基于高频飞秒瞬态反射技术的Bi薄膜的相干声子振荡

以飞秒振荡器作为激发光源，使用单色泵浦－探测技术观测Bi薄膜的超快动力学和相干声子振荡。在不同泵浦能量（0.28～4.57 mJ／cm2）下，可以观测到明显的相干声子振荡现象，这主要是由A1g模式的振动引的。在考虑啁啾系数的条件下使用经典阻尼振荡函数对测试结果进行拟合。实验和理论拟合结果显示，随着泵浦能量的增加，其振荡强度明显增强，经过快速傅里叶变换后， A1g模式的频率值从2.98 THz变化到2.92 THz，明显不对称，啁啾常数发生变化， A1g模式有软化趋势，这与低频高能脉冲激发下得出的结论一致。

反铁磁体KCuF_3中的孤立子能量

考虑磁 -声子耦合作用和磁子间相互作用 ,采用双子格模型和相干态表示 ,研究了自旋S =1/2反铁磁体KCuF3 的非线性集体激发特性 ,求出了孤立子的能量和质量 ,并比较了磁性孤立子和局域性磁子激发能量。结果表明在一维反铁磁体KCuF3 中发现孤立子激发是可能。

Frhlich极化子的非经典基态

本文计及波矢q,q′声子间动力学关联效应,采用双模-压缩(声子)相干态作为再一次正则变换方案,基于Huybrechts变分近似,求解Frhlich大极化子的非经典基态.由于双模-压缩(声子)相干态导致声子相干态-压缩声子态关联效应,相干参量f～q与双模压缩角φqq′有较大幅度修正,因而显著增强了相干效应和压缩角效应.对极化子基态能量计算与分析说明在弱耦合区域,位移-声子压缩态效应的修正项ΔE(c1)与Feynman路径积分计算(ΔEf)和Huybrechts相干态修正项(ΔE0)相当.但是,声子相干态双模-压缩效应导致相应的修正(ΔE(c2))有大幅度贡献,ΔE(c2)(ΔEf,ΔE0);在强耦合区域,位移-声子压缩态效应的修正大为减弱而可以忽略,ΔE(c1)《(ΔEf,ΔE0).虽然声子相干态双模-压缩效应也会同时减弱,考虑到电子-声子耦合强度(α)较大,仍有ΔEc(2)(ΔEf,ΔE0).