磁路参数概念及参数变换法则,对互感电路进行化简,使之成为只含独立电感的最简去耦等效电路。它是一种分析耦合电感电路的简易新方法。

N星型连接电感问题的研究

本文提出对于N星型连接的电感电路之间存在耦合,可以找到去耦合的一般规律,而且对于去耦合N星型连接的电感电路可以用网形电感网络来等效转换,并给出等效变换的方法。